Теоретическое описание мультипольных резонансов фото- и электровозбуждения ядер с незамкнутыми sd-оболочками

• Автор: Пронкина, Наталия Дмитриевна
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2005
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 102 с. : ил.

Проблемы микроскопического описания мультипольных резонансов в ядрах с незамкнутыми оболочками
Глава
Формфакторы и сечения МГР в реакциях фото- и электровозбуждения
Глава
Методы микроскопического описания ядерных возбумаденных состояний
2.1. Микроскопические подходы описания сечений возбуждений атомных ядер. Модель оболочек
2.2. Микроскопическое описание ядерных возбужденных состояний в модели "Частица - состояние конечного ядра" (ЧСКЯ)
2.3. Гамильтониан ЧСКЯ
Глава
Дипольные резонансы фото- и электровозбуждения четно-четных изотопов магния
3.1. £1 резонансы в электровозбуждении ядер 5<з?-оболочки
3.2. Изовекторные £1 резонансы в ядре 2бМ§
3.3. Изовекторные £1 резонансы в ядре 2*Mg
Глава
Магнитные резонансы М2 и М4 в электровозбуждении изотопов магния

4.1. Вклады орбитальных и спиновых токов в одночастичные формфакторы М2 и М4
4.2. М2 и М4 в 26М§(е, е')
4.2. М2 и М4 в 24Ме(є, е’)
Глава
Электрические резонансы£3и£5в электровозбуждении изотопов магния
5.1.£Зи£5в2бМ£(е,е' )
5.2.£3и£5в 2^(е, е')
Глава
Магнитные резонансы максимальных спинов
6.1 Состояния максимального спина
6.2 Мб резонанс в 26№^
6.3 Мб резонанс в 24Лф»
Заключение
Литература
Приложение

Проблемы микроскопического описания мультиполь-ных резонансов в ядрах с незамкнутыми оболочками
Большой объем экспериментальной информации, полученной на электронных ускорителях за несколько последних десятилетий, поставил перед теоретической физикой ряд серьезных задач.
Одной из них является адекватная интерпретация структуры мультиполь-ных гигантских резонансов (МГР) в ядрах с незаполненными оболочками. Актуальность этой задачи определяется также и тем фактом, что корреляции в основном состоянии разрушают замкнутость оболочек даже для дважды магических ядер. Экспериментальное исследование квадрупольных моментов и вращательных спектров "немагических" ядер приводит к выводу, что все они не являются сферически симметричными системами нуклонов. Этот факт делает особенно актуальными попытки микроскопического описания высоковозбужденных состояний этих ядер методами, позволяющими с той или иной степенью приближения учесть эффекты деформации.
Построение базиса и теоретический расчет волновых функций и энергий возбуждения МГР в деформированных ядрах представляет собой особую проблему. Громоздкость схемы Нильссона и слишком большая неопределенность в выборе параметров расчета в этой схеме делают ее мало пригодной для теоретического описания МГР. Одной из целей данной работы является исследование возможностей микроскопического описания МГР в деформированных ядрах на основе версии «частица - состояние конечного ядра» (ЧСКЯ) многочастичной модели оболочек, когда при построении базиса входных конфигураций используются данные прямых реакций подхвата (pick-up) нуклона из ядра-мишени. Основанием для этой попытки является уверенность в том, что распределение по энергиям конечных ядер и величины спектроскопических фак-

ский разброс сил Е1 резонанса в ядре 26Mg уже на уровне входных возбуждений.
Четыре состояния ядра 25Mg с отрицательной четностью возникают за счет выбивания нуклона из lp-оболочки. Вероятности их заселения, наибольшую из которых имеет состояние (J"= 3/2", Е’ = 11.73 МэВ, Т = 3/2), сравнимы с вероятностями заселения состояний 5/2+. Таким образом, фрагментация МГР ядра261У^ обусловлена также конфигурационным расщеплением [Ишх81], возникающим благодаря двум группам переходов p—*d2s и d5P—*flp.
С точки зрения предельной модели оболочек основное состояние ядра 26Mg соответствует двум протонным «дыркам» в IJ5/2 подоболочке. Наличие состояний со спином J1 = 1/2+, 3/2+ в табл. 3.1 показывает, что эта упрощенная картина не соответствует реальности. Источником отклонения являются корреляции в основном состоянии, которые приводят к присутствию в волновой функции основного состояния 26Mg конфигураций, соответствующих частичному заполнению подоболочек 2s щ и ld3/2. Поэтому дипольные 1й<и-переходы из основного состояния 26Mg являются переходами как из 1 dy2 под оболочки, так и переходами из 2s щ и 1<з?з/2 подоболочек. Источниками заселения 1/2+ и 3/2+ уровней ядра А = 25 могут являться не только корреляции в основном состоянии, но и эффекты, связанные с деформацией кора.
Таким образом, учет распределения дырочных конфигураций (1рз/2'), (l/?i/2 ')> (1й?5/2 '), (2*,/2-'), (ldm"') по состояниям кора на уровне входных возбуждений предсказывает значительную фрагментацию сил МГР в ядре 26Mg. Далее будет обсуждаться роль переходов из каждой подоболочки в формировании структуры МГР.
Следует отметить, что точность информации о спектроскопии прямых реакций невелика (разброс данных разных измерений составляет около 20-30%). Усредненные значения спектроскопических факторов уровней ядра 25Mg приведены в таблице 3.1.
Построенный на основе данных спектроскопии прямых реакций базис Г содержит 56 конфигураций с изоспином Т = 1 и 16 конфигураций с изоспином