Многочастичное фоторасщепление ядер таллия и висмута

• Автор: Макаренко, Ирина Витальевна
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2008
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 132 с. : ил.

Оглавление
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1. МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТА И АНАЛИЗ ДАННЫХ
§ 1.1. Активационный метод исследования множественных фотонуклонных реакций
§ 1.2. Импульсный разрезной микротрон ЯТМ-70 НИИЯФ МГУ
§1.3. НРве детектор у-квантов
§ 1.4. Анализ экспериментальных данных. Расшифровка у-спектров и идентификация пиков
§ 1.5. Определение выходов многочастичных фотоядерных реакций методом наведенной активности
§ 1.6. Метод определения выходов фотоядерных реакций по интенсивности характеристического рентгеновского
излучения
§ 1.7. Тормозной спектр у-квантов
ГЛАВА 2. МНОГОЧАСТИЧНЫЕ ФОТОЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ НА ЯДРЕ 209Ві
§2.1. Выходы многочастичных фотонейтронных реакций на ядре 209Ві. Расшифровка экспериментальных спектров остаточной
активности
§ 2.2. Фотопротонные реакции на ядре 209Ві
§ 2.3. Сравнение и анализ данных различных работ по сечениям (у,п) и (у,2п) реакций на ядре 209Ві
§ 2.4. Расчет интегральных сечений реакций (у,/п), /= 1...7 на ядре 209ВІ

ГЛАВА 3. МНОГОЧАСТИЧНЫЕ ФОТОЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ НА ЯДРАХ
203,205у|
§3Л. Условия эксперимента и наблюдаемые фотоядерные реакции на изотопах таллия
§ 3.2. Выходы многочастичных фотонейтронных реакций на ядрах
203,205гр|

§ 3.3. Фотопротонные реакции на ядрах ’ Т1
§ 3.4. Результаты расчетов интегральных сечений многочастичных
ОЛ1 эре
фотоядерных реакций на ядрах ’ Т1
ГЛАВА 4. ОБСУЖДЕНИЕ ПОЛУЧЕННЫХ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ДАННЫХ. СРАВНЕНИЕ С ТЕОРИЕЙ
§ 4.1. Описание модели
§ 4.2. Общий анализ данных по ядрам 197Аи, 203,205Т1,209В1 и сравнение с теоретической моделью
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ. СПЕКТРЫ ОСТАТОЧНОЙ АКТИВНОСТИ ОБЛУЧЕННЫХ ОБРАЗЦОВ
1. у-Спектры остаточной активности висмута
2. у-Спектры остаточной активности изотопов таллия
ЛИТЕРАТУРА

Введение
Область фоторасщепления атомных ядер простирается от нуклонного порога (Вп,р ~ 5-10 МэВ) до порога фоторождения мезонов на ядрах (135 МэВ). В этом энергетическом интервале шириной ~ 100 МэВ в течение более чем 60-летних исследований основное внимание экспериментаторов и теоретиков было приковано к гигантскому дипольному резонансу, доминирующему в сечениях поглощения фотонов атомными ядрами в области Еу ~ 10-40 МэВ. В настоящее время можно считать, что физика этого уникального ядерного явления понята достаточно хорошо 1-4]. Область за гигантским дипольным резонансом долгое время оставалась как бы в тени исследований этого резонанса. Основная причина состояла в методических трудностях. В области за гигантским дипольным резонансом возбужденные ядерные состояния распадаются, главным образом с испусканием нескольких (до 10) нуклонов (прежде всего, нейтронов). Поэтому методы прямого детектирования фотонуклонов, обычно используемые в области гигантского дипольного резонанса, который распадается с испусканием одного (реже, двух) нуклонов, оказываются, по существу, непригодными.
Вместе с тем, изучение фоторасщепления за гигантским дипольным резонансом и вплоть до мезонного порога, представляет несомненный интерес. В этой энергетической области ожидается (и имеются указания на это) изменение механизма взаимодействия фотонов с ядрами. В отличие от области гигантского дипольного резонанса, где фотоны взаимодействуют с ядром как с целым объектом, в области выше этого резонанса фотон из-за уменьшения длины волны и кинематических ограничений, связанных с сохранением импульса, взаимодействует с системами из малого числа нуклонов, формирующимися внутри ядра и, прежде всего, с

Время
Рис. 1.10. Кривая суммарной активности последовательного распада ядер.
При расшифровке спектров остаточной у-активности образцов и идентификации образовавшихся изотопов необходимо учитывать наличие фоновых пиков в спектрах. Измерение фона проводится в тех же условиях, что и измерения активности исследуемого образца. Интенсивность фона оказывается на несколько порядков ниже интенсивности пиков от изучаемых реакций. В качестве примера на рис. 1.11 показано сравнение спектра остаточной активности облученного образца 209В1 (кривая 1) и фонового спектра (кривая 2), измеренных в течение 2 ч. Отметим, что учет фоновых пиков особенно важен при небольших активностях образца, в частности, при проведении измерений через длительное время после облучения и измерения активности долгоживущих изотопов, распады которых являются редкими событиями.
В спектрах могут присутствовать у-пики, появление которых связано с фотоядерными реакциями не в исследуемом образце, а в оболочке, в которую он упакован. В качестве примера рассмотрим у-спектр остаточной активности таллия, облученного тормозными фотонами с максимальной энергией 67.7 МэВ (рис. 1.12). Спектр измерен через полгода после