Геометрическая теория гравитации и электромагнетизма в аффинно-метрическом пространстве-времени

• Автор: Левкоева, Марина Валерьевна
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Ярославль
• Количество страниц: 122 с.

Глава 1. Геометрическая модель гравитационного взаимодействия электромагнитного поля в аффинно-метрическом пространстве
§1.1 На путях подхода к многомерному аффинно-метрическому пространству
§1.2 Аффинно-метрическое пространство
§1.3 Пятимерная геометрическая модель гравиэлектрослабых взаимодействий
§1.4 Пятимерная геометрическая модель гравитационного взаимодействия электромагнитного поля в аффинно-метрическом пространстве
Глава 2. Сферически-симметричные конфигурации геометризированного электромагнитного поля в аффинно-метрическом пространстве
§2.1 Закон Кулона в 5-мерной геометрической модели электрослабых взаимодействий
§2.2 Равновесные распределения геометризированного электрического поля в отсутствии геометрических скалярных полей
§2.3 Равновесные распределения геометризированного электрического поля при наличии геометрических скалярных полей
§2.4 Равновесные распределения геометризированного электрического поля в отсутствии кручения
§2.5 Полевые конфигурации в интегрируемой геометрии Вейля
Глава 3. Цилиндрически-симметричные равновесные полевые конфигурации в аффинно-метрическом пространстве
§3.1 Электростатическая конфигурация при наличии неметричности в отсутствии геометрических скалярных полей
§3.2 Манитные конфигурации при наличии неметричности в отсутствии геометрических скалярных полей
§3.3 Электромагнитная конфигурация при наличии неметричности в отсутствии геометрических скалярных нолей
§3.4 Манитная конфигурация при наличии неметричности в отсутствии геометрических скалярных полей и кручения
§3.5 Манитные конфигурации при наличии неметричности и геометрических скалярных полей
§3.6 Электромагнитная конфигурация при наличии геометрических скалярных полей
Глава 4. Вращающиеся однородные полевые конфигурации в аффинно-метрическом пространстве
§4.1 Вращающиеся космологические модели с магнитным полем при наличии геометрических скалярных полей
§4.2 Вращающаяся космологическая модель с магнитным полем геометрического происхождения в отсутствии геометрических скалярных полей
§4.3 Вращающаяся однородная космологическая модель с электромагнитным полем при наличии геометрических скалярных полей
§4.4 Спинорное ноле в 5-мерной вращающейся космологической модели
Глава 5. Космологические полевые конфигурации в аффинно-метрическом пространстве
§5.1 Однородная космологическая модель в интегрируемой геометрии Вейля
§5.2 Анизотропная космологическая модель при наличии следа кручения в интегрируемой геометрии Вейля
§5.3 Анизотропная космологическая модель в отсутствии следа кручения в интегрируемой геометрии Вейля
Заключение
Литература
где С и Сг — постоянные величины, имеющие смысл скалярных зарядов для полей Ф и и.
В координатах кривизн решение системы (2.5.24) будет следующим: с" = 1; <ГЛ=1--|; е" = г2; =---2°Сг ,
где г*, — постоянная интегрирования.
Здесь ВИДНО, ЧТО решение имеет СМЫСЛ ЛИШЬ при Гк ^ Г < ОО. При Г <Гк ех становится отрицательной величиной, т. е. метрика пространства-времени меняет сигнатуру с на сигнатуру т. е. получается
пространство внутри Гк имеет две временные и две пространственные координаты. При г —> оо еЛ —» 1, т. е. на бесконечности мы имеем плоскую асимптотику.
Для монадной проекции неметричности Т решение получается в неявном виде:

где Ci, С2, А — постоянные интегрирования, играющие роль зарядов трех рассматриваемых скалярных полей. Они связаны между собой соотношением (условием совместности)

Вычислим полную энергию материальных полей но формуле: