Влияние ионизации и возбуждения атомов электромагнитным полем на условия стабильности ядер и процессы радиоактивного распада

• Автор: Филиппов, Дмитрий Витальевич
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2008
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 208 с. : ил.

Содержание
ВВЕДЕНИЕ
Обозначения
ГЛАВА 1. РОЛЬ АТОМНОЙ ОБОЛОЧКИ В ПРОЦЕССАХ
ЯДЕРНЫХ ПРЕВРАЩЕНИЙ (ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ)
1.1. Радиоактивные превращения ядер
Изомеры
а-распад
(5-распад
1.2. Электронный (3-распад в связанное состояние
1.3. Атом в сверхсильном магнитном поле
Нейтронные звезды
Фемтосекундные лазеры
Нерелятивистский электрон в магнитном поле
Самосогласованная коллективная модель
1.4. (3-распад во внешнем электрическом и магнитном полях
Связанные состояния в сверхсильном магнитном поле
1.5. Нейтрино в среде и внешних полях
Осцилляции нейтрино
Солнечные нейтрино
1.6. Симметрии и калибровочные поля уравнения Дирака
Псевдоскалярный заряд
Псевдовекторный ток
1.7. Теория слабых взаимодействий
1.8. Постановка задач
ГЛАВА 2. УСЛОВИЕ р-СТАБИЛЬНОСТИ ЯДЕР
2.1. Необходимое и достаточное условие Р-стабильности нейтральных атомов
2.2. Изменение граничной энергии Р-распада и условия стабильности ядра при ионизации и возмущении атома

2.3. Нарушения векового равновесия 234ТЪ
2.4. Распад трития во внешнем электрическом иоле
Изменение плотности электронов на ядре
Изменение вероятности распада в связанное состояние
Изменение вероятности распада в состояния непрерывного
спектра
Итоговое уменьшение вероятности распада трития
2.5. Поправка к расчету потока солнечных нейтрино
Тепловые флуктуации электрического поля
2.6. Р-распад атома в переменном электрическом поле
ГЛАВА 3. УВЕЛИЧЕНИЕ ВЕРОЯТНОСТИ РАЗРЕШЕННЫХ
ЭЛЕКТРОННЫХ р-РАСПАДОВ ВО ВНЕШНЕМ МАГНИТНОМ ПОЛЕ
3.1. Атом в сверхсильном магнитном поле, нерелятивистский
случай; изменение граничной энергии р±-распада
3.2. Релятивистский электрон в центральном электрическом и постоянном однородном магнитном полях; связанные состояния
3.3. Вероятность разрешенных электронных 3-распадов в
сверхсильном магнитном поле
Состояния непрерывного спектра
Дискретный спектр (связанные состояния) в электрическом поле ядра
3.4. Двумерные вихри в плазме
Квазинейтралъные электронные вихри
Ионные вихри
Устойчивые вихри в однородной среде
Устойчивые вихри в неоднородной среде

ГЛАВА 4. ЗАПРЕЩЕННЫЕ ß-РАСПАДЫ И ИЗОМЕРНЫЕ
ПЕРЕХОДЫ ВО ВНЕШНЕМ ПОЛЕ
4.1. Запрещенные электронные ß-распады в сверхсильном магнитном поле
4.2. Увеличение вероятности уникальных запрещенных ß-распадов в сверхсильном магнитном поле
4.3. ß-распад Cs в сверхсильном магнитном поле
4.4. Изменение вероятности рождения конверсионных электронов
Изомеры во внешнем сверхсильном магнитном поле
Изомеры во внешнем электрическом, поле
ГЛАВА 5. УВЕЛИЧЕНИЕ ДОЛИ ЗАПАЗДЫВАЮЩИХ НЕЙТРОНОВ ПРИ ИОНИЗАЦИИ АТОМА И В СВЕРХСИЛЬНОМ МАГНИТНОМ ПОЛЕ
5.1. Механизм рождения запаздывающих нейтронов
5.2. Увеличение доли запаздывающих нейтронов при полной ионизации атома
5.3. Увеличение доли запаздывающих нейтронов в сверхсильном магнитном поле
5.4. Принципы регулирования атомным реактором; поведение реактора при реактивности порядка доли запаздывающих
нейтронов
Изотопные искажения
5.5.0 возможном «магнитном механизме» регулирования атомного реактора
5.6. Локальная калибровочная инвариантность уравнения Дирака
на основе паулиевской симметрии
Состояния нейтрино в плотной среде
РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ
Список работ автора, вошедших в диссертацию
Список литературы

Аналогично тому, что роль е-захвата по отношению к позитронному [Г-распаду возрастает при уменьшении энергии перехода и увеличении заряда ядра, увеличение вероятности (Г-распада за счет [3 -распада в связанное состояние существенно именно для переходов с малыми энергиями и ядер с большими 2. Для большинства (Г-распадов тяжелых ядер имеется ряд возбужденных уровней дочернего ядра, на которые происходит переход ядра при [Г-распаде. Относительное изменение постоянной распада будет больше для переходов с меньшими энергиями <2, то есть для переходов на более высокие (возбужденные) уровни дочернего ядра. В [58, 59] вычислены отношения постоянных распада (вероятностей (Г-распада) в связанное состояние А,* и в непрерывный спектр Хс. Для полностью ионизованных тяжелых атомов при (Г-распадах с малыми энергиями отношение ХЬ/1С может достигать величины 103—104. Следовательно, наличие свободных электронных орбит может увеличить вероятности [Г-распада ядер в тысячи раз.
1.3. Атом в сверхсильном магнитном поле
В работах [56-59] рассматривается (Г-распад в связанные состояния на орбиты, освободившиеся в результате ионизации атома. Однако это не единственный способ увеличить плотность свободных электронных состояний в области ядра. В работах [66-68] Кадомцев обратил внимание на перестройку атомных электронов в сверхсильных магнитных полях напряженности:
то есть таких, когда ларморовский радиус электрона в магнитном поле г і мал по отношению к воровскому радиусу А’/-:
Н»Н0=ст2ее3Г3 = -6,2x1 (Г4 - 2,35x109Э
(1.11)
еН V Й3Я те2
Ріс _ ст2ее3 Й2

(1.12)