Угловая анизотропия осколков деления ядер 232 Th и 238 U в реакциях с нейтронами промежуточных энергий

• Автор: Рыжов, Игорь Владимирович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2003
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 110 с.

ВВЕДЕНИЕ

Глава 1 Физические факторы, определяющие угловую анизотропию

( осколков деления ядер

Глава 2 Ионизационная камера с сетками

2.1 Обоснование выбора детектора

2.2 Конструкция камеры

2.3 Принцип определения угла вылета осколка

2.4 Методика измерения угла вылета осколка

[ 2.5 Временное разрешение камеры

| Глава 3 Эксперимент и обработка данных

I 3.1 Источник нейтронов лаборатории Тео Сведберга.
( 3.2 Электронная схема эксперимента
3.3 Особенности проведения экспериментов
■ 3.4 Обработка экспериментальных данных
> 3.5 Оценка вклада в анизотропию от не «пиковых» нейтронов

3.6 Прямые измерения коэффициента угловой анизотропии в
реакции 2за11(пД) при энергии нейтронов 96 МэВ
Глава 4 Экспериментальные результаты и их интерпретация
4.1 Таблица результатов, сравнение данных для тория и урана
4.2 Основные положения теории угловых распределений осколков деления ядер
4.3 Расчет угловой анизотропии в реакциях 232Ц-|(пТ) и 23811(пТ) при энергии нейтронов 2-70 МэВ
4.3.1 Схема расчета угловых распределений осколков деления
4.3.2 Оптическая модель
А" 4.3.3 Расчет предравновесной стадии реакции
4.3.4 Статистический распад ядер
4.3.5 Расчет энергетической зависимости параметра К

4.4 Результаты расчетов и их обсуждение
Заключение
Список использованных источников

ВВЕДЕНИЕ
Исследование угловых распределений осколков индуцированного деления атомных ядер позволяет получать ценную информацию, как о самом процессе деления, так и о свойствах сильно деформированных (переходных) ядер. Благодаря многочисленным работам в этой области был установлен ряд важных фактов и закономерностей, связанных с зависимостью угловой анизотропии от параметра делимости составного ядра 12т/А сы, типа налетающей частицы и её
энергии. В частности, было показано, что при фиксированной энергии частицы-снаряда угловая анизотропия осколков в целом уменьшается с увеличением параметра 2гсы/Асы. Эта зависимость, однако, не является плавной - в ней существуют различные нерегулярности, степень которых увеличивается с уменьшением начальной энергии возбуждения, вносимой в ядро. Природа наблюдаемых нерегулярностей до конца не ясна. В той или иной степени она может быть связана с проявлением чисто температурных эффектов, эффектов спаривания нуклонов или оболочечных эффектов. В свете сказанного выше представляет интерес сравнительное изучение угловых распределений осколков деления различных ядер при одинаковых «начальных условиях», т.е. при одинаковой энергии и типе налетающей частицы.
Использование для этой цели нейтронов имеет два очевидных преимущества. Первое заключается в том, что для (п, Т) реакций не существует проблемы кулоновского барьера, которая в случае заряженных частиц может существенно усложнять анализ реакций для различных ядер-мишеней. Второе преимущество связано с тем, что нейтроны в отличие от тяжелых ионов вносят сравнительно

выходного сигнала в пределах 15-50 не при зарядовой чувствительности 4В/10'12Кл. В этом же корпусе находится спектрометрический усилитель, который позволяет работать с входными сигналами различной полярности при временах формирования 100 нс и 1 мкс. Спектрометрический сигнал использовался для определения угла вылета осколка (см. раздел 2.3), а «быстрый» - для формирования временной отметки.
На рис. 2.7 показан спектр по времени пролета нейтронов и гамма квантов, которые регистрировались сцинтиллятором на пролетной базе около 25 см в совпадении с осколками деления 252СГ Видно, что временное разрешение ионизационной камеры составляет около
4.5 не (ширина на полувысоте). Как показал опыт работы, такое разрешение позволяет проводить времяпролетные измерения на пучке квазимонохроматических нейтронов при пролетной базе около 10 м.
Время пролета, не
Рис. 2.7 Спектр по времени пролета нейтронов и гамма-квантов, измеренный на совпадении с осколками спонтанного деления 252Сf