Исследование образования заряженных адронов в v (v) А-взаимодействиях на камере СКАТ при энергии 3+30 ГэВ

• Автор: Кораблев, Владимир Михайлович
• Шифр специальности: 01.04.01
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Серпухов
• Количество страниц: 91 c. : ил

ГЛАВА I
МОДЕЛИ И ХАРАКТЕРИСТИКИ МНОЖЕСТВЕННОГО ОБРАЗОВАНИЯ ЧАСТИЦ
1.1 Инклюзивный метод исследования множественных процессов
1.2 Характеристики множественных процессов
1.3 Модели и их предсказания
ГЛАВА
ОБРАБОТКА ФИЛЬМОВОЙ ИНФОРМАЦИИ С ПУЗЫРЬКОВОЙ КАМЕРЫ СКАТ
2.1 Параметры нейтринного пучка и пузырьковой камеры СКАТ
2.2 Обработка фотоснимков
2.3 Просмотр
2.4 Измерение и перемер
2.5 Геометрическая реконструкция событий
2.6 Физический просмотр и создание ленты суммарных данных
ГЛАВА
АНАЛИЗ ТОЧНОСТНЫХ ХАРАКТЕРИСТИК ГЕОМЕТРИЧЕСКОЙ РЕКОНСТРУКЦИИ
СОШТИЙ
3.1 Моделирование точностных характеристик камеры СКАТ
3.2 Восстановление пространственных координат точки
3.3 Реконструкция импульсов заряженных частиц
ГЛАВА
ИНКЛЮЗИВНЫЕ СПЕКТРЫ ЗАРЯЖЕННЫХ АДРОНОВ
4.1 Выборка экспериментального образца
4.2 Структура события и свойства инклюзивных распределений
по поперечному импульсу
4.3 Распределения по продольным переменным
ГЛАВА
СВОЙСТВА РАСПРЕДЕЛЕНИЙ ПО МНОЖЕСТВЕННОСТИ ЗАРЯЖЕННЫХ
АДРОНОВ
5.1 Экспериментальный образец
5.2 Средние множественности
5.3 Дисперсия распределения по множественности и двухчастичный корреляционный параметр
5.4 Масштабная инвариантность КНО-распределения
5.5 Средний суммарный заряд адронов
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Изучение процессов множественного образования адронов существенно для выяснения структуры адронов и построения теории сильного взаимодействия. В настоящее время роль множественных процессов для проверки теоретических моделей является определяющей, поскольку при современных энергиях ускорителей множественные процессы доминируют над процессами одиночного рождения мезонов и упругого рассеяния частиц. Особое значение имеют закономерности, установленные при изучении инклюзивных процессов, теоретические основы рассмотрения которых были разработаны А.А.Логуновым и сотрудниками Масштабная инвариантность множественных процессов, проявляющаяся, например, через инклюзивный спектр X-сМ/с/х ( X - Рц /ршх ), впервые была установлена в экспериментах на Серпуховском ускорителе.
Открытие масштабной инвариантности стимулировало проведение экспериментальных и теоретических исследований процессов множественной генерации частиц. 6 физике высоких энергий возникло целое направление, посвященное изучению инклюзивных процессов.
В последние годы интенсивно изучается образование адронов в глубоко-неупругих лептон-нуклонных взаимодействиях. Интерес к у/У -взаимодействиям определяется, в частности, тем, что в отличии от сильных и электромагнитных взаимодействий, в слабых взаимодействиях имеется предпочтительный, определяемый законом сохранения заряда, состав кварков, фрагментирующих в адроны в области пучка (рассеянный кварк) и мишени (дикварк-спектатор). Этот конкретный состав кварков определяет ^90$ сечения нейтрин-

VЛ-взаимодействиях. В предположении изотропной структуры событий рассматривается вопрос применимости кварк-партонной модедля нескольких интервалов УС'2 . Для сравнения на рис.И приве
Форма и абсолютная величина V А - и уМ? -распределений находятся в хорошем согласии. Сравнение у А -данных с данными эксперимента в 7Г~-пучке при импульсе 5.5 ГэВ/с приводит к аналогичному выводу.
На рис.10 и II части а) отвечают распределениям тех частиц ( Ь+ в уА-взаимодействиях и Г в у А -взаимодействиях), которые, как ожидается, включают рассеянный кварк. В дальнейшем эти частицы называются "лидирующими”. В такой интерпретации "нелидирующим" частицам соответствуют /?“ в уА- и Ь+ в у А-взаимодействиях, которые с большой вероятностью содержат адроны, сформированные от дикварка-спектатора. Из кварк-партонной модели следует, что при Хр> 0 распределения лидирующих частиц должны спадать не так сильно, как соответствующие распределения для нелидирующих фрагментов, показанных на рисунках (части б). Такой эффект наблюдается в у А-данных, но не виден в'у А-реакции.
Кроме того из партонной модели следует, что Р(Хр) не зависит от в области Хр > 0.2, то есть должна выполняться
Фейнмановская масшабная инвариантность. Как видно из рис.10 и

II в рассмотренной Х/ -области эта инвариантность не выполняет-
/2
ли7 для описания экспериментальных данных.
На рис. 10 и II представлена инвариантная структурная
функция
(4.7)
дены данные у/Уе-эксперимента в сопоставимой У/2-области.