Исследование акустического парамагнитного резонанса электронов проводимости в металлах

• Автор: Фролов, Владимир Федорович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Казань
• Количество страниц: 128 c. : ил

Стр‘*

ВВЕДЕНИЕ V . ... *. ?. . . . ’. '. . . "

ГЛАВА I. АКУСТИЧЕСКИЙ ПАРАМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС В МЕТАЛЛАХ1.

§ Г. Вводные замечания

§ 2*. Спиновый резонанс электронов проводимости.-.V.'.-... II § 3‘. Ферми-жидкостные эффекты в металлах
§ 4‘. ЭПР в металлах с парамагнитными примесями1.'Л'..1.'.. 29 § 5. Акустический парамагнитный резонанс '••••’•••'•••••

§ 6’. АПР в металлах на ЭН

Глава II. ОСОБЕННОСТИ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ УЛЬТРАЗВУКА С СПИН-СИСТЕМОЙ ЭП В МЕТАЛЛАХ ... .V.'.. • .’. .V

§ Г. Введение^.^.У.. .V.*’

§ 2. Условия возникновения не .уширенной диффузией линии АПР в металлах

§ 3. Распространение звука под углом к поверхности

металла* .'.'.у. •
§ 4. Описание взаимодействия звука и намагниченности ЭП при наличии постоянного магнитного поля. Феноменологический подход
§ 5. Связанная система уравнений для звука и намагниченности ...V V..••••’••• V.’.V.,
§ 6. Связанные спин-фононные моды. Дисперсионное урав-ненив* * '* ' * *у 11 1 *. ; и ^ ‘ ^ ь^ * >■ >•'
§ 7. Коэффициент затухания звука1; Вращательная дисперсии ’9" V .•••••••••••'•*••в1**;
§ 8; Граничные условия V.'Л-..1. .V
§ 9. Вычисление амплитуды звука и намагниченности1..1.1.1. 59 § Ю.Поток энергии ••V.•’•••
ГЛАВА. Ш. СВЯЗАННОЕ ДВИЖЕНИЕ ЗВУКА, НАМАГНИЧЕННОСТИ ЭП, ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ § Г, Введение
§ 2. Механизм Ольфера-Рубина; Система связанных урав-нений. •••«••• ••••••• ••••
§ 3. Дисперсионное .уравнение
§ 4. Решение дисперсионного .уравнении,У.;*..;;; § 5, Граничные .условия V. • ЛУЛ;. • Л • Л •
§ 6, Выражения для амплитуды звука, поля и намагниченности ... • • •
§ 7. Генерация заука путем создания электромагнитного полЯ, через механизм Ольфера-Рубина ‘••V.
§ 8. Поток энергии. Численные оценки1.1.;...'.;'.У..;У.У. ГЛАВА 17'. АКУСТИЧЕСКИЙ СПИНОВОЙ РЕЗОНАНС В МЕТАЛЛАХ С ПАРАМАГНИТНЫМИ ПРИМЕСЯМИ
§ Г. Введение1;.У.У.У.;;..;•;.;• УУУ.УУ. У.У.;..'«.‘.'Л § 2; Связанное движение намагниченностей ЭП и ЛМ.у.у. § з. эффективные параметры;;;У.;.;у.; .У.•••••;• § 4. Намагниченность*, индуцируемая звуком.;;;.’.*.;;.;;
§ 5*. Улучшение условия разрешения уширенной диффузией резонансной линии в АПР.;;;;;;.;.
§ 6. Коэффициент затухания звука; Численные оценки для См - Мах. У;;;;;;;;; .УЛ..у.;
Глава V. ФЕРШ-ВДДКОСТНОЕ ПОВЕДЕНИЕ ЭП В ЭПР И АПР.
§ I. Введение, .у. у. у..;...у.;; у.У.;;;.; .;;;.;. .У.
§ 2; Ферми-жидкостные эффекты в ЭПР.;;.;;;;;;;.;.;.;. § 3; Сравнение с экспериментом...;.;;;;.;;;.;.;;..;
§ 4. Ферми-жидкостные эффекты в АПР..;
ЗАКЛЮЧЕНИЕ

68 70

ЛИТЕРАТУРА л.. у., у... • У...у..У. У. у..у.У. у
ПРИЛОЖЕНИЕ Г. Вычисление амплитуды намагниченности
при распространении звука под углом к поверхности'
которые описывают эффекты, возникающие из-за неоднородности намагниченности и поля. В общем случае можно записать:
V Р 2 И т. 2Лп С (2-29>
ЦкЕтп. у хс Эх* с <г
однако в нашем случае этим членом можно пренебречь, так как
он по существу является членом третьего порядка, будучи величиной первого порядка по отклонению от равновесия компонент поля, намагниченности и деформации.
Так как магнитоупругая энергия должна быть инвариантна относительно инверсии времени, коэффициенты
р‘1<У>=1тг')
1 1у V*
должны содержать только четные комбинации векторов оС и р . Предположим, что член записан в тензорной
форме (т '• Е , где С - тензор второго ранга. Тогда из
симметрии кристалла можно определить вид компонент Сг
В случае кубического кристалла магнитоупругую энергию взаимодействия можно записать
Л/ = а± (Н М £ + Н М £ -+ Н М £ ) +
^ МН V 3 л Ч1 г яг
* й
где (Н01 Н0; М^- + Н0- /7- ) . а а1 и ^-постоянные
взаимодействия.