Исследование проведения реальной части и логарифмического наклона амплитуды упругого Пр- и рр-рассеяния в области энергий 30-345 ГЭВ

• Автор: Щегельский, Валерий Андреевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Ленинград
• Количество страниц: 189 c. : ил

Стр.,

Глава I. ОСНОВНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ ТЕОРИИ СИЛЬНЫХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЙ

И АМПЛИТУДА УПРУГОГО РАССЕЯНИЯ ВПЕРЕД

§1.1. Безмодельные следствия теории сильных взаимодействий

§1.2. Модель полюсов Редже

§1.3. Феноменология упругого рассеяния с малыми переданными импульсами

§1.4. Экспериментальное определение параметров малоуглового рассеяния

Глава II. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА. ОРГАНИЗАЦИЯ ЗАПУСКА

И СБОР ДАННЫХ

§2.1. Мишень-детектор ядер отдачи

§2.2. Регистрация рассеиваемой частицы

§2.3. Пучковый магнитный спектрометр
§2.4. Идентификация частиц
§2.5. Организация избирательного запуска
§2.6. Сбор данных и контроль хода эксперимента
Глава III. АНАЛИЗ ДАННЫХ И ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ
§3.1. Единая система пространственных координат
§3.2. Калибровка спектрометрических каналов
§3.3. Определение шкалы переданных импульсов
§3.4. Измерение скорости дрейфа электронов в газе ионизационной камеры

§3.5. Определение положения ионизационной камеры в
единой системе координат
§3.6. Имитация физических событий и определение глобальной эффективности
§3.7. Выделение событий упругого рассеяния
§3.8. Определение дифференциального сечения рассеяния
Глава IV. ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ И ИНТЕРПРЕТАЦИЯ
РЕЗУЛЬТАТОВ
§4.1. Определение реальной части и логарифмического наклона дифракционного конуса для амплитуды упругого рассеяния при нулевых переданных
импульсах
§4.2. Справедливость дисперсионных соотношений при высоких энергиях
§4.3. Реальная часть амплитуды рассеяния впереди полное
сечение взаимодействия при высоких энергиях. . . . 148 §4.4. Сужение дифракционного конуса
§4.5. Зависимость наклона дифракционного конуса от переданного импульса
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Работа посвящена исследованию упругого рассеяния пионов и протонов высоких энергий с малыми передачами импульса на ядрах водорода. Вместе с определением полных сечений взаимодействия,эти эксперименты входят в непременный набор опытов на всех ускорите -лях элементарных частиц. Эти измерения позволяют извлечь фунда -ментальные характеристики взаимодействия, интерпретация их ре -зультатов затрагивает основные положения теории и дает возможность в известной степени судить о поведении сильных взаимодействий при энергиях ускорителей следующих поколений.
В первой главе приводятся основные положения теории, касаю -щиеся фазы амплитуды упругого рассеяния вперед, а также рассмат -риваются следствия моделей полюсов Редже для энергетической зависимости логарифмического наклона дифракционного конуса и полных сечений. Обсуждается феноменология упругого рассеяния, указываются приближения, используемые при описании данных опыта, анализи -руются возможные неточности и корреляции между введенными пара -метрами. В заключении главы приводится краткий обзор эксперимен -тальных данных по малоугловому рассеянию,существовавших до выполнения наших исследований.
Вторая Глава IIосвящена описанию постановки эксперимента.Особое внимание уделено рассмотрению самой важной части установки-импульсной ионизационной камеры, наполненной водородом, являющейся одновременно и мишенью, и детектором ядер отдачи. Обсуждается организация многоуровневой системы избирательного запуска установки

гот немедленно дрейфовать к аноду* На катоде сигнал появится сразу, как только произойдет разделение электронов и ионов трека.На аноде же сигнал появится только после того, как электроны про -никнут через сетку. Время дрейфа от катода до сетки составляло ~20 мкс, а от сетки до анода ~ 2 мкс (напряжение между сеткой и анодом ид= Ю кВ).
Амплитуда сигнала на катоде /к зависит как от количества ионов, произведенных ядром отдачи, так и от положения точки взаимодействия:
~Тк • У<1 , (2.1)
где Т. - энергия, потерянная частицей отдачи на ионизацию газа К -т-
(в случае остановки внутри ИКАРа величина I £ в первом приближении пропорциональна энергии частицы отдачи), 2^- расстояние от сетки до точки взаимодействия, с! - расстояние между катодом и сеткой.
Амплитуда сигнала на аноде Vд также несколько зависит от положения точки рассеяния:
V;„м,•%-?»«-%)), <“>
где определяет долго электронов, потерянных при дрейфе от катода к аноду из-за их прилипания к электроотрицательным атомам примеси. Величина ^ зависит от качества газа ( ^ г» 0,03).
Коэффициент ^ связан с прозрачностью сетки. Этот эффект состоит в том, что колонка положительных ионов следа уменьшает амплитуду /д тем сильнее, чем ближе след находится к сетке. Величина 72 оценивается теоретически с высокой точностью :