Обобщение эйконального разложения амплитуды упругого процесса и описание пространственной структуры области рождения частиц

• Автор: Солдатенко, Ольга Николаевна
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2008
• Место защиты: Иркутск
• Количество страниц: 105 с. : ил.

Содержание
Введение
Глава I. Обобщение эйконального разложения на случай малых прицельных параметров и больших углов рассеяния
1.1 Классическое описание прицельного параметра
1.2 Квантование компонент вектора максимального сближения
1.3 Реализация алгебры 50(2.1) в пространстве перпендикулярного импульса
1.4 Простейшие модели профильной функции и(/2)
1.5 Унитарность амплитуды упругого рассеяния
1.6 Простейшая феноменологическая модель профильной функции согласованная с условием унитарности
1.6.1 Полное поглощение
1.6.2 Полное отражение
1.6.3 Комбинированная модель абсолютного поглощения и отражения
1.6.4 Комбинированная модель с учетом "серости" диска
Выводы
Глава II. Одночастичные состояния с определенным пространственным параметром вылета в формализме алгебры 50/х(2.1)
2.1 Алгебра 50(2.1)
2.2 Плоские волны на группе 50(2.1)
2.3 Пространство Фока на группе 50Д2.1)
2.4 Сечения процессов с рождением частицы в состоянии из
50(2.1)
Выводы
Глава III. Связь между дифференциальным сечением по поперечному импульсу и функцией распределения по параметру вылета детектируемой частицы

Содержание
3.1 Дифференциальное сечение по поперечному импульсу частицы С
3.2 Дифференциальное распределение по параметру вылета Д в с.ц.м. частиц А и В
3.3 Приложение к простейшим моделям йст/сЮ, в с.ц.м. частиц А

3.4 Дифференциальное распределение по параметру вылета /7 в л.с.к. частицы В
Выводы
Глава IV. Моделирование угловых распределений детектируемой частицы в с.ц.м. сталкивающихся частиц Л и В по экспериментальным данным соответствующих распределений в л.с.к. частицы В
4.1 Связь дифференциального сечения в л.с.к. с дифференциальным сечением в с.ц.м
Выводы
Заключение
Список иллюстраций
Литература

Введение
Проблемы физики высоких энергий представляют собой важную часть современного естествознания и порождаются быстрым развитием экспериментальной базы. Осенью 2008 года предполагается запуск LHC (Большой адронный коллайдер) при энергии л/s ~ 14 Tev и позже ILC (международный линейный коллайдер).
Диссертация посвящена важным разделам этих проблем, связанных с исследованием энергетической зависимости сечений (упругих, неупругих и полных) при сверхвысоких энергиях, характеристик множественности рождения, а также с описанием пространственной структуры области рождения частиц.
Одним из основных методов изучения структуры и взаимодействия частиц высоких энергий является описание упругих процессов рассеяния адронов на языке "эйкональной фазы" [1], [2]. Основой для понимания физики явлений в этой области энергий и передач является тот экспериментальный факт, что дифференциальное сечение имеет явно выраженный пик "вперед”, т.е. da/dt ~ exp(R2t), где R2 ~ 10-4-17 (Gev/hc)~2. Это означает, что характерные размеры пространственной области, где происходит взаимодействие имеют порядок R ~ 1 F. В то же время, длина волны Де-Бройля сталкивающихся адронов А ~ (ОЛтт/рс) F при рс > 1 Gev становится малой по сравнению с размерами области взаимодействия. Поэтому можно ожидать, что в этой области передач и энергий могут быть эффективно использованы оптические методы, развитые в применении к проблемам ядерной физики
[3].
Успешное применение эйконального подхода к упругим процессам основано на конструктивном использовании условия унитарности S-матрицы
[4] - [6]. На рисунке (1) схематически изображено условие унитарности для упругого процесса.
Пунктирные вертикальные линии на рисунке означают "сечение" диаграммы, после чего промежуточные состояния соответствуют реальным ча-
1.6 Простейшая феноменологическая модель профильной функции ир), согласованная с условием унитарности
и полным отражением на внутренней части диска.
А£(Р)

О я0(р) К_У Р) Л(Р) Ь
Рис. 1.3. Структура области столкновения
На рисунках (1.3) и (1.4) изображена область изменения параметра Ь в соответствии с тремя рассматриваемыми случаями.
Рис. 1.4. Структура области столкновения в плоскости, перпендикулярной импульсу р
Радиус R0{p) = 1/2р определяет область запрещенных значений Ь в соответствии с условием:
Ь2р2 > 1/4 (1.87)
Область R0(p) < b < Rrefi(p) определяет интервал по Ь, на котором происходит полное отражение. Область Rre[i(p) < Ь < R(p) определяет интервал по Ь, на котором происходит полное поглощение.