Измерение коэффициента передачи поляризации ko от дейтрона протону в процессе 12C(d, p)X

• Автор: Изотов, Антон Анатольевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Гатчина
• Количество страниц: 83 с. : ил.

1 Введение
1.1 Спин-орбитальная структура дейтрона
1.2 Импульсное распределение нуклонов в дейтроне
1.3 Поляризационные состояния дейтрона
1.4 Тензорная анализирующая способность и коэффициент передачи
поляризации
1.5 Обзор результатов измерений Т2о и Ко
1.6 Постановка задачи
2 Методика измерения коэффициента передачи поляризации ко в
реакции 12С(3^)Х при угле вылета вторичных протонов 0°
2.1 Пучок первичных дейтронов
2.2 Вторичный пучок
2.3 Поляриметр АНОМАЛОН
2.3.1 Мишень
* 2.3.2 Магнит спектрометра АНОМАЛОН
2.3.3 Трековая система
2.3.4 Время-пролетный канал
2.3.5 Сцинтилляционные годоскопы частиц отдачи
2.4 Управление экспериментом
2.4.1 Триггер
2.4.2 Формат записи
3 Обработка экспериментальных данных
3.1 Отбор событий по времени пролета

3.2 Отбор событий от упругого рр-рассеяния в анализаторе поляриметра с помощью годоскопов сцинтилляционных счетчиков
3.3 Реконструкция треков частиц
3.3.1 Юстировка координатных детекторов
3.3.2 Анализ траекторий частиц до мишени-анализатора
3.3.3 Анализ траекторий частиц за спектрометричеким магнитом
3.3.4 Анализ треков частиц между водородным анализатором и магнитом
3.3.5 Отбор вершин рр-взаимодействий в мишени-анализаторе
3.4 Отбор событий по импульсам рассеянных на анализаторе протонов
3.5 Отбор событий по углам рассеяния протонов на анализаторе
4 Результаты измерений ко и их анализ
5 Заключение
А Измерение тензорной анализирующей способности реакции расщепления дейтрона на углероде
А.1 Постановка эксперимента и анализ данных
А.2 Результаты измерений 7го

Глава 1 Введение.
Как известно, дейтрон является простейшей связанной системой нуклонов. Это, непосредственно со времени открытия дейтрона, стало причиной интереса к нему исследователей, занимающихся изучением сил, связывающих нуклоны в ядра.
Неоспорима роль изучения тяжелых ядер с точки зрения получения знаний о коллективном поведении нуклонов в ядерной среде. Различные подходы к исследованию многонуклонных систем принесли ощутимые результаты в смысле развития аппарата, способного надежно предсказывать многие свойства ядер.
В то же время, для изучения нуклон-нуклонных взаимодействий в чистом виде - без усложнений, связанных с наличием ядерной среды -предпочтительнее использовать более простые объекты, как дейтрон. Дейтрон является связанным состоянием всего двух нуклонов: протона и нейтрона.
Еще одно свойство делает дейтрон уникальным объектом изучения ядерных сил. Энергия связи дейтрона мала и, как следствие, он имеет большой радиус. Это позволяет во многих случаях рассматривать нуклоны дейтрона как почти свободные, взаимодействующие точечные частицы, находящиеся в основном на большом расстоянии друг от друга. А также считать малыми возможные поправки, связанные со структурой протона и нейтрона, наличием непосредственного взаимодействия между кварками, входящими в их состав. В области высоких энергий такое свойство дейтрона позволяет использовать теорию возмущений, что существенно упрощает вычисления.
{Sun). Угловое расположение годоскопов сцинтилляционных счетчиков было таково, что в случае упругого pp-взаимодействия в мишени-анализаторе, если рассеянный вперед протон попадал в один из счетчиков годоскопа Sfl {Sfr), то вылетающий из мишени под большим утлом (> 80°) протон отдачи попадал в один из счетчиков годоскопа SRR (SRl). Условие (FL х RR + FR х RL) для возникновения сигнала триггера, однако, допускает, например, одновременное срабатывание годоскопов FL х RR и FR х RL. Такое событие не может соответствовать одиночному упругому рр-рассеянию в мишени-анализаторе. Поэтому непосредственно перед началом процедуры восстановления треков производилась проверка того, что событие отвечает срабатыванию одного из годоскопов FL х RR или FR х RL. Кроме того, необходимым условием включения события в дальнейший анализ являлось наличие сигнала только от одного из счетчиков, принадлежащих каждому из сработавших годоскопов.
Таким образом решалась задача максимального уменьшения вклада от неупругих событий.
3.3 Реконструкция треков частиц.
Координатная система поляриметра AHOMAJIOH состояла из девяти пропорциональных камер РС1-РС5, РС7-РСЮ. Считываемая с них информация, как описано в параграфе 2.4.2, представляла собой массив переменной длины из двухбайтовых слов, четыре старших бита которых содержали данные о количестве сработавших соседних проволочек в плоскости (ширина кластера), одинадцать младших - о номере проволочки, соответствующей центру тяжести кластера. В случае четного числа сработавших проволочек за центр кластера принималась одна из двух центральных проволочек с меньшим номером.
Для всех плоскостей X, U, V и X, Y камер РС1-РС5, РС7 и РС8-РС10, соответственно, проводилась одинаковая процедура восстановления пространственной координаты трека (в миллиметрах) по информации о центре и ширине кластера. При этом для каждой плоскости определялось четное ли или нечетное количество проволочек содержится в кластере. В случае нечетного числа пространственая координата трека находилась путем