Эффективная КХД при конечной температуре и плотности

• Автор: Калиновский, Юрий Леонидович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2011
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 181 с. : ил.

Оглавление
Введение
1 Эффективная КХД при Т
1.1 Эффективная КХД при Т =
1.2 Уравнение Дайсона - Швшггера и конфайнмент
1.2.1 Конфайнмент и динамическое нарушение кираль-
ной симметрии
1.2.2 ж и р связанные состояния
1.2.3 Тяжелые и легкие связанные состояния
1.3 Свойства мезонов
1.3.1 Легкие псевдоскалярные мезоны
1.3.2 Тяжелые мезоны и их свойства
1.3.3 Свойства а и Ъ мезонов
2 Эффективная КХД при конечной температуре и плотности
2.1 Расширение на случай конечных температур
2.2 Киральное восстановление симметрии и деконфайнмент
2.2.1 Пространственные ж корреляции при Т ф
2.2.2 Киральная симметрия и массовое соотношение для ж
2.2.3 Пространственные р корреляции при У’ -/-
3 Фотонные спектры
3.1 Скалярные корреляции и дилептонный спектр
3.2 Рождение двух фотонов
3.2.1 Сечения рождения фотонов
3.2.2 Гидродинамическое расширение
4 Фазовые переходы в кварковой материи
4.1 Модель Намбу - Иона - Лазинио
4.2 Поведение мезонов при конечной температуре и плотности
4.2.1 Точное нарушение киральной симметрии с Е/л(1) аномалией
4.2.2 Точное киральное нарушение симметрии без 1/д(1) аномалии
4.3 Результаты для симметричной кварковой материи
4.3.1 Точное нарушение киральной симметрии с Цд(1) аномалией
4.3.2 Точное нарушение киральной симметрии без С/д( 1) аномалии
4.4 Результаты для "нейтронной"материи в ß -равновесии:
4.4.1 Параметр киральной асимметрии
4.4.2 Явное нарушение киральной симметрии с U^(l) аномалией
4.4.3 Точное нарушение киральной симметрии без Ua( 1) аномалии
4.5 Фазовые переходы
Литература

Введение
Актуальность работы. Экспериментальные и теоретические исследования плотной и горячей ядерной материи относятся к числу наиболее актуальных направлений в современной физике.
С точки зрения эксперимента поиск кварк - глюонной плазмы (КГП) на RHIC (Брукхейвен) и ЦЕРН (SPS) дал первые указания на то, что полученные данные не могут быть объяснены в рамках наивной картины газа кварков и глюонов. Результаты, полученные в эксперименте NA49 предполагают, что переход из адронной материи в кварковую следует ожидать при более низких энергиях столкновения тяжелых ионов. Таким образом, новые экспериментальные программы RHIC, NA61 (SHINE), CBM@FAIR в Дармштадте и NICA - MPD в Дубне направлены на исследования состоянии ядерной материи при низких температурах и высокой барионной плотности.
Теоретические исследования основаны на квантовой хромодинамике (КХД). Квантовая хромодинамика является фундаментальной теорией сильных взаимодействий. Ее основные составляющие, кварки и глюоны, в конфаймированном состоянии образуют адронную материю. Наиболее важными особенностями КХД являются конфайнмент и нарушение киральной симметрии.
Считается, что при высокой температуре и/или плотности адронной материи существует фазовый переход адронной материи в новое состояние вещества - в кварк-глюонную плазму (КГП). Основной задачей теоретических исследований, основанных на первых принципах КХД, является изучение уравнений состояния вещества, критических точек и

меньше чем Мъ да 4.6 СеУ, показанное на Рис. 1.1. Можно также ожидать, что Ш£> « ив и Ер « Ев, так как в пределе точной симметрии тяжелых кварков они должны иметь одно и тоже значение. Следовательно, в процессах с участием слабых распадов с кварка (Мс да 1.3 СеУ), где Е$
- это мезон имеющий в своем составе тяжелый кварк, уравнение (1-40) может быть недостаточным, как это было рассмотрено в [5].
Недостатки (1.40) для с кварка усложняют или даже исключают единое описание физических наблюдаемых Df ш Bf мезонов в рамках таких современных теоретических схем таких как эффективная теория тяжелых кварков ( НС^ЕТ) и правила сумм на световом конусе (ЬСЗКв) [61]. Однако, конституетно - подобный одетый пропага.тор тяжелого кварка (1.38) может быть использован для единого и достаточно точного изучения физических наблюдаемых тяжелых мезонов. Чтобы продемонстрировать это, мы в работах [4, 5] вычислили широкий класс наблюдаемых величин с помощью формулы (1.38), рассматривая Мд как свободные параметры в параметризации [50, 51, 52, 54, 55] одетых легких кварков и мезонных амплитуд Бете - Салпетера. Параметры, возникающие при вычислениях, будем согласовывать с помощью х2 - фита.
Рассмотрим теперь подробно вычисления физических наблюдаемых величин
1.3. Свойства мезонов
1.3.1. Легкие псевдоскалярные мезоны
Лептонный распад певдоскалярного мезона Р(р) описывается! матричным элементом [56]
/рРи ■= Ф{тр)т1,пьС2Р{р)) =^г2 [ (тр)т757/,хр(£;р), (1.41)