Нелинейные и размерные эффекты в квантовой электродинамике

• Автор: Политыко, Сергей Иванович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2003
• Место защиты: Иркутск
• Количество страниц: 186 с. : ил.

Оглавление
Введение

1 Нелинейные процессы квантовой электродинамики на фотон-

ных коллайдерах

1.1 Введение

1.2 Обратное комптоновское рассеяние лазерных фотонов в линейном и нелинейном случае

1.3 Поляризационные свойства конечных частиц (линейный и нели-

® иейный случай)

1.3.1 Линейный случай

1.3.2 Нелинейный случай
1.4 Светимость, монохроматизация 77-соударений в линейном и
Ф нелинейном случае
1.5 ''Подпороговое"рождение е+е~ -пар в области лазерной конверсии
1.6 О рождении ортопозитрония в схеме конверсии
1.7 Выводы
^ 2 Рождение легких голдстоуновских частиц на фотонных коллайдерах
2.1 Введение
2.2 Различные ЬСР. Современный статус

2.2.1 "Невидимый"аксион
2.2.2 Арион Ха
2.2.3 Майорон Хм
2.2.4 Фамилон Хр
2.3 Расчет вероятности и числа событий
2.4 Схема регистрации
2.5 Выводы
3 Когерентное тормозное излучение на встречных пучках
3.1 Введение
3.2 Три типа излучений на встречных пучках
3.3 Отличие КТИ от обычного тормозного и пучкового излучений.
3.4 Постановка задачи
3.5 Переход к матрице плотности. Основная формула
3.6 Получение приближенных расчетных формул
3.7 Интерпретация расчетных формул в терминах метода эквивалентных фотонов
3.8 Выводы
3.9 Приложение 3.
4 Когерентное тормозное излучение на встречных пучках (Применения)
4.1 Введение
4.2 Общие формулы
4.3 Гауссовы пучки
4.4 Угловое и энергетическое распределение
(при Я = 0)
4.5 Энергетическое распределение (при Я = 0)
4.6 Столкновения сгустков с ненулевыми прицельными параметрами
4.7 Азимутальная ассиметрия
4.8 Раздувание пучка
4.9 Заключительные замечания
4.10 Приложение 4.1
4.10.1 Вычисление 7,-к
4.10.2 Оценка фона синхротронного излучения
5 Тормозное излучение и рождение лептонных пар мюоном сверхвысоких энергий с учетом эффектов Ландау-Померанчука и Тер-Микаэляна
5.1 Введение
5.2 Длина формирования процесса (длина когерентности)
5.3 Тормозное излучение и рождение пар мюоном сверхвысоких энергий
5.3.1 Эффект продольной плотности
5.3.2 Рождение электрон-позитронных пар мюоном
5.4 Численные расчеты сечений
5.4.1 Тормозное излучение
5.4.2 Прямое рождение электрон-позитронных пар
5.5 Эффективные потери энергии
5.6 Выводы
5.7 Приложение
5.7.1 О расчете функций Терновского
Заключение
Литература
Список иллюстраций

Запишем сечение комптоновского рассеяния, используя формулы, полученные в учебнике [78]. Представив их в наших обозначениях, мы получаем заметно более компактные выражения:
2о2 I 3 с13к' с/3»'
^ = ^[Ро + £ ЗД) ^ = *(Р+ к - Р' - к>) ~2иг2Е7 ;
+ 1 - У ~ й2(1 - 6) - У (<2 - т—-сСз) 6, 1-у V 1-у/

1 = (1 + с2 + й2^з)Сі — ^ и_ 5^1 Сз
6*2 — увС^г + У«2ФСі + [1 + С2 + у52 + (1 — У)з2£з] сС2+ (1-21)
+ ]1 + с2 — ус2 +

+ (1 - у)в
6 <3 ,

+ ус2) & + увс&Сі - [1 + с2 - ус2 + (з2 + ус2)£з] зСз+

+ (1 - у)с2 + (1 - у)52^з

.1 - У
При записи этих формул не было сделано каких-либо пренебрежений. В частности, в классическом пределе из них следует естественный вывод — поляризация электрона не изменяется в процессе рассеяния.
Для преобразования сечения рассеяния к системе коллайдера мы используем формулы (1.20), (1.21) и соотношение
с? Г = - с/ у (1(р.