Рождение φ-мезонов в p+p, d+Au, Cu+Cu и Au+Au взаимодействиях при энергиях √sNN=62.4 и 200 ГэВ в эксперименте ФЕНИКС

• Автор: Котов, Дмитрий Олегович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2010
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 114 с. : ил.

Оглавление
Основные обозначения и сокращения
Введение
1 Рождение частиц в столкновениях релятивистских ядер
1.1 Основные свойства ср-мезона
1.2 Эффекты холодной ядерной материи
1.3 Рождение адронов в области больших и промежуточных импульсов в А+А столкновениях
2 Экспериментальный аппарат
2.1 Ускоритель на встречных пучках RHTC
2.2 Спектрометр ФЕНИКС
2.3 Общая характеристика событий
2.3.1 Внутренние детекторные подсистемы
2.3.2 Определение центральности взаимодействия
2.4 Регистрация заряженных частиц
2.4.1 Дрейфовые камеры
2.4.2 Падовые камеры
2.4.3 Импульсное разрешение трековой системы
2.4.4 Идентификация заряженных адронов
3 Методика измерений инвариантных спектров по поперечному импульсу и факторов ядерной модификации ф-мезонов
3.1 Введение
3.2 Отбор данных
3.2.1 Дрейфовые камеры и первый слой падовых камер
3.2.2 Времяпролётная система
3.3 Отбор треков
3.4 Измерение выходов ф-мезонов
3.4.1 Комбинаторный фон и метод смешиваний событий
3.4.2 Аппроксимация распределения по инвариантной массе

3.4.3 Восстановление инвариантных спектров по поперечному импульсу
3.5 Моделирование методом Монте-Карло
3.5.1 Детальная информация о задачах моделирования
3.5.2 Сравнение реального и смоделированного аксептансов
3.5.3 Поправка на аксептанс и эффективность восстановления треков
3.5.4 Поправка на большую множественность частиц в А+А взаимодействиях.
3.6 Конечная ширина интервалов по поперечному импульсу
3.7 Систематические неопределенности измерений
4 Результаты и обсуждение
4.1 Ядро-ядерные взаимодействия при энергии yjsNN = 200 ГэВ
4.1.1 Инвариантные спектры рождения ф-мезонов по поперечному импульсу .
4.1.2 Факторы ядерной модификации
4.1.3 Факторы ядерной модификации RAA Для ф-мезонов в ядро-ядерных взаимодействиях при энергии ->JsNN = 200 ГэВ
4.1.4 Сравнение факторов ядерной модификации Raa для ф-мезонов с факторами, полученными для лёгких адронов в d+Au взаимодействиях при энергии *Jsm = 200 ГэВ
4.1.5 Сравнение факторов ядерной модификации RAA для ф-мезонов с факторами, полученными для лёгких адронов в Cu+Cu взаимодействиях при энергии фт = 200 ГэВ
4.1.6 Сравнение факторов ядерной модификации RAA, полученных для ф-мезонов в Cu+Cu и Au+Au взаимодействиях при энергии фт = 200 ГэВ
4.2 Ядро-ядерные взаимодействия при энергии = 62.4 ГэВ
4.2.1 Инвариантные спектры рождения ф-мезонов по поперечному импульсу .
4.2.2 Факторы ядерной модификации RAA для ф-мезонов в ядро-ядерных взаимодействиях при энергии yjsm =62.4 ГэВ
4.2.3 Сравнение факторов ядерной модификации Raa Для ф-мезонов с факторами, полученными для лёгких адронов в Cu+Cu и Au+Au взаимодействиях при энергии *Jsm = 62.4 ГэВ
4.2.4 Сравнение факторов ядерной модификации RAA для ф-мезонов в Cu+Cu и
Au+Au взаимодействиях при энергии sJsNN = 62.4 ГэВ
Заключение
Приложение А. Итоговые таблицы систематических неопределенностей
инвариантных спектров рождения ф-мезонов по поперечному импульсу
Список литературы

Магнитное поле в эксперименте создается при помощи трёх магнитов: центральные магниты отвечают за создание осевого (или аксиального) магнитного поля; два мюонных магнита создают радиальное поле, необходимое для регистрации мюонов. Для того чтобы улучшить импульсное разрешение спектрометра ФЕНИКС, набор данных обычно ведется при одинаковой
полярности внутренних и внешних катушек (“++” или “---------“): в таком случае
интеграл магнитного поля максимален ( = 1.5 Тл • м). В случае полярности
(“0+”), при которой набор данных проводился, в частности, в третьем цикле работы коллайдера ЯШ С, интеграл магнитного поля составляет
= 0.78Тл - м.
Таким образом, одним из важных преимуществ восьмого цикла работы коллайдера КН1С перед третьим, помимо 30 кратного увеличения объёма набранных данных, является улучшенное импульсное разрешение. Линии магнитного поля в случае полярности “++” показаны на рисунке 2.3.
Рисунок 2.3 — Линии магнитного поля центральных магнитов спектрометра ФЕНИКС в случае полярности внутренних и внешних катушек “++” [15]. Для измерения характеристик заряженных частиц в эксперименте ФЕНИКС реализована уникальная трековая система, основными элементами которой являются дрейфовые (ОС) и падовые камеры (РС) [75, 76, 77]. Два типа электромагнитных калориметров ЕМС [78] (свинец-стекло РЬв1 и свинец-