Релаксационная мессбауэровская спектроскопия магнитных корреляций в дискретных наноразмерных системах

• Автор: Поликарпов, Михаил Алексеевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2010
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 200 с. : ил.

Содержание
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА
ОСНОВНЫЕ ПАРАМЕТРЫ МЕССБАУЭРОВСКИХ СПЕКТРОВ
1.1. Основы мессбауэровской спектроскопии
1.2. Уширение мессбауэровской линии
1.3. Изомерный сдвиг
1.4. Электрическое квадрупольное расщепление спектра
1.5. Магнитное сверхтонкое расщепление спектра
ГЛАВА
МАГНИТНАЯ ДИНАМИКА АНСАМБЛЯ НАНОЧАСТИЦ И ЕЕ ПРОЯВЛЕНИЕ В МЕССБАУЭРОВСКИХ СПЕКТРАХ
2.1. Стандартные модели в спектроскопии магнитных наночастиц
2.2. Обобщенная модель Стонера-Вольфарта
2.3. Температурная зависимость неравновесной намагниченности ансамбля наночастиц
2.4. Высокотемпературный предел намагниченности ансамбля наночастиц в обобщенной модели Стонера-Вольфарта
2.5. Общая теория стохастической релаксации однородной намагниченности ансамбля наночастиц
2.6. Высокотемпературная намагниченность ансамбля наночастиц с учетом прецессии и диффузии однородной намагниченности
2.7. Трехуровневая модель релаксации и мессбауэровские спектры ансамбля наночастиц в магнитном поле
2.8. Высокотемпературные мессбауэровские спектры ансамбля наночастиц в магнитном поле
2.9. Выводы
ГЛАВА
МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ И ОБРАБОТКИ РЕЗУЛЬТАТОВ
3.1: Экспериментальные методы
3.1.1: Мессбауэровская спектроскопиия в геометрии пропускания
3.1.2: Мессбауэровская спектроскопия конверсионных электронов..
3.2: Методы обработки результатов
3.2.1: Программный комплекс SHARP
3.2.2: Программный комплекс MS TOOLS
3.2.3: Программный комплекс DISCVER
ГЛАВА
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ СПИНОВЫХ ФЛУКТУАЦИЙ В
СИСТЕМАХ С СИЛЬНО КОРРЕЛИРОВАННЫМИ ЭЛЕКТРОНАМИ
4.1: Введение
4.2: Релаксационная мессбауэровская спектроскопия U(Ini.xSnx)3
4.3: Релаксационная мессбауэровская спектроскопия CexLai_xNiSn..
4.4: Релаксационная мессбауэровская спектроскопия CePdSn
4.3: Выводы
ГЛАВА
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ СТАБИЛЬНОСТИ ДИСКРЕТНЫХ
НАНОРАЗМЕРНЫХ СИСТЕМ
5.1: Введение
5.2: Мессбауэровская спектроскопия дискретных наноразмерных немагнитных
систем
5.2.1: Изготовление высокодисперсной окиси олова
5.2.2: Мессбауэровское исследование стабильности высокодисперсной окиси
олова в кислородосодержащей среде
5.2.3: Мессбауэровское исследование стабильности высокодисперсной окиси
олова в восстанавливающей среде
5.3: Экспериментальное исследование дискретных наноразмерных
магнитных систем
5.3.1: Изготовление высокодисперсной окиси железа
5.3.2: Исследование химической чувствительности высокодисперсной окиси
железа к восстанавливающей и воздушной среде
5.3.3: Мессбауэровское исследование стабильности высокодиснерсной окиси
железа в воздушной среде
5.4: Выводы
ГЛАВА
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ МАГНИТНЫХ КОРРЕЛЯЦИЙ В
ДИСКРЕТНЫХ НАНОРАЗМЕРНЫХ СИСТЕМАХ
6.1: Введение
6.2: Релаксационная мессбауэровская спектроскопия суперферромагнитных
корреляций в ансамбле суперпарамагнитных наночастиц
6.3: Индуцированный внешним полем супер-ферримагнетизм в наночастицах
магнетита
6.4. Диагностика ансамблей магнитных наночастиц на основе анализа сверхтонкой структуры мессбауэровских спектров в слабом магнитном поле
6.5: Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
СПИСОК РАБОТ, В КОТОРЫХ ОПУБЛИКОВАНЫ ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ

ГЛАВА
МАГНИТНАЯ ДИНАМИКА АНСАМБЛЯ НАНОЧАСТИЦ
считаются запрещенными до тех пор, пока величина приложенного поля не превысит значения критического ПОЛЯ //с(0) [18].
Невозможность перескоков между состояниями с разными минимумами энергии неявно обосновывается тем обстоятельством, что существуют высокие энергетические барьеры, затрудняющие такие переходы (К¥»къТ). Однако такое предположение оказывается справедливым в магнитных полях, много меньших Яс(0), но вблизи самого критического поля или при не очень низких температурах оно должно нарушаться.
Более точное описание релаксационного процесса в рамках обобщенной модели Стонера-Вольфарта было предложено в [6], где было снято ограничение резкой переориентации магнитного момента частицы только в магнитных полях, превышающих //с(0), а релаксационный процесс определялся всего лишь двумя параметрами - вероятностями перехода в единицу времени из одного состояния в другое в соответствии с формулой Нееля (2.4):
Рп,п(Я,0,Г) = Ро ехр[-(£ти (Я,0) - ЕК2(Я,©))й/кът, (2.8)
где Emwi(H, 0) и Е,{Н,&) - энергии локальных максимума и минимумов, которые рассчитываются по формуле (2.7). Эта модель позволяет описать физические особенности намагничивания частиц с разной ориентацией во внешнем магнитном поле. В слабом магнитном поле с напряженностью Н < Не,
Нс = 2К/М
(2.9)