Фермионы, обладающие аномальными магнитными моментами, в сильных внешних полях

• Автор: Гоударзи Хади
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2005
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 106 с.

Глава I. Фермионы, обладающие аномальными магнитными моментами, во внешнем электромагнитном поле
§ 1. Лагранжиан Дирака - Паули. Тензор энергии - импульса
§ 2. Вектор тока и тензор спина. Законы сохранения
§ 3. Решение уравнения Дирака - Паули в постоянном и однородном магнитном поле с учетом аномального магнитного момента для нейтрального
фермиона
§ 4. Решение уравнения Дирака - Паули в постоянном и однородном магнитном поле с учетом аномального магнитного момента для заряженного фермиона
а) Цилиндрическая система координат
б) Декартовая система координат
§ 5. Основное состояние. Проблема устойчивости
Глава II. Электрослабые распады нуклонов в сильном магнитном поле
§ 6. Электрослабые процессы и химическое равновесие в магнитарах
§ 7. Матричные элементы
§ 8. Распад нейтрона в постоянном магнитном поле с учетом взаимодействия АММ фермионов с внешним полем
а) Полная вероятность. Случай слабого поля
б) Полная вероятность. Случай сильного поля
§ 9. Обратный /3+ - распад протона в постоянном магнитном поле
§ 10. Распады в цилиндрически - симметричном магнитном поле
Глава III. Фермионы в поле векторного и скалярного куло-новских потенциалов
§ 11. Неустойчивость вакуума квантовой электродинамики в кулоновском поле точечного ядра
§ 12. Связанные состояния. Спектр энергий. Стабилизация вакуума
КЭД в присутствии скалярного поля
§ 13. Состояния непрерывного спектра
Приложение
Заключение
Литература

Некоторые обозначения
В данной работе принята метрика, определяемая тензором Минковского Зм"> с сигнатурой (+, -),
9,ш = 9м" = <Иад(1, -1, -1, -1) ; /х, и = 0,1,2,3.
При этом совокупность пространственно - временных координат образует 4-вектор с контравариантными компонентами
£М = (Ь, г).
Аналогично определяется 4 -импульс
Р** = (Р°, Р)
Скалярные произведения 4-векторов записываются как
о^Ьм = а0Ь0 - а • Ъ = £ д^а^Ь»

Для упрощения записи оператор дифференцирования по координатам записывается в сокращенном виде
<9аТ м ’
Четырехмерная 5 - функция : М4)(а) = 5(ао)£(а) .
А^'(х) - 4-потенциал внешнего электромагнитного поля.
ле;Чх) = (ф , а(х)) ,
где А(х) и ф - векторный и скалярный потенциалы, соответственно. Тензор напряженности внешнего поля имеет вид :

ем нейтрино. Впервые анализ динамики процесса захвата электрона ядром Не4 с образованием трития Т, нейтрона и нейтрино е~ + Не4 — Т + п + и, за которым следует реакция е~ + Т = Зп + и был проведен в работе [37]. В этих процессах образуются нейтрино больших энергий при коллапсе холодной звезды до нейтронной. Всесторонне процессы нейтронизации в веществе рассмотрены в обзоре [38]. Следует отметить, что распад покоящегося нейтрона в постоянном и однородном магнитном поле без учета вкладов аномальных магнитных моментов нуклонов изучался в ряде работ (см., например, [94, 44-47]).
§ 7. Матричные элементы
В типичном эксперименте сначала при £ -> — оо готовят состояние с определенным набором частиц, а затем выполняют некоторые измерения, чтобы понять, на что это состояние становится похожим при < —> +оо. Если приготовленное при £ -* —оо состояние содержит частицы, характеризующиеся набором индексов г, оно тождественно состоянию фф, и если в результате эксперимента найдено, что при £ —> +оо оно содержит частицы, характеризующиеся набором индексов /, то оно становится тождественным состоянию фу. Таким образом, амплитуда вероятности перехода г —> / определяется скалярным произведением :
% = {Ф] > Ф?) ■
Эта матрица комплексных амплитуд называется 5 - матрицей [75]. Если бы частицы не взаимодействовали друг с другом, и конечное и начальное состояния совпадали, 5/; была бы просто равна 5(ф{ — V'/)- Вероятность процесса г -> /, таким образом, равна |5/,- — д(ф{ — ф/)|2.