Новые методы анализа абсорбционных спектров квазаров

• Автор: Левшаков, Сергей Анатольевич
• Шифр специальности: 01.03.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 307 с. : ил.

1 Введение
1.1 Краткий обзор
1.2 Область формирования непрерывного спектра
1.3 Абсорбционные системы с гйъв < 2ет
1.4 Актуальность проблемы
1.5 Цели, задачи и методы исследования 21 д
1.6 Научная новизна
1.7 Научная и практическая ценность
1.8 Результаты, выносимые на защиту
1.9 Структура и объем диссертации
1.10 Список статей но теме диссертации
2 Мезотурбулентное приближение (полная выборка)
2.1 Введение
2.2 Вывод основных уравнений
2.3 УФ полосы поглощения молекулы СО
2.4 Содержание металлов в галактике I Ъ'Я
3 Мезотурбулентное приближение (неполная выборка)
Ь 3.1 Введение
3.2 Вывод основных уравнений
3.3 Восстановление функции распределения вероятности

3.3.1 Корреляционная функция флуктуаций интенсивностей внутри
профиля линии
3.4 Вычисление условных интенсивностей
3.5 Расчеты методом Монте Карло
3.5.1 Обоснованность метода Монте Карло
3.5.2 Пример с профилями Hi и DI La
4 Обратные задачи (постоянная плотность)
4.1 Введение
4.2 Восстановление данных по линиям водорода и дейтерия
4.2.1 Обратный метод Монте Карло, RMC
4.3 Измерение кинетической температуры по линиям металлов
4.3.1 Вывод основных уравнений
4.3.2 Вычислительные аспекты метода ERM
4.3.3 Примеры с профилями Си, Sill и Fell
5 Обратные задачи (переменная плотность)
5.1 Введение
5.2 Вывод основных уравнений
5.2.1 Некоторые аспекты формирования линий, связанные с переменной плотностью поглощающего газа
5.2.2 Модифицированный обратный метод Монте Карло, MCI
5.3 Численный пример использования MCI
5.4 Принцип минимума скорости изменения энтропии и MCI
5.5 Результаты применения процедуры MCI к анализу абсорбционных систем
6 Спектр ионизующего метагалактического излучения на z > 1
6.1 Введение

6.2 Процедура восстановления спектральной формы ионизующего фонового излучения, МСІББ
6.2.1 Численная проверка процедуры МСІББ
6.3 Применение процедуры МСІББ к анализу межгалактических абсорбционных систем
6.3.1 Система гаЬз^ 2.9171, квазар НЕ 0940-1050
6.3.2 Система 2аЬз = 2.9659, квазар 0347-3819
6.3.3 Система 2.9375, квазар НЕ 0940-1050
6.3.4 Система гаы= 1.9426, квазар 3 2233
6.3.5 Система 2аь3= 1.8073, квазар НБ 0747+4259
6.3.6 Система 2аьз= 1.7301, квазар НБ 0747+4259
6.3.7 Система .гаь8 = 1.6131, квазар НБ 0747+4259
6.3.8 Системы — 1-595, 1.540 и 1.464, квазар НБ 0747+4259
6.3.9 Системы = 2.735, 2.739 и 2.741, квазар НЕ 2347-4342
6.3.10 Система — 1.796, квазар НЕ 2347-4342
6.3.11 Система 2аьз= 2.944, квазар 1157+3143
6.3.12 Система гаьз = 2.939, квазар 1157+3143
6.3.13 Система гаы= 2.875, квазар 1157+3143
6.3.14 Система гаь3 = 2.568, квазар НБ 1700+6416
6.3.15 Системы .гаьз= 2.438 и 2.433, квазар НБ 1700+6416
6.3.16 Система 2аьв— 2.379, квазар НБ 1700+6416
6.3.17 Система 2аы= 1-845, квазар НБ 1700+6416
6.4 Обобщение результатов главы
6.4.1 Форма спектра ионизующего излучения на 2.4 < 2 < 3 и флуктуации параметра г] = Не Іі/Ні
6.4.2 Форма спектра ионизующего излучения на г <
7 Дифференциальные измерения постоянной тонкой структуры
7.1 Введение

Wavelength, Л
Рис. 2.1: Отношение Гл.г = корреляционной длины I к средней длине свободного пробега фотона внутри абсорбционной полосы СО (2,0) А — X как функция длины волны А.
режимах. Хорошо видна зависимость формы профиля от корреляционной длины. В микротурбулентном пределе уширение каждой вращательной компоненты описывается уравнением (2.41), в котором но задается (2.44). Мезотурбулентное решение соответствует пределу, когда корреляционная длина равна толщине газового слоя, т.е. I = L или пссФ = псоЬ, поскольку мы рассматриваем однородную модель. Все другие решения для конечных значений t из интервала 1 < L/i < I лежат между этими предельными решениями.
Как и следовало ожидать, влияние корреляционной длины на профиль линии усиливается с увеличением лучевой концентрации СО. При Агсо ~ Ю15 - Ю16 см-2, профиль всей полосы (2,0) не может быть адекватно описан упрощенной классической моделью. Необходимо сделать дополнительные предположения о более сложной структуре абсорбционного облака (вводить дополнительное число более мелких облаков с различными физическими параметрами в каждом из них) для того, чтобы • получить соответствие между классической моделью и мезотурбулентпым профилем.
Рис. 2.3 иллюстрирует, как изначально однородная модель может быть неправильно проинтерпретирована и трансформирована в неоднородную модель в рамках стан-