Описание коллективных возбуждений сферических ядер с взаимодействием Скирма

• Автор: Арсеньев, Николай Николаевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2013
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 84 с. : ил.

Оглавление іі
Оглавление
Введение
1 Сепарабельная аппроксимация взаимодействия Скирма
1.1 Приближение среднего поля
1.2 Сепарабельное представление остаточного взаимодействия
1.3 Основные уравнения ПСФ и учёт сложных конфигураций
2 Характеристики электрических гигантских резонансов
2.1 Правила сумм
2.2 Исключение духового состояния в распределении силы £1-переходов
2.3 Гигантский дипольный резонанс
2.4 Изоскалярный гигантский квадрупольный резонанс
2.5 Выводы
3 Пигми-дипольный резонанс
3.1 Введение
3.2 Низколежащие дипольные состояния в сферических ядрах
3.3 Переходные плотности
3.4 Описание свойств пигми ^1-резонанса
3.5 Выводы
4 Свойства низколежащих квадрупольных состояний
Оглавление

4.1 Введение
4.2 Описание свойств низколежащих 2+-возбуждений вблизи N = 50
4.3 Выводы
Заключение

Введение
Новые экспериментальные установки (DRIBs в JINR, SPIRAL в GANIL, FAIR в GSI и RIBF в RIKEN) существенно расширяют возможности синтеза ядер, удалённых от долины бета-стабильности и способствуют изучению короткоживущих ядер в лабораторных условиях. Физика ядер с сильной нейтронно-протонной асимметрией оказывается связанной с широким кругом интересных задач, среди которых предсказание эволюции структуры ядра при изменении соотношения между числом протонов и нейтронов, что особенно важно для астрофизических приложений, в частности, для изучения связи ядерных процессов с нуклеосинтезом элементов, сопровождающим коллапс массивных звёзд. Для современной экспериментальной и теоретической ядерной физики свойства ядерных возбуждений вблизи бета-нестабильных дважды магических ядер (78Ni и 132Sn) исключительно важны для решения проблемы описания r-процесса, ответственного за образование более половины тяжёлых ядер известных в природе. С другой стороны, свойства нейтронно-дефицитных дважды магических ядер (48№ и 100Sn) связаны с астрофизическими условиями быстрого р-процесса в сверхновых II типа. Фундаментальный аспект проблемы связан с изучением эволюции структуры ядра с изменением квантового числа изоспина, что требует развития самосогласованных подходов с использованием реалистического эффективного взаимодействия нуклонов.
Хорошо известны успехи микроскопических методов в изучении нижайших и высоколежащих, типа гигантских резонансов, коллективных вибрационных состояний в атомных ядрах вблизи линии бета-стабильности. Одним из основных подходов при описании коллективных возбуждений является приближение случайных фаз (ПСФ). ПСФ
2.3 Гигантский дипольный резонанс

Рис. 2.2: £1-силовая функция для 124-1328п. Левая часть (а) — расчёт в квазичастичном ПСФ; правая часть (б) — расчёт с учётом связи с двухфононными состояниями. Весовая функция — лоренцевская функция с параметром усреднения Д = 1 МэВ (2.5).
132Эп в ПСФ мы получили два ярко выраженных максимума, это видно из рисунка 2.2(а). С другой стороны, учёт связи с двухфононными состояниями приводит к перераспределению силы Е 1-резонанса в интервале энергий от 11 до 20 МэВ (см. рисунок 2.2(6)). В результате, как видно из таблицы 2.2, ангармонический эффект приводит к уменьшению энергии ГДР на 100 кэВ. Конфигурационное расщепление приводит к незначительному увеличению ширины ГДР с 4.9 до
5.0 МэВ и уменьшению вклада в правило сумм (2.3) с 107 до 104%. Таким образом, в проведённых расчётах получено хорошее согласие с экспериментальными данными [40], представленными в таблице 2.2.
Перейдем к анализу распределения силы £Т-переходов в нейтронноизбыточном ядре 130Эп. Результаты вычисления силовой функции Ь(Е1,ш) в квазичастичном ПСФ даны на рисунке 2.2(а). На этом рисунке чётко выделяются два максимума в энергетическом интервале Н-Ь-20 МэВ. Так, максимум при энергии 15 МэВ отвечает двум Е1-возбуждениям с энергиями 14.5 и 14.7 МэВ, на их долю приходится порядка 32% в правила сумм (2.3). Выделяется также максимум, соответствующий группе состояний, энергии которых 17.4 и 17.7 МэВ, дающие вклад 41% в классическое правило сумм. Таким образом, наши расчёты предсказывают Ё = 15.8 МэВ и исчерпывание 108% без-