Динамика кубического ферромагнетика в области эффективного проявления магнитоупругой связи

• Автор: Ряхова, Ольга Григорьевна
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Челябинск
• Количество страниц: 110 с. : ил.

СПИСОК СОКРАЩЕНИЙ
ГЛАВА I МАГНИТОУПРУГАЯ ДИНАМИКА МАГНЕТИКОВ
1.1. Однородные магнитные состояния и ориентационные фазовые диаграммы кубического магнетика
1.2. Магнитоупругие волны в кубических магнетиках в области спин-переориентационных фазовых переходов
1.3. Некоторые аспекты вращательно-инвариантной теории распространения магнитоупругих волн
1.4. Нелинейные магнитоупругие волны в магнетиках
ГЛАВА II СПЕКТР МАГНИТОУПРУГИХ ВОЛН В
КУБИЧЕСКОМ ФЕРРОМАГНЕТИКЕ ПРИ ДЕЙСТВИИ УПРУГИХ НАПРЯЖЕНИЙ С(Т || [111]
2.1. Термодинамический потенциал и уравнения
магнитоупругой динамики
2.2. Магнитоупругие волны в фазе Фц Ц]
2.3. Магнитоупругие волны в фазе Ф[Т0|]
2.4. Особенности распространения магнитоупругих волн в рамках вращательно-инвариантной теории.

Акустический эффект Фарадея
Выводы
ГЛАВА III НЕЛИНЕЙНЫЕ МАГНИТОУПРУГИЕ ВОЛНЫ
В КУБИЧЕСКОМ ФЕРРОМАГНЕТИКЕ
3.1. Термодинамический потенциал и уравнения движения
3.2. Особенности динамики в отсутствии МУ взаимодействия. Оценка предельной скорости стационарного движения доменной границы
3.3. Возможные типы нелинейных магнитоупругих волн
Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ПУБЛИКАЦИЙ ПО ТЕМЕ ДИССЕРТАЦИИ
ЛИТЕРАТУРА
ПРИЛОЖЕНИЕ I
ПРИЛОЖЕНИЕ II

СПИСОК СОКРАЩЕНИЙ
МУ магнитоупругий
ФП фазовый переход
СПФП спин-переориентационный фазовый переход
ФГ феррит-гранат
ФМ ферромагнетик
АФМ антиферромагнетик
ЖИГ железоиттриевый гранат
НОА наведенная одноосная анизотропия
КА кубическая анизотропия
ОФД ориентационная фазовая диаграмма
ДГ доменная граница
ДДГ движущаяся доменная граница

фазы при к=0 стремятся к 0, то есть происходит полное «смягчение» слабозатухающей спиновой моды.
Таким образом, в отсутствии МУ связи вдали от точек СПФП колебания намагниченности представляют собой слабозатухающие спиновые волны, вблизи же СПФП, на границе устойчивости фазы, происходит полное «смягчение» данной моды. Именно по ней проходит данный СПФП.
«Включим» теперь МУ взаимодействие. Для определенности исследуем спектр связанных колебаний в области СПФП ( а>150=>0). Сначала запишем решение дисперсионного уравнения при к
Ю1,2=±® 10-1гЮ] О, ©3,4,5,6=0 (2.2.12)
В точке ФП (со^о^О) из условия устойчивости рассматриваемой фазы и из
(2.2.8), (2.2.10) следует, что С0к)=Фте- Тогда (2.2.12) примет вид
Ш1,2=±й>те-тйте, 0)3,4,5,6=0 (2.2.13)
Отсюда видно, что при учете МУ связи решения Сфд описывают затухающее прецессионное движение намагниченности как вдали, так и вблизи СПФП. Для того, чтобы выяснить природу остальных мод, найдем решение уравнения при к^О. Тогда получим
ю1,2 =+®1к -1г®1к> (2.2.14)
®3_6 =-1ш?1^/2а)1к±соп[1-^]1/2. (2.2.15)
Данные формулы получены для случая г«1. Из решений следует, что спектр колебаний ФМ при к^0 состоит из слабозатухающих квазиспиновой СО],2 И поперечной квазиупругой 0)3.6 ветвей. Ветвь СО 12 при к=>0 является активационной с величиной щели, определяемой, согласно (2.2.13), МУ связью и релаксацией намагниченности. Остальные ветви являются безактива-ционными.