Микроскопические поляризующие поля в оптике диэлектриков, металлов и малых объектов, составленных из дипольных атомов

• Автор: Воронов, Юрант Юрьевич
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Ульяновск
• Количество страниц: 111 с. : ил.

Содержание
1 Эффект ближнего поля в классической, нелинейной и квантовой оптике полубесконечных сред и тонких пленок
2 Отраженная вакуумная волна внутри резонансной полу бесконечной оптической среды
2.1 Введение
2.2 Основные уравнения
2.3 Поперечные световые волны внутри среды
2.4 Закон дисперсии
2.5 Площадь светового импульса в среде
3 Преломление и отражение света на поверхности металла
3.1 Введение
3.2 Интегральные уравнения распространения электромагнитных волн в проводящей среде
3.2.1 Линейность и однородность оптической среды
3.3 Комплексный показатель преломления среды

3.3.1 Погашение внешней световой волны
3.4 Преломленная электрическая волна
3.5 Отраженная электрическая волна
4 Эффект ближнего поля в оптике малых объектов, составленных из электродипольных частиц
4.1 Введение
4.2 Малый объект в слабом поле внешней световой волны
4.2.1 Основные уравнения
4.2.2 Электрическое поле световой волны внутри малого объекта
4.2.3 Законы дисперсии для продольной и поперечной волн внутри малого объекта
4.2.4 Электрическое поле световой волны
вне малого объекта
4.3 Малый объект в сильном поле внешней световой волны
4.3.1 Основные уравнения
4.3.2 Электрическое поле световой волны внутри и вне малого объекта
5 Эффект ближнего поля в квантовом компьютере
5.1 Введение

5.1.1 Экспоненциально сложные задачи и квантовые вычисления
5.1.2 Устройство квантового компьютера и квантовые алгоритмы
5.1.3 Квантовый компьютер и физические проблемы
5.1.4 Постановка задачи
5.2 Основные уравнения
5.3 Инверсия населенностей атомных уровней в случае равенства резонансных частот атомов
5.4 Инверсия населенностей атомных уровней в случае, когда резонансные частоты атомов отличаются
Заключение
Библиография

тронами, примут вид:

(3.1)
где nj = (г - г;)/|г- г/|, г/ - радиус-вектор j-то электрона среды, е - заряд электрона, V/ - скорость движения j-ro электрона, N - число электронов в среде. Выражения (3.1) получены с помощью разложения запаздывающих потенциалов по |г — г/|/с, полагая, что плотность электронов не успевает заметно измениться за это время [58].
Поле атомных остатков в точке наблюдения г определим с помощью векторов гaß = аа + haß, где аа - радиус-вектор ядра а-го атомного остатка, hap - радиус-вектор электрона относительно своего ядра. Тогда скалярный <р0 и векторный Ас потенциалы атомных остатков примут следующий вид [52]:
где па - число электронов в о-ом атомном остатке, ЛГд - число атомных остатков, ер — ±|е|, пар единичный вектор, направленный от точки наблюдения г к точке тар, которая является местоположением /?-го электрона в а-ом атомном остатке. Выражения (3.2) также получены из запаздывающих потенциалов, однако при этом разложение запаздывающих потенциалов производилось по величине (а<*/аа) (Ъар/с),
(3.2)