Волновые процессы в неоднородных атмосферах

• Автор: Петрухин, Николай Семенович
• Шифр специальности: 01.03.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Горький
• Количество страниц: 335 c. : ил

I. Свойства линейных акустико-гравитационных волн в неизотермической атмосфере
1.1. Преломление акустико-гравитационных волн на
скачке температуры
1.2. Оценка потока энергии акустических волн, проходящего в корону Солнца
1.3. Рефракционные волноводы в атмосфере
1.4. Собственные моды акустико-гравитационных волн в рефракционном волноводе (приближение ВКБ)
1.5. Собственные моды акустико-гравитационных волн
в политропной атмосфере
1.6. Собственные моды атмосфер с экспоненциальным законом изменения температуры
1.6.1. Волноводные моды атмосферы с законом распределения температуры: Т=Т0 &
1.6.2. Волноводные свойства атмосферы с законом распределения температуры: Т=Т0(1- 6 2 )
1.6.3. Волноводные свойства атмосферы с законом распределения температуры: Т =Т0 (е -0
1.7. Влияние излучения на распространение акустикогравитационных волн в рефракционном волноводе
1.7.1. Собственные волноводные моды
1.7.2. Неустойчивость акустических волн
1.7.3. Влияние излучения на распространение гравитационных волн
1.8. Влияние магнитного поля на распространение волн в неизогермической атмосфере

1.8.1. Вывод уравнений
1.8.2. Неоднородное магнитное поле
1.8.3. Волны в политройной атмосфере в однородном горизонтальном магнитном поле
1.8.4. Влияние магнитного поля на конвективную неустойчивость атмосферы
1.9. Собственные волноводные моды в подфотосферных
слоях Солнца и звёзд
1.10. Распространение акустико-гравитационных волн от импульсного источника
Основные результаты
2. Нелинейные взаимодействия акустико-гравитационных
волн
2.1. Параметрическая генерация акустико-гравитационных волн в изотермической атмосфере
2.1.1. Вариационный принцип для волн в изотермической атмосфере
2.1.2. Вывод усреднённых уравнений
2.1.3. Изотермическая атмосфера как параметрический генератор
2.1.4. Учёт образования разрывов
2.1.5. Хромосфера Солнца как параметрический генератор акустико-гравитационных волн
2.2. Взаимодействие акустико-гравитационных волн в плоском изотермическом волноводе
2.3. Модуляционная неустойчивость акустико-гравитационных волн. Акустический и гравитационный солигоны огибающих
2.4. Волновая турбулентность в звёздных атмосферах

Основные результаты
3. Нелинейные взаимодействия волн с учётом влияния магнитных полей
3.1. Возбуждение низкочастотных импульсов при взаимодействии двух встречных высокочастотных волн
3.1.1. Взаимодействие электромагнитных волн с магнитозвуковыми в магнитоактивной плазме
3.1.2. Генерация звуковых импульсов встречными альвеновскими волнами
3.1.3. Генерация альвеновскими волнами звуковых импульсов в атмосфере Солнца
3.2. Генерация звука альвеновскими волнами со случайными фазами
3.3. Параметрическая генерация альвеновских и звуковых
волн в однородной среде
3.4. Генерация альвеновских и звуковых волн в изотермической атмосфере
3.5. Вынужденное рассеяние альвеновских волн в активных областях на Солнце
3.6. Параметрическое усиление альвеновских волн стоячими звуковыми волнами
3.7. Модуляционная неустойчивость альвеновских волн в плоском плазменном волноводе
Основные результаты
4. Расчёт самосогласованных моделей хромосфер Солнца и
звёзд
4.1. Распространение нелинейной акустической волны в неоднородной атмосфере
4.2. Вывод основных уравнений

Здесь Л, = у_£_2_ - частота отсечки акустических волн на
' чн,
нижней границе, Мп - у К"^ 9 - частота Вяйсяля-Брента на
! * н2
верхней границе, р = Н1 / Н 2 *
Рассмотрим далее дисперсионные кривые на плоскости о) — и выделим области, соответствующие параметрам захваченных волн.
Следует отметить, что этому вопросу в астрофизической литературе уделялось достаточно много внимания (см., например, обзор [62]). Однако до сих пор на диагностических диаграммах указывались, по сути дела, лишь области, соответствующие волнам, "запертым" внутри слоя с постоянной температурой (высота однородной атмосферы Н ), ограниченного изотермическими атмосферами с

более низкой ( Н=ГН1 ) и более высокой температурами ( ННЬ^). На рис.1.11, например, такая область выделена двойной штриховкой. Она ограничена дисперсионными кривыми I, 2, 3, построенными для значений параметра Н , равного соответственно Н1 »
( Н1 < < Н2 )•
Если же температура внутри слоя монотонно изменяется, то, как будет показано ниже, области на диаграмме 1.11, соответствующие захваченным АГВ, существенно расширяются.
С помощью соотношения (1.2) (при ) нетрудно показать, что семейства дисперсионных кривых ц)= ц) Н) имеют
огибающие как для акустических:
о)а = -{у , (1.36а)
так и для гравитационных ветвей:
Ш0 = ' . (1-36б) "Захваченным" волнам с заданными точками поворота 2<,СН1')