Исследование фрагментации ядер 9Be на альфа-частичные пары в ядерной фотоэмульсии при энергии 1.2 А ГэВ

• Автор: Артеменков, Денис Александрович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2008
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 88 с. : ил.

Содержание
Введение
§В.1 Ядро 8Ве в исследованиях структурных свойств 19а-ядер
§В.2 Ядро 9Ве как источник простейшей N<2 системы
§В.З Изучение особенностей фрагментации легких релятивистских Иа-ядер
12С, 160 в ядерной эмульсии
§В.4 Основные подходы к объяснению периферических взаимодействий
при фрагментации легких релятивистских ядер в эмульсии
§В.5 Статистическая модель фрагментации релятивистских ядер
§В.6 Постановка задачи экспериментального исследования
Глава 1 Особенности применения методики ядерных эмульсий к
исследованию фрагментации релятивистских ядер 9Ве
§1.1 Облучение эмульсий релятивистскими ядрами 9Ве наНуклотроне
ОИЯИ
§ 1.2 Процедура сканирования эмульсий облученных релятивистскими
ядрами 9Ве
§1.3 Оценка ионизационных потерь релятивистских ядер 9Ве в эмульсии.
Классификация треков заряженных частиц в эмульсии
§1.4 Определение зарядов частиц в эмульсиях облученных
релятивистскими ядрами 9Ве
§1.5 Особенности разделения изотопов Не в ядерных эмульсиях по измерениям многократного рассеяния на треках частиц с Z—2 в облучении

§1.6 Измерение углов в эмульсиях облученных релятивистскими ядрами

§1.7 Точность измерения углов в эмульсиях облученных ядрами 9Ве
Глава 2 Основные характеристики канала фрагментации релятивистских ядер
9Ве—>2а
§2.1 Распределение событий по относительному пространственному углу
между а-частицами
§2.2 Одночастичные распределения полярных и азимутальных углов а-
частиц
§2.3 Спектры поперечных импульсов а-частиц
§2.4 Спектр относительных азимутальных углов пар а-частиц
§2.5 Распределение по эффективной инвариантной массе пар а-частиц
образующихся во фрагментации 9Ве—>2а, 12С—»За, |бО—>4а
Глава 3 Взаимодействие релятивистских ядер 9Ве с ядрами фотографической
эмульсии
§3.1 Вклад различных групп ядер эмульсии в исследуемый канал
фрагментации 9Ве—>2а
§3.2 Зависимость распределения поперечных импульсов пар а-частиц от ядра-мишени эмульсии

§3.3 Особенности распределений поперечных импульсов пар а-частиц в зависимости от величины относительного пространственного угла для
взаимодействий на ядрах Ag, Вг эмульсии
Заключение
Список публикаций
Литература
Приложение

Введение
Диссертационная работа посвящена исследованию структурных особенностей релятивистских ядер 9Ве проявляющихся в периферических процессах при фрагментации на ядрах фотоэмульсии с энергией 1.2 А ГэВ. Из всего многообразия возможных каналов фрагментации 9Ве, изучались события сопровождающейся образованием двух а-частиц - фрагментов первичного ядра. Экспериментальные результаты, обсуждаемые в работе, получены в рамках исследовательского проекта БЕККЕРЕЛЬ по изучению кластерных степеней свободы в периферических процессах при фрагментации легких релятивистских ядер в ядерных фотоэмульсиях. Формирование пучка релятивистских ядер 9Ве и обучение эмульсий осуществлено на Нуклотроне - базовой установке ЛВЭ ОИЯИ [1-5].
Появление пучков легких релятивистских ядер открывает новые возможности в решении актуальных проблем структуры ядра. Одной из таких задач является изучение коллективных степеней свободы в возбужденных ядрах, в которых отдельные группы нуклонов ведут себя как составляющие кластеры. Современные методы получения пучков релятивистских ядер позволяют изучать различные их изотопы; включая радиоактивные (как при непосредственном ускорении, так и в качестве продуктов фрагментации).
Среди всего разнообразия ядерных взаимодействий периферические процессы позволяют получать уникальную по полноте информацию о возбужденных состояниях ядер над порогами распадов на нуклоны. В этом отношении особый интерес вызывают взаимодействия ядер с энергией выше 1 А ГэВ. Периферические взаимодействия отличает образование узких струй фрагментов ядра-снаряда с суммарным зарядом и барионным числом близким к их значениям для первичного ядра. Несмотря на релятивистскую скорость движения, относительные скорости фрагментов в струе являются нерелятивистскими [6]. В таких взаимодействиях исследуемые ядра получают весьма малые значения энергии возбуждения вблизи
(рисунок (4)), величины углов а и ф являются независимыми. В.эксперименте также не наблюдается статистических корреляций между указанными величинами, значение коэффициента детерминации г~10'3.
Приблизительно 95% значений измерений глубинных и плоских углов а, ф е(-30, 30) мрад и характеризуются нормальным законом распределения с параметрами (-0.4, 10.4) мрад, (-0.3, 10.1) мрад, соответственно: Значения критерия у-квадрат Пирсона составляют - Х„=26.5 (уи2кР„т=33.9), у2ф=25.1 (%2крнт=32.7) при числе степеней свободы па=22 пф=21, и уровне значимости со=0.05. Значения критерия Колмогорова при уровне значимости оо=0.05, составляют - с1„=0.73, ёф= 1.24, (6= 1.358), что также подтверждает гипотезу о нормальном законе распределения.
Предполагая нормальный закон распределения с параметрами (0, ста), (0, аф), где аа=10.4 мрад, Стф=10.1 мрад, выполнено статистическое моделирование величин углов а и ф. Результаты моделирования (гистограммы соответствующие нормальным распределениям) приведены на рисунке (6) - маркеры.
§1.7 Точность измерения углов в эмульсиях облученных ядрами 9Ве
В работах [125, 126] приводится подробное описание возможных
ошибок, возникающих при измерении координат треков в эмульсиях, связанных с особенностями методики. Измерению координат точек треков всегда сопутствуют различного рода ошибки: ложное рассеяние, шум зерен, шум столика, перефокусировки, тепловой шум и шум отсчета. Все перечисленные ошибки, возникающие при измерениях, имеют различную природу, статистические свойства и величину (см. работу [126]).
Отметим некоторые факторы, влияющие на точность измерений углов. При оценке истинной формы следа предполагается, что движение столика микроскопа является строго прямолинейным. В действительности качество каждого микроскопа в этом отношении определяется его конструктивной