Некоторые вопросы теории образования элементарных адронных атомов и их взаимодействия с веществом

• Автор: Воскресенская, Ольга Олеговна
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2003
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 227 с. : ил

Оглавление
ведение

1асть I ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ ОБРАЗОВАНИЯ ЭЛЕМЕНТАРНЫХ АДРОННЫХ АТОМОВ

'лава 1 СООТНОШЕНИЯ СЕЧЕНИЙ ОБРАЗОВАНИЯ ДИМЕЗОАТОМОВ В пБ- И ^-СОСТОЯНИЯХ

1.1 Элементарная теория образования димезоатомов

1.2 Оценка поправок к приближению “нулевого” радиуса сильного взаимодействия для характеристик процессов рождения “кулонов-ских” систем
1.3 Влияние эффектов конечности радиуса сильного взаимодействия на относительные вероятности образования 7г+тг~-системы в различных пД-состояниях
1.4 Фактор подавления сечений образования квазисвободных тт+тт~-пар эффектами конечности области формирования

1.5 Эффекты сокращения в отношениях сечений различных процессов

Глава 2 ИССЛЕДОВАНИЕ ВЛИЯНИЯ СИЛЬНОГО тг+тг--ВЗАИ МО ДЕЙСТВИЯ НА СООТНОШЕНИЕ ВЕРОЯТНОСТЕЙ ОБРАЗОВАНИЯ А2*-АТОМОВ В пБ- И ^-СОСТОЯНИЯХ
2.1 Оценка влияния сильных взаимодействий на значения волновых функций адронных атомов при г — 0 в первом порядке теории возмущений Рэлея—Шрёдингера
2.2 Применение теории возмущений Я.Б. Зельдовича к оценке эффектов сильного взаимодействия
2.3 Применение численных методов к решению задачи
2.4 Формула Дезера в терминах эффективного радиуса сильного
взаимодействия и поправки к волновой функции в нуле
2.5 Поправки к значениям димезоатомных волновых функци непрерывного спектра при г = 0 в первом порядке теории возм щений
Часть II ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ РЕЛЯТИВИСТСКИХ ЭЛЕМЕНТАРНЫХ АТОМОВ С ВЕЩЕСТВОМ (БОРНОВСКОЕ И КЛАССИЧЕСКОЕ ПРИБЛИЖЕНИЯ)
Глава 3 НЕКОТОРЫЕ ВОПРОСЫ ТЕОРИИ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ Д1 МЕЗОАТОМОВ С АТОМАМИ ВЕЩЕСТВА (БОРНОВСКО ПРИБЛИЖЕНИЕ)
3.1 Вклады порядка с? в полные сечения взаимодействия димезо атомов с веществом. Правила сумм
3.2 Классическая интерпретация результатов
3.3 Приближенные правила отбора для переходов между различны ми состояниями димезоатомов в борновском приближении
3.4 Аналитические выражения для формфакторов перехода из пБ состояний дискретного в состояния непрерывного спектра водор( доподобных атомов
3.5 Формфакторы перехода из произвольного связанного состояни водородоподобных атомов в состояния непрерывного спектра
Глава 4 К ОЦЕНКЕ ТОЧНОСТИ ВЕРОЯТНОСТНОГО ОПИСАНИ: ПРОХОЖДЕНИЯ ДИМЕЗОАТОМОВ ЧЕРЕЗ ВЕЩЕСТВО
4.1 “Случайное” вырождение. “Сферический” и “параболический” базисы
4.2 Аналитические выражения для переходных формфакторов пиония в параболическом базисе
4.3 Альтернативный вывод выражений для переходных формфакторов пиония

4.4 Результаты численного решения классических кинетических уравнений в сферическом и параболическом базисах
сть III ВЫХОД ЗА ПРЕДЕЛЫ БОРНОВСКОГО И КЛАССИЧЕСКОГО ПРИБЛИЖЕНИЙ В ЗАДАЧАХ ОПИСАНИЯ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ РЕЛЯТИВИСТКИХ ЭЛЕМЕНТАРНЫХ АТОМОВ С ВЕЩЕСТВОМ
'лава 5 УЧЕТ ВЛИЯНИЯ МНОГОФОТОННБІХ ОБМЕНОВ НА ХАРАКТЕРИСТИКИ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ДИМЕЗОАТОМОВ С АТОМАМИ ВЕЩЕСТВА
5.1 Упругое АгДАЩ-рассеяние во втором борновском приближении
5.2 Сумма сечений переходов из основного состояния пиония во все его состояния положительной четности (второе борновское приближение)
5.3 Эйкональная форма амплитуды в представлении прицельных параметров
5.4 Правила отбора для процессов взаимодействия димезоатомов с атомами вещества в эйкональном приближении
Аава 6 РАСЧЕТ ПОЛНЫХ СЕЧЕНИЙ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ДИМЕЗОАТОМОВ С АТОМАМИ ВЕЩЕСТВА В ГЛАУБЕРОВСКОМ ПРИБЛИЖЕНИИ
6.1 Полные сечения взаимодействия димезоатома с атомами вещества в эйкональной теории
6.2 Аналитические выражения для полных сечений взаимодействия димезоатома в основном и слабовозбужденном состояниях
6.3 Расчет полных сечений взаимодействия димезоатомов в произ-

образования Аг^-атомов в основном (15-) состоянии, но и сечения образования этих атомов в возбуждённых (п5-) состояниях. Поэтому можно ожидать, что на отношение этих величин эффекты конечности г$г скажутся слабее, нежели на величины самих сечений.
Для расчёта амплитуд вероятностей образования Лг^-атомов в п5-состоянии
= I М0(г)фпз{г)<13г = 4л I М0(г)'фп8(г)г2<1г (53)
вспомним соответствующие представления для кулоновских волновых функций (см.(29))
и амплитуд образования свободных пар
Мо(г) = (2х)1//2Мо(р = 0)т2е~тт/г .
Таким образом, задача расчёта величины (53) сводится к вычислению интеграла вида

1 = 1 е-Хггъ-1Р(а, 6; шг)с1г, (54)

Х — т+^а/п, ш = 2 ца/п, а — 1 — п, Ъ — 2.
Для вычисления этого интеграла удобно использовать представление вырожденной гипергеометрической функции в виде контурного интеграла:
Р(а, 6; г) = / е“(-«Г1( 1 - , (55)
где контур С выходит из точки ^ = 1, обходит точку £ = 0 против часовой стрелки и возвращается в точку Ь = 1.