Применение квазипотенциального подхода для описания формфакторов распадов и структурных функций адронов

• Автор: Санадзе, Владимир Владимирович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Тбилиси
• Количество страниц: 90 c. : ил

ГЛАВА I. РЕЛЯТИВИСТСКИЕ ВОЛНОВЫЕ ФУНКЦИИ И РАСПАДЫ

ДВУХЧАСТИЧНЫХ СВЯЗАННЫХ СОСТОЯНИЙ

§ I. Квазипотенциалъный метод Логунова-Тавхелидзе в квантовой теории поля

§ 2. ИЗпурионнай' диаграммная техника в гамиль-

тоновой-формулировки квантовой теории

поля

§ 3. Релятивистское двухчастичное уравнение

для спинорных частиц

§ 4. Релятивистское двухчастичное уравнение

для частиц со спином 0,1/2 или 1,1/2

§ 5. Распады двухчастичных связанных состояний с нулевым полным спином на лептоны и
гамма-кванты
Глава II. ОПИСАНИЕ ГЛУБОКОНЕУПРУГИХ ЛЕПТОН-АДРОННЫХ
ПРОЦЕССОВ
§ I. Структурные функции псевдоскалярных мезонов, составленных из скалярных и спинорных партонов
§ 2. Структурные функции нуклона как связанного
состояния кварка и дикварка
§ 3. Анализ масштабных свойств структурных
функций

§ 4. Описание экспериментальных данных
Глава III. ОПИСАНИЕ МОМЕНТОВ ОТ СТРУКТУРНЫХ ФУНКВДЙ ШУБОКОНЕУПРУГОГО РАССЕЯНИЯ В КХД И
КВАЗИПОТЕНЦИАЛЬНОМ ПОДХОДЕ
§ I. Анализ данных по моментам структурной
функции и извлечение значения масштабного
параметра КХД
§ 2. Операторное разложение Вильсона и учет
эффектов связности при вычислении моментов
структурных функций составных систем
§ 3. Описания экспериментальных данных по нуклон-ным моментам с использованием моментов
9Г -мезона
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Структура адронов описывается с помощью таких величин как упругие и неупругие формфакторы и формфакторы распадов. Эти величины являются предметом интенсивного экспериментального и теоретического исследования.
Современная теория элементарных частиц строится на основе методов, разработанных в квантовой теории поля /^»^/# Основные характерные особенности поведения упругих и структурных функций на качественном уровне могут быть достаточно хорошо
объяснены на основе понятия скейлинга кли принципа авто-74
модельности ' '
Формулировка квантовой теории поля, содержащая среди основных положений требование автомодельности была предложена
в работах H.H. Боголюбова, B.C. Владимирова и А.Н. Тавхелидзе /5,6
Структурные свойства адронов, наблюдаемые в экспериментах при высоких энергиях в первом приближении хорошо описываются партонной модель/7в ней структурные функции зависят лишь от одной скейлинговой переменной oc=Q2/?/Y^ . Квантовую хромодинамику (КХД) можно рассматривать как дальнейшее развитие наивной партонной модели. КХД в принципе позволяет учитывать эффекты отклонения от скейлинга, которые наблюдаются на эксперименте.
Расчеты, основанные на теории возмущений КХД, позволяют определить лишь Q8 эволюцию структурных функций F(x,Qs), если известна х - зависимость структурной функции F (ас, Q0) в какой-либо точке отсчета . Выбор вида функции
F(x,Qo) эквивалентен заданию граничного условия. При этом сама функция F(x, не может быть рассчитана в рамках

Чтобы найти адронный тензор нам достаточно воспользоваться равенством (2.4) и соотношением (2.7).
Осуществив в (2.30) сдвиг на А^р мы находим:
т т11} Л (2^)

(2.35)
і5° і”
где выражения для и П
имеют вид
2 |(г)^Єі ,(ї)бі£яг т I

,СИ . 1 , _ Л I . \2.(^£бі /*Хі!ГЯГ—т
Ьуи~^. Кг!» % Ж У . 0^
(2.36)

|СП _ят т ґ/і , ы \2 І1і,,тс; -
Коэффициенты Клебша-Гордана определяют с
каким весом входят диаграммы 6а и 66 в матричный элемент.
ДЛя нахождения явного вида структурных функций вновь воспользуемая скалярными функциями V 0 Ї , определенными соотношением (2.25).
После интегрирования по углам из (2.30) находим
ДО I

2. Г І ігС^г Сі)
^ 0^с1)(сЯ
<*г
(2.37)
]^{£-, 1 = 0,1-,
„о .
где мы воспользовались параметризацией Дк^-^Ц, Дк тп=т,С5-и ввели обозначения для функций
.СИ
.со
ой-^Тж2^ сС-ИУУгта?^
[ГШ

[ГЫ
(2.38)