Изучение сверхтонких взаимодействий в 32/P Fe, 90/Y Ni, 147/Nd Gd и 149/Pm Gd методом ядерной ориентации при сверхнизких температурах

• Автор: Баджелидзе, Михаил Георгиевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Тбилиси
• Количество страниц: 133 c. : ил

ГЛАВА I. СТАТИЧЕСКАЯ ЯДЕРНАЯ ОРИЕНТАЦИЯ. УГЛОВЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ БЕТА- И ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЙ ОРИЕНТИРОВАННЫХ ЯДЕР ПРИ СВЕРХНИЗКИХ ТЕМПЕРАТУРАХ

1-1. Ядерная ориентация. Параметры ориентации

1-2. Угловое распределение бета-излучения поляризованных радиоактивных ядер

1-3. Угловое распределение гамма-излучения ядер,

ориентированных при сверхнизких температурах

Глава II. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ УСТАНОВКИ И МЕТОДИКИ

ИЗМЕРЕНИЙ

П-1. Экспериментальное оборудование, использованное

при изучении бета-распада поляризованных радиоактивных ядер

1.1. Криостат адиабатического размагничивания

и магниты
1.2. Аппаратура для регистрации ядерных излучений
1.3. Приготовление экспериментальных образцов
1.4. Методика измерений асимметрии бета-излучения
П-2. Экспериментальное оборудование, использованное при изучении гамма-излучения ориентированных радиоактивных ядер. Установка СПИН и методика

измерений
2.1. Рефрижератор растворения ^Неи^Не и аппаратура для регистрации и обработки
спектров гамма-излучения
2.2. Приготовление радиоактивных образцов для измерения анизотропии гамма-излучения
2.3. Методика измерений анизотропии гамма-излучения
и обработка данных
П-3. Измерение сверхнизких температур исследуемых
образцов
Глава III. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ
Ш-І. Поляризация ядер 32Р в железе
Ш-2. Поляризация ядер 9°У в никеле
^7к| А
ЦІ—3. Ориентация ядер їмо в гадолиниевой матрице
при разных концентрациях неодима
3.1. Условия эксперимента
3.2. Экспериментальные результаты
3.3. Анализ экспериментальных данных
1) Сверхтонкие взаимодействия
2) Мультипольности бета-переходов
3) Мультипольности гамма-переходов в ,А7Рт
Ш-4. Ядерная ориентация ^9Рпл в гадолиниевой
матрице
4.1. Обзор литературы

4.2. Измерения и обработка экспериментальных данных
4.3. Сверхтонкое взаимодействие в^9Рт(т(|(1% N0!)
4.4. Коэффициент углового распределения
А2( 5 285,9 кэВ) и коэффициент смеси £ (Е2/Ш1) гамма-перехода 285,9 кэВ
Глава IV.ОБСУЖДЕНИЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ДАННЫХ
1У-1. Сверхтонкие магнитных поля на ддрах примесных
атомов в металлических ферромагнетиках
1У-2. О природе состояний 7/2“ и 9/2“ нечетных
ядер с N = 83, 85 и
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

переходов и последовательности спинов состояний ядер. Значения параметров сверхтонкого расщепления в опытах по измерению температурной зависимости л/(0,Т) получаются путем подгонки экспериментальной зависимости этой функции от температуры образца (или от измеряемой анизотропии гамма-излучения ядерного ориентационного термометра) к теоретической кривой (1,25). Подгонка проводилась методом наименьишх квадратов с использованием программы MINUIT /58/ на ЭВМ СДС-6500.
П-3. Измерение сверхнизких температур исследуемых образцов
Температура образца измерялась с помощью яцерных ориентационных (ЯО) термометров, которые представляют собой радиоактивные изотопы с хорошо известными свойствами, внедренные в ферромагнитные матрицы. По измеренной анизотропии гамма-излучения можно рассчитать температуру ЯО-термометра и находящегося с ним в тепловом контакте исследуемого образца. В настоящих экспериментах использовались ЯО-термометры 5itMn Nj. (на установке СПИН) и в некоторых случаях 6°CoFe на установке для измерения асимметрии бета-излучения.
Термометрические ядра 5^Ма и G°Co , внедренные в ферромагнитные матрицы Ni и Fe , очень подходят для целей ядерной термометрии, так как имеют удобные периоды полураспада и простые схемы распада. Величины, необходимые для расчета температурной зависимости анизотропии, для таких термометров измерены с большой точностью методами ядерного магнитного резонанса на ориентированных ядрах. Данные для расчета температурной зависимости анизотропии гамма-лучей, испускаемых ЯО-термометрами, приведены в таблице I.