Динамические условия совместности и их применение к исследованию распространения ударных волн

• Автор: Шугаев, Федор Васильевич
• Шифр специальности: 01.02.05
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 294 c. : ил

СПИСОК ОБОЗНАЧЕНИЙ
Глава I. ИЗОМЕТРИЧЕСКИЕ И КИНЕМАТИЧЕСКИЕ УСЛОВИЯ СОВМЕСТНОСТИ НА ФРОНТЕ ВОЛНЫ
1.1. Предварительные замечания
1.2. Основные понятия и определения
1.3. Геометрические условия совместности
1.4. Производная по времени проекции внешней единичной нормали к фронту волны
1.5. Кинематические условия совместности
Глава 2. РАСПРОСТРАНЕНИЕ УДАРНЫХ ВОЛН В НЕОДНОРОДНОМ ГАЗЕ
2.1. Динамические условия совместности
2.2. Нахождение поверхностных скаляров, входящих
в условия совместности
2.3. Изменение во времени числа Маха ударной волны
2.4. Изменение профиля плотности и давления за фронтом ударной волны при ее распространении
2.5. Другой вид динамических условий совместности
2.6. Траектория частицы газа за фронтом ударной
волны
2.7. Распределение параметров за нестационарной ударной волной в окрестности фронта
2.8. Об одном частном случае распределения плотности за фронтом нестационарной ударной волны
2.9. О скачке завихренности при переходе через ударную волну

Глава 3. ОПИСАНИЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЙ УСТАНОВКИ И МЕТОДИКИ ИЗМЕРЕНИЙ
3.1. Установки для получения плоских и
сферических волн
3.2. Способы создания возмущений в газе
3.3. Измерение скорости ударных волн и других возмущений
3.4. Измерение плотности
3.5. Измерение давления
Глава 4. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ УДАРНОМ ВСШЫ С АКУСТИЧЕСКИМИ ВОЛНАМ И ВИХРЕВЫМИ КОЛЬЦАМ
4.1. Введение
4.2. Уравнение акустической волны с плоским
фронтом
4.3. Взаимодействие акустической волны с ударной волной одного направления
4.4. Встречное взаимодействие ударной и акустической волн
4.5. Нелинейное одномерное взаимодействие слабой волны с ударной волной
4.6. Взаимодействие ударной волны с вихревыми кольцами
Глава 5. НАБЕГАНИЕ ПЛОСКОЙ УДАРНОЙ ВОЛНЫ НА ОБЛАСТЬ ПОКОЯЩЕГОСЯ ГАЗА С РАСПРЕДЕЛЕНИЕМ ПАРАМЕТРОВ
5.1. Введение
5.2. Падение плоской ударной волны на неоднородность с плоской границей
5.3. Одномерное распространение ударной волны
в газе с распределением температуры
5.4. Движение ударной волны по смеси газов с градиентом концентрации

Глава 6. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ПЛОСКОЙ УДАРНОЙ ВОЛНЫ С ТВЕРДЫМ ТЕЛАМИ РАЗЛИЧНОЙ ФОРШ
6.1. Кривизна ударной волны, отраженной от сферы
или цилиндра
6.2. Отражение плоской ударной волны от сферы и цилиндра
6.3. Отражение плоской ударной волны от гладкого
тела произвольной формы
6.4. Отражение сферической ударной волны от
твердой сферы
6.5. Отражение плоской ударной волны от тел
с выемкой
Глава 7. НАБЕГАНИЕ ПЛОСКСЙ УДАРНОЙ ВОЛНЫ НА ТЕПА,
ОБТЕКАЕМЫЕ СВЕРХЗВУКОВЫМ ПОТОКОМ
7.1. О движении возмущений при взаимодействии плоской ударной волны с головной волной
перед телом
7.2. Зависимость плотности и давления от
времени в возмущенной области
ПРИЛОЖЕНИЕ I
ПРИЛОЖЕНИЕ П
ОСНОВНЫЕ ВЫВОДЫ
ЛИТЕРАТУРА . .

йной величины за волной. Написанные соотношения имеют простой физический смысл. Рассмотрим в частности уравнение (49*). Из него видно, что плоская волна, распространяющаяся по однородному газу, ослабляется, если '!!&>0 » 2 усиливается, если ^0*0 * Плоская волна, за фронтом которой =0 , распространяющаяся по покоящемуся газу, усиливается, если скорость звука перед волной уменьшается с расстоянием, и ослабляется, если скорость звука перед волной возрастает. Если за плоской волной 2^=0 , а перед волной производные по
ГС/П
нормали от всех величин, кроме нормальной составляющей скорости, равны нулю, то волна усиливается при ^^<0 2 ослабляется при 0 • Сходящаяся (Н > 0) волна, для которой производные по нормали от всех величин перед и за волной равны нулю, усиливается, а расходящаяся (Н < 0) ослабляется.
В частном случае, когда перед волной параметры газа постоянны, соотношения (49) совпадают с формулами, приведенными в [15] и выведенными для одномерного течения.
Значения производных по координатам от параметров потока за нестационарной волной в зависимости от изменения этих величин вдоль фронта волны и ^ имеются в [37]
Впервые уравнение для изменения числа Маха ударной волны вдоль луча для общего случая пространственного течения, когда газ перед волной находится в движении, было получено в И- Затем оно было приведено в [38] для газа с уравнением состояния р = р(9,£).