Коллективные эффекты в столкновениях ультрарелятивистских ядер

• Автор: Киракосян, Мартин Раджевич
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2014
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 151 с. : ил.

Оглавление
Введение

1 Феноменология цветного черенковского излучения

1.1 Введение

1.1.1 Хромопроницаемость

1.1.2 Потери энергии и черенковское излучение частицы в среде.

1.1.3 Кольцевые события на ВНІС. Эксперимент

1.2 Наблюдение излучения черенковских глюонов

1.2.1 Простая модель

1.2.2 Монте-карло процедура для генерации черенковского

спектра
1.2.3 Оценка потерь энергии за счет излучения черенковских
глюонов
2 Поляризация турбулентной кварк-глюонной плазмы
2.1 Введение
2.1.1 Кварк-глюонная плазма
2.1.2 Статистическое описание турбулентности
2.1.3 Турбулентная плазма. Эффекты нулевого порядка по регулярному полю
2.2 Диаграммная техника для вычисления функции распределения турбулентной плазмы. Разложение по регулярным полям
2.2.1 Пертурбативное разложение функции распределение в
общем случае
2.2.2 Разложение по регулярным полям и корреляциям турбулентных полей для абелевой плазмы
2.2.3 Вклады нулевого порядка по регулярным полям
2.2.4 Вклады первого порядка по регулярным полям
2.2.5 Неабелевая плазма. Вклады пропорциональные
2.2.6 Неабелевая плазма. Вклады пропорциональные 76“*,,
2.3 Турбулентная поляризация релятивистской плазмы в длинноволновом пределе
2.3.1 Электромагнитная плазма
2.3.2 Кварк-глюонная плазма
2.4 Условия применимости
2.5 Физические следствия
2.5.1 Затухание волн в турбулентной плазме
2.5.2 Плазмоны в турбулентной плазме
Цветное переходное излучение на случайных неоднородностях
3.1 Введение
3.2 Хромоэлектрическая проницаемость статистически однородной среды
3.3 Поправки к черенковским потерям и оценка размытия черенковского спектра за счет неоднородностей
3.4 Неоднородности в кварк-глюонной плазме Заключение

Публикации автора
А Приложение к главе 2
А.1 Вычисление коэффициетов 1 — 1%
А.2 Петлевое интегриррование по к, пример
А.З Индуцированный ток. Пример
А.4 Используемые обозначения
А.5 Вычисления интегралов: примеры
А.6 Вычисления интегралов: ответы
A.7 Стандартные интегралы
В Приложение к главе 3
B.1 Эффективная хромопроницаемость случайно неоднородной среды. Диаграммный вывод
В.2 Выражения для диэлектрической проницаемости
Литература
Для определения эллиптического потока использовался метод плоскости реакции. В соответствие с этим методом, сначала из анализа множественность частиц в событии определяется плоскость реакции события (это экспериментально определенное значение, вообще говоря, не обязательно совпадает с истинной плоскостью реакции; как правило используется термин плоскость события), а затем определяется по формуле:
((cos 2 (Ф-Фер))), (1.31)
здесь Фер - азимутальный угол плоскости события. В формуле два усреднения: одно усреднение по трекам частиц в событии, второе усреднение - по событиям в заданной области центральностей (центральность события восстанавливается из общей множественности, либо из оценки числа спектаторов -непровзаимодействовавших нуклонов).
Экспериментальные данные коллаборации PHENIX
Коллаборация PHENIX проводила измерения двухадронных корреляций на основе minimum bias (минимальное вычитание) данных столкновения ядер золота и протонов с ускорителя RHIC при энергиях в системе центра масс в 200 ГэВ/нуклон в 2004-2005 годах.
Центральность столкновения определялось из оценки числа спектаторов на основе данных субдетекторов ВВС (beam-beam counters) и ZDC (zero degree calorimeter, калориметр на малые углы). Для достаточной статистики в бинах по поперечному импульсу в анализе экспериментальных данных проводилась грубая разбивка по центральностям: 0 — 20%, 20 — 40%, 40 — 60%. Для оценки числа участников и числа бинарных столкновений использовалась программа, использующая метод монте-карло, основанная на модели Глаубера.