Поляризация излучения астрофизических объектов, обусловленная многократными рассеяниями

• Автор: Лоскутов, Виктор Михайлович
• Шифр специальности: 01.03.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2005
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 170 с. : ил.

1. Введение

2. Рэлеевское и молекулярное рассеяние

2.1. Матрица рассеяния и фазовая матрица

для рэлеевского и молекулярного рассеяния

2.2. Факторизация полной фазовой матрицы

2.3. Связь с формализмом Чандрасекара

2.4. Уравнение переноса и его преобразование

2.5. I - матрица

3. Поляризация излучения астрофизических

объектов с электронным рассеянием

3.1. Поляризация рассеянного средой излучения

при внутренних источниках
3.2. Поляризация излучения, многократно рассеянного
в плоском слое
3.3. Поляризации излучения рентгеновских источников
3.4. О поляризации излучения квазаров
4. Поляризация излучения горячих звезд
4.1. Метод Фотрие для поляризационных задач
при рэлеевском рассеянии
4.2. Поляризация излучения, выходящего из атмосфер горячих звезд
5. Линейная поляризация излучения звезд
с дискообразными пылевыми оболочками
5.1. Модель оболочки

5.2. Уравнение переноса
5.3. Разложение матрицы рассеяния по обобщенным сферическим функциям
5.4. Поляризация излучения, выходящего из плоского пылевого слоя после многократных рассеяний
5.5. Поляризация выходящего излучения околозвездных пылевых оболочек
5.6. Спектральная зависимость поляризации
6. Поляризация излучения при резонансном
рассеянии
6.1. Факторизация фазовой матрицы резонансного рассеяния
6.2. Уравнение переноса
6.3. I-матрица резонансного доплеровского рассеяния
6.4. Равномерное распределение источников
6.5. Поляризация диффузно отраженного излучения
7. Заключение
Литература

1. Введение
ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ
Актуальность темы
Основным источником информации о космических объектах является их излучение, которое регистрируют наши приемники в разных участках спектра. Это излучение порождается различными процессами и при распространении до нас испытывает изменение спектрального состава, состояния поляризации и направления.
С расширением спектрального диапазона наблюдений растет и область применения поляриметрических методов. Если сначала исследования поляризации, как и других характеристик излучения, были ограничены только видимой обласью спектра, то с развитием приборной базы они распространялись на все другие спектральные области. Существенный рывок был сделан с установкой телескопов на космические аппараты, что позволило устранить многие ограничения, налагаемые земной атмосферой.
Скажем, наблюдения поляризации в рентгеновском диапазоне были выполнены сравнительно давно [220], [160], [161] и их было немного, однако интерес к изучению происхождения поляризации в этом диапазоне у разных объектов остается весьма значительным [95], [187], [188], [225].
В самое последнее время были получены первые наблюдения поляризации в 7-диапазоне [96], правда их результаты вызывают сомнения [223]. Много работ выполнено по измерению поляризации космического микроволнового излучения и ее интерпретации (см., например, обзор [226] и указанные там ссылки).
Свидетельством увеличивающегося интереса к использованию по-

М°> V) = / В0(т) е т/т>— , о
(38)
? г/-г
/о(т«,,)

(39)
где Во (г) — функция источников, обусловленная непосредственно источниками энергии, находящимися в среде.
Во всех интегралах от -1 до 1 должны быть приняты во внимание граничные условия (31) и (32). Поэтому они переписываются аналогично (17).
Из уравнений (33) и (34) при тц = оо вытекают рассмотренные ранее (параграф 3.1.) уравнения, определяющие величины 1(0, —т) и К(0,—т) для полубесконечной атмосферы.
Дополнительные условия. Система уравнений (33) - (36) не полностью определяет неизвестные функции, и к ней необходимо присоединить дополнительные условия. Поступая аналогично тому, как это делалось в случае полубесконечной атмосферы (параграф 3.1), приходим к формулам
которые и могут служить искомыми дополнительными условиями.
(40)

(41)
~^е ^/^С0’-77)^-77) + -?£Г(0’~77К(-77)]77сг77>