Экспериментальное исследование проявления интерференции атомных состояний в магнитогальваническом эффекте в плазме в неоне

• Автор: Горбенко, Анна Петровна
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2008
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 104 с. : ил.

Оглавление
Введение
Глава I. Эксперименты в положительном столбе разряда постоянного
тока в N0
1.1. Электрическая цепь с нормальным тлеющим разрядом
1.2. Экспериментальная установка для наблюдения магнитогальванического эффекта в положительном столбе
1.3. Выбор оптимальных условий в разряде для наблюдения магнитогальванического эффекта
1.4. Результаты экспериментов в магнитном поле
1.5. Поведение магнитогальванического сигнала в зависимости от условий в разряде
1.6. Поведение магнитогальванического сигнала в № при лазерном воздействии
Глава П. Эксперименты в разряде с полым катодом
2.1. Особенности выстраивания в разряде с полым катодом
2.2. Экспериментальная установка
2.3. Влияние лазерного излучения на магнитогальванический эффект в лампах с полым катодом
2.4. Интерпретация результатов эксперимента
Глава III. Интерпретация результатов экспериментов в положительном
столбе разряда постоянного тока в N6
3.1 Распределение выстраивания в цилиндрическом объеме положительного столба разряда в неоне
3.2. Модель образования магнитогальванического эффекта в положительном столбе
3.3. Влияние выстраивания возбужденных состояний на сечение
ионизации
Глава IV. Аномальные магнито-оптические резонансы на состоянии 1х3 (/=€) в неоне
4.1. Экспериментальная установка
4.2. Результаты эксперимента и их обсуждение
Заключение
Литерату ра

Введение.
Наблюдение интерференции атомных состояний в атомной спектроскопии началось с регистрации сигнала Ханле — магнитной деполяризации спонтанного излучения в двадцатые годы прошлого столетия [1]. Однако, только к 50-60-м годам этот эффект был интерпретирован и причислен к целому набору других интерференционных явлений таких, как квантовые биения, пересечение уровней в ненулевом магнитном поле и т.д. Теоретическая база интерференционных явлений была разработана авторами [2,3]. В настоящее время наблюдение интерференционных сигналов является важной частью спектроскопии высокого разрешения. Интерес к проблеме интерференции атомных состояний не утихает и объясняется развитием областей науки, имеющих дело с активными средами: физикой газовых лазеров, физикой низкотемпературной плазмы.
Напомним, что термин «интерференция атомных состояний» [2] пришел из оптики. Принципы сложения амплитуд поля и волновых функций совпадают. При сложении полей недиагональные члены называются интерференционными или когерентными. Недиагональные члены матрицы плотности также называются интерференционными или когерентными и проявляются при излучении или поглощении света. В естественных условиях и в лабораторных системах состояние атомов, ионов и молекул может характеризоваться не только концентрацией, распределением по скоростям, степенью ионизации и проч., но и распределением угловых моментов возбужденных состояний. В случае возбуждения направленным неполяризованным светом не возникает преимущественной ориентации угловых моментов возбужденных атомов, а создается ось симметрии вдоль которой угловых моментов в среднем либо больше либо меньше, чем в

1.4. Результаты экспериментов в магнитном поле.
Эксперимент показал, что сигналы магнитогальванического эффекта в положительном столбе при одних и тех же условиях в разряде (ток и давление неона) в аксиальном и поперечном магнитном поле имеют схожую форму. Как видно из рисунка 1.12., магнитогальванический сигнал состоит из узкой лоренцевской резонансной особенности в окрестности нулевого магнитного поля и плавно возрастающей (при Нц)/убывающей (при На) подложки в поле до 20 Г с. «Параболическая подложка» в обоих случаях при оценке ширины магнитогальванического эффекта в пределах до 30 Гс оптимально аппроксимируется кривой четвертого порядка {Ог'щ'тРгсЛ.5 [45]).
Магнитное попе, Гс
Рис. 1.12. Сигнал магнитогальванического эффекта в неоне,
1 - поперечное, 2 - аксиальное магнитное поле
При увеличении давления ширина резонансной особенности увеличивается, а амплитуда уменьшается. Однако, при давлениях менее 0.15 мм.рт.ст. резонансное изменение тока в поперечном магнитном поле не наблюдается, тогда как сигнал в продольном поле отчетливо регистрируется. Такое