Исследование динамических эффектов спонтанного деления 252Cf и генерации нейтроноизбыточных ядер в фотоделении

• Автор: Климан Ян
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2007
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 139 с. : ил.

Оглавление
Введение
Глава 1.

1 .Постановка экспреримента

1.1. Экспериментальная установка Оаттаярйеге

1.2. Экспериментальная установка тройного деления

1.2.1. Определение легких заряженых частиц

1.2.2. Выходы легких заряженых частиц

1.3. Экспериментальная установка Корсет

Глава 2.

2.Выходы осколков деления 252Сґ

2.1. Выходы осколков двойного деления
2.2. Выходы осколков тройного деления
2.3 Заключение 39 Глава 3.
3.Интегральные характеристики мгновенной эмиссии гамма квантов деления 252СЇ
3.1. Интегральные характеристики мгновенной эмиссии
гамма квантов двойного деления
3.2 Энергетический баланс
3.3. Интегральные характеристики мгновенной эмиссии
гамма квантов тройного деления
3.4 Заключение 60 Глава 4.

4.Угловой момент осколков деления СҐ
4.1. Угловой момент осколков двойного деления
4.2. Угловой момент осколков тройного деления
4.3. Интенсивности переходов распада уровней четно-четных осколков
4.4. Свойства осколков в точке разрыва
4.5. Заключение

Глава 5.
5.Источник нейтронизбыточных ядер - проект ДРИБс
5.1. Проект ДРИБс
5.2. Тормозное излучение
5.3. Фотоядерные реакции
5.4. Выбор мишени
5.5. Плотность деления в мишени
5.5.1. Расходимость пучка тормозного излучения
5.5.2. Расчет плотности деления в объеме мишени
5.6. Выходы осколков фотоделения 238U
5.7. Накопление активности в мишени
5.7.1. Накопление продуктов деления
5.7.2. Накопление трития и актинидов
5.8. Заключение
Основные результаты
Литература
Приложения
1.1 Независимые выходы пар осколков Mo-Ba, Zr-Ce
1.1 Независимые выходы пар осколков Ru-Xe, Pd-Te
2. Независимые выходы осколков фотоделения 238U
3. Независимые выходы осколков фотоделения 238U
в изомерном состоянии
4. Куммулятивные выходы осколков фотоделения 238U
5. Куммулятивные выходы осколков фото деления 238U
в изомерном состоянии

Введение
За время исследования процесса деления накоплен большой объем экспериментальной информации, анализ которой позволил выявить и объяснить основные закономерности данного явления [1]. Существует сильная взаимозависимость между величинами полной' кинетической энергии, масс-асимметрией и энергией возбуждения осколков спонтанного и низкоэнергстического деления ядер. Эти параметры определяются, главным образом, пред разрывной! конфигурацией ядра. Энергия кулоновского взаимодействия после разрыва делящегося- ядра переходит в кинетическую энергию' образовавшихся осколков, а энергия их деформации - в энергию возбуждения; В многомерном деформационном пространстве потенциальная энергия, холодного делящегося ядра представляет сложную структуру, которая; определяется влиянием замкнутых и деформированных оболочек этого ядра. Для различных делящихся систем сложная поверхность потенциальной энергии имеет ярко выраженные долины, которые идут от седловых точек к точкам наиболее вероятного разрыва ядра [2]. В соответствии с принципом4 минимального действия процесс разрыва ядра развивается по этим-долинам. Различные пути (траектории) деления ядра в деформационном пространстве соответствуют различным модам деления. Каждая мода деления характеризуется значениями средних величин и дисперсиями масс осколков и полных кинетических энергий (ТКЕ) [2]. Модель мультимодального деления, основанная па анализе поверхности потенциальной энергии деформированного ядра, позволяет описать средние значения масс осколков и средних кинетических энергий отдельных мод деления. Для объяснения дисперсий массовых и энергетических распределений осколков деления необходимо рассматривать не только потенциальную энергию ядра, но и динамику процесса деления. Успешно интерпретировать массовые и энергетические распределения осколков спонтанного и низкоэнергетического деления ядер позволяет модель мультимодального деления с применением случайного разрыва шейки ядра, основанной на гидродинамической нестабильности Рейли разрыва шейки делящегося ядра [3].

ZrBa 141 142 143 144
99 0.001(1) 0.006(2) 0.007(2) 0.015(3) 0.020(3) 0.015(3) 0.007(3)
100 0.007(2) 0.012(3) 0.037(3) 0.099(2) 0.039(4) 0.050(3) 0 029(3)
101 0.012(3) 0.019(3) 0.054(6) 0.130(3) 0.037(4) 0.021(3) 0.004(1)
102 0.015(3) 0.030(4) 0.039(5) 0.105(3) 0.046(5) 0.012(2)
103 0.012(3) 0.032(4) 0.005(2) 0.012(3) 0.010(3)
104 0.006(3) 0.012(2) 0.002(1) 0.005(1)
Относительные выходы вторичных масс (после испарения нейтронов деления) получены суммированием по столбцам и строчкам и приведены на рис.18. Также получены распределения множественности нейтронов V,, и ширины распределений сгш которые для пары 2г/Ва составили (уп ) =2,9(1) и стп=Т ,4(1) и
Al,и
Рисунок 18. Распределение относительных выходов вторичных пар
осколков Zr/Ba и Мо/Хе тройного деления 252Cf с эмиссией ядер Не.
для пары Zr/Ba составили (vn) =2,9(1) и сгп=1,4(1) и (vn) =2,9(1) и ап=1,25(10) для пары Мо/Хе, соответственно.
Выходы коррелированных пар, полученные в эксперименте, несут информацию о распределении энергии возбуждения первичных осколков при определенных зарядах осколков Y(AL, Е' *н, Ад ,Е*Н | ZL Zh).