Инклюзивные сечения рождения глюона в формализме эффективного действия

• Автор: Салыкин, Михаил Юрьевич
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2013
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 141 с. : ил.

Содержание
Введение

Обзор литературы

Глава 1. Амплитуда рождения глюона в процессах с двухре-джеонным обменом с мишенью

1.1. Общие замечания

1.2. Кинематика и линии мишеней

1.3. Формализм эффективного действия

1.4. Амплитуда рождения глюона в низшем порядке теории возмущений КХД

1.5. Амплитуда рождения в кинематической области >> Р-

1.6. Выводы

Глава 2. Вклад в сечение рождения глюона с двухреджеонным обменом

2.1. Общие замечания
2.2. Вклад от II—»ИГР вершины
2.3. Вклады от К—»ИР вершины
2.4. Интерференция между Л—»11Р и И.—»ИГР вершинами
2.5. Дифракционный вклад
2.6. Выводы
Глава 3. Амплитуда рождения глюона в процессах с трёхре-джеонным обменом с мишенью
3.1. Общие замечания
3.2. Эффективная И,—»НИР вершина

3.3. Расчёт четырёхреджеоиной вершины
3.4. Особые кинематические области
3.5. Двойное взаимодействие со снарядом
3.6. Тройное взаимодействие со снарядом
3.7. Восстановление обычных пропагаторов
3.8. Выводы
Глава 4. Вклад с трёхреджеонным обменом
4.1. Общие замечания
4.2. Вклад от II—>-11Р вершин
4.3. Вклад от II—>-11Р и II—»Ш1Р вершин
4.4. Вклады от II—>ЯР и И,—>-Ш111Р вершин
4.5. Выводы
Глава 5. Анализ полученных результатов
Заключение
Литература
Приложение А. Об инклюзивном рождении глюона из ядра .
Приложение Б. Диаграммы на рисунках 2.7 и 2.

Введение
Актуальность, общая характеристика и цели работы
Одним из фундаментальных процессов в высокоэнергетических столкновениях является инклюзивное рождение глюона при рассеянии на тяжёлых ядерных мишенях. В рамках квантовой теории поля [1-5] на высоких энергиях в квантовой хромодинамике (КХД) [6] с большим количеством цветов Ас —>■ оо такой процесс может быть изучен как в приближении взаимодействия реджезованных глюонов [7, 8], так и в рамках дипольиой картины, в которой взаимодействующие адроны представляются в виде цветных диполей [9]. Эти два подхода основываются на различных представлениях и приближениях, поэтому особый интерес представляет установление факта их эквивалентности или наличия существенных различий между ними. Хорошо известно, что полное сечение рассеяния диполя на диполе совпадает с найденным в технике реджезованных глюонов и оба подхода приводят к одинаковому уравнению БФКЛ (Балицкого-Фадина-Кураева-Липатова), хотя и в разных координатном и импульсном пространствах. Ситуация с инклюзивным сечением оказывается более сложной. В частности, в [8] утверждалось, что это сечение рассеяния на двух центрах, найденное в рамках дипольного подхода [9], является неполным и должно быть дополнено слагаемыми от обмена состояниями, составленными из трёх и четырёх реджезованных глюонов (так называемые БКП-состояния). С другой стороны, в [10] было показано, что, по крайней мере в низших порядках, вклады от таких состояний сокращаются, что приводит к совпадению результатов в двух подходах. Однако, следует заметить, что такой вывод был сделан на основе подсчётов в чисто поперечном приближении, в котором применимость стандартных правил АГК (Абрамовицкого-Грибова-Канчели) [11] для различных разрезов амплитуды рассеяния отдельно не доказывалась. Для того чтобы завершить сравнение

от диаграммы В на рис. 1.5 как

(—&+<7і_ + г0)(2/с+д2- + гО) і_ + 92-) 2к+Ц- + гО к+д2_ + іо) ^ ^
к+(ді_ + д2-) V—2£;+9і_ + гО к+д
1 ' 1 і—).
_ + гО/

А:+р_ /с+9і_ — гО к+д
Таким образом, находим
Рі £+9і--*0 к+д
Сочетая этот вклад с членами от А и С, получаем
Л + В + С = -Ж(Ы?Щ±^‘Ті (1.59)
4 ' р Ік+я 2-+г0 /с+9і_ — гОІ 4 '
Вклад с переставленными 1 и
«•««*•*. -»«•лтІіТй*5тй) »*»
Отделяя части с и без 5-функций, которые вновь обозначены верхними индексами 0 и 1 соответственно, получаем
(А + В + С + (1 еэ 2))(0) = -г32(Ы)^± (б(к+д2-)/Ьіас{іь*, В}+
б(к+ді^ас{іьіс})
(1.61)
(а + В + С+( 1 о 2)У1} = г‘32/Ь2С(г/Мс+
V ) РІ ^&+<7г- (162)
ей уЬгас
к+яі_ /'
Перейдём к диаграммам на рис. 1.5 И и Е. Перепишем формулы (1.51) и (1.52) в виде
в = задV.,+*ц - ыц*.)) йгяпгйо^*- <163>