Задачи движения ИСЗ относительно центра масс с пассивными системами ориентации

• Автор: Гутник, Сергей Александрович
• Шифр специальности: 01.01.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 110 c. : ил

Глава I. Анализ положений относительного равновесия спутника-гиростата. Общий случай
1.1. Уравнения движения спутника-гиростата
1.2. Положения равновесия спутника-гиростата. Обратная задача
1.3. Прямая задача. Частные случаи
1.4. Общий случай
1.5. Исследование равновесных решений
1.6. Устойчивость положений равновесия
1.7. Численные результаты
Глава 2. Положения равновесия спутника-гиростата при действии аэродинамического момента
2.1. Уравнения движения спутника-гиростата с учетом сопротивления атмосферы
2.2. Постановка задачи
2.3. Положения равновесия спутника-гиростата
2.4. Устойчивость положений равновесия
2.5. Другой способ решения задачи
2.6. К вопросу об асимптотической устойчивости положений равновесия
Глава 3. Положения равновесия спутника при действии постоянных моментов
3.1* Уравнения движения

3.2. Анализ положений равновесия спутника с использованием системы аналитических вычислений REDUCE
3.3. Численные результаты
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Одним из важных направлений развития современной космической техники является создание пассивных (без расходования энергии и рабочего тела) систем ориентации искусственных спутников Земли.
При разработке таких систем можно использовать свойства гравитационного и магнитного полей, эффект соцротивления атмосферы и светового давления, гироскопические свойства вращающихся тел и др. Применение пассивных методов ориентации наиболее предпочтительно для проектов спутников без сложных программных маневров, с большим временем активного существования и точностью ориентации порядка нескольких градусов [25].
Из систем, использующих свойства внешней среды, наибольшее распространение получили гравитационные системы ориентации, принцип работы которых основан на том, что в центральном ньютоновом поле сил спутник с неравными главными центральными моментами инерции имеет на круговой орбите четыре устойчивых положения равновесия, соответствующих совпадению наибольшей оси эллипсоида инерции спутника с радиусом вектором и наименьшей оси с нормалью к плоскости орбиты [ 5] . Как правило, для проведения научных экспериментов нормального функционирования радиосвязи теле- и фотооборудования необходимо, чтобы спутник находился во вполне определенном положении равновесия.
При практической реализации спутников с гравитационной системой ориентации нужно решить следующие основные задачи. Во-первых, необходимо демпфировать собственные колебания спутника относительно положения устойчивого равновесия, что сводится к выбору способа создания демпфирующего момента и разработке конкретного механизма демпфирования. Другая задача связана с неоднозначностью положения устойчивого равновесия спутника. Если спутник после демпфирования собственных колебаний.должен занять заданное устой-

Можно показать, что знаменатель правой части соотношения (2.18) положителен.
Уравнения (2.13) и (2.17) связывают йн , <2£/, (23{ с параметрами системы 0 , $,, • Используя первое уравнение системы (2.9) с учетом (2.10), (2.17) и (2.18), получим еще одно уравнение относительно <2/, , йц, (23{ в виде
£& _ /6 а# [&ц (-рр '0-//)г+ (3+ а*--йн)- & ^ Х9)
при условии а1{Ф0 •
Из уравнений (2.13), (2.17), (2.19) можно определить 0.« , <%, % через параметры системы в следующем виде:
Соотношения (2.20) - (2.22) определяют решение системы (2.9), (1.21) при условиях а#ФО , а31Ф0 , (з, ~г>а/()а,5 ф о , ^гз(п)а1/]а
Найдем теперь тривиальные решения системы (2.9), (1.21), когда хотя бы одна из главных осей инерции спутника совпадает с некоторой осью орбитальной системы координат. Для этого сначала откажемся ОТ предположений ФО и *0 , при которых мы получали решения (2.20) - (2.22).
Пусть , тогда й{21-с^3=о и уравнения (2.9) имеют,
кроме решения (2.4), решения
(2.20)
(2.21)
(2.22)
л- , р>е =Хо = О ,
#<> ~ о , р0-ж , =о ,
$0 ~ Ро ~ г ~
(2.23)
(2.24)
(2.25)