Непотенциальные модели адрон-адронного взаимодействия при низких и промежуточных энергиях

• Автор: Шихалев, Максим Анатольевич
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Воронеж
• Количество страниц: 120 с. : ил

Оглавление

Список используемых сокращений

Введение

1 Реакция рр —у рр7 как источник информации о структуре

А А потенциалов

1.1 Уравнение Липпмана-Швингера для NN рассеяния. Формализм /С-матрицы

1.2 Амплитуда и дифференциальное сечение процесса рр —> рр'у

1.3 Поведение амплитуды АА-рассеяния вне энергетической поверхности и структура потенциалов с запрещенными состояниями

2 Эффекты “одевания” нуклона пионным облаком в функции Грина Д-изобары

2.1 Формализм Рариты-Швингера. Различные формы яАД-связи

2.2 Перенормировка функции Грина и вычисление массового оператора Д-изобары

3 Роль яя-компоненты а- и р- мезонов в яА рассеянии
3.1 Формализм лА-рассеяния. Модифицированное приближение А-матрицы

3.2 Лагранжианы взаимодействия
3.2.1 Киральный лагранжиан системы из А, тт и р
3.2.2 Лагранжиан скалярного поля
3.2.3 Лагранжиан взаимодействия я, Лг и А
3.3 Формфакторы
3.3.1 Феноменологические формфакторы
3.3.2 Формфакторы вершин рЫИ и пАА
3.4 Функции Грина мезонов и барионов
3.5 Определение параметров взаимодействия и сравнение с экспериментом
Заключение
Приложение А. Вычисление диаграммы с перерассеянием
Приложение Б. Уравнение рассеяния в присутствии сепарабельного взаимодействия
Приложение В.Вычисление формфакторов в вершинах рАА, аNN
Литература

Список используемых сокращений
ОПО — однопионный обмен.
КХД — квантовая хромодинамика.
ККМ — кварковая кластерная модель.
ПЗС — потенциал с запрещенными состояниями. ПОК — потенциал с отталкявательным кором. МП — Московский потенциал.
№]гп1 — Неймегенский потенциал.
ТИ — тормозное излучение.

В шае(5¥;5М)К
5М > = ІУєл

■^СОП ^Э'З^М'М-
+ ^ВГ8С(5'М'; 5М)Угзс(-р)-т
2(мР - 1)Р
тЕ+Е-
’£Гет(3'М';5М))},
где в системе отсчета, в которой к || г, имеем:
(ВГ8С)і
і„ = *уз(25чч)(-1)$ {ИТ} с;;юс-1Х, , = узщ + д-ц5 {111} £ с£1исЖ»„,

-^геш
= 4г/3(25+1)(-1)5 {|||} Еі-Ч^моЄіш-Лр).,
и { е / } _ 6~3 символ Вигнера.
Сечение реакции рр -¥ рр'у в л.с. определяется следующим выражением:

ат?р1гр1г

(1.15)
сЮісЮ2с$7 (2 п)4риЕР1/ЕР2^с
где а - постоянная тонкой структуры (а = 1/137.04).
Кинематика процесса в компланарной геометрии представлена на рис. 1.1.
Углы У2! = (#і,<рі), ^2 = (#2,^2) задают направление разлетающихся протонов, 9~- угол, под которым излучается у-квант (ось г выбрана вдоль направления падающего пучка, протоны вы- рИс. 1.1: Кинематические перелетают по разные стороны от пучка, а менные в реакции рр -> рру в ком-угол 9у отсчитывается в ту же сторону, планарной геометрии, что и угол Ох). В компланарной геометрии фазовый фактор Уа имеет вид
Ла = + 62) + ~~~ 8Іп(^ — 9) + йіп(бх + 62).