Электродинамическое моделирование сложных диэлектрических структур

• Автор: Алпатова, Анна Витальевна
• Шифр специальности: 05.12.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Таганрог
• Количество страниц: 194 с.

СПИСОК ПРИНЯТЫХ ОБОЗНАЧЕНИЙ И СОКРАЩЕНИЙ
СВЧ - сверхвысокие частоты
ДН - диаграмма направленности
эмв - электромагнитная волна
эмп - электромагнитное поле
ЭМИ - электромагнитное излучение
ИУ - интегральное уравнение
ГУ - граничные условия
СЛАУ - системе линейных алгебраических уравнений
ЭПР - эффективная площадь рассеяния
ДСК - декартовая система координат
цск - цилиндрическая система координат
СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
1. ОБЗОР МЕТОДОВ РЕШЕНИЯ ЭЛЕКТРОДИНАМИЧЕСКИХ ЗАДАЧ ВОЗБУЖДЕНИЯ НЕОДНОРОДНЫХ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ТЕЛ
2. ВОЗБУЖДЕНИЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ЦИЛИНДРА С НЕОДНОРОДНЫМ ВКЛЮЧЕНИЕМ
2Л. Постановка задачи
2.2. Решение задачи. Случай Н-поляризации
2.3. Решение задачи. Случай Е-поляризации
2.4. Результаты тестирования
2.5. Исследование распределения электромагнитного поля и удельной поглощенной мощности внутри диэлектрических объектов
2.6. Выводы
3. ВОЗБУЖДЕНИЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ШАРА С НЕОДНОРОДНЫМ ВКЛЮЧЕНИЕМ
3.1. Постановка задачи
3.2. Решение задачи
3.3. Выводы
4. ПРИБЛИЖЕННЫЕ МЕТОДИКИ УЧЕТА ТОНКИХ ПОКРЫТИЙ ДЛЯ ЗАДАЧИ ВОЗБУЖДЕНИЯ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ЦИЛИНДРА
4.1. Постановка задачи возбуждения диэлектрического цилиндра с покрытием:
4.2. Решение задачи
4.2.1. Решение задачи методом собственных функций с использованием обобщенных граничных условий
4.2.2. Решение задачи методом собственных функций с введением токов
поляризации
4.3. Результаты тестирования
4.4. Определение границ применения приближенных методик
учета тонких оболочек
4.5. Выводы
5. ПРИБЛИЖЕННАЯ МЕТОДИКА УЧЕТА ТОНКИХ ПОКРЫТИЙ ДЛЯ ЗАДАЧИ ВОЗБУЖДЕНИЯ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ШАРА
5.1. Постановка задачи
5.2. Решение задачи возбуждения радиально-неоднородного шара
5.3. Решение задачи возбуждения диэлектрического шара с тонким
покрытием
5.4. Результаты тестирования
5.5. Определение пределов применимости обобщенных
граничных условий
5.6. Исследование распределения удельной поглощенной
мощности внутри диэлектрических объектов
5.7. Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
ПРИЛОЖЕНИЯ
ПРИЛОЖЕНИЕ 1.ВЫЧИСЛЕНИЕ ОБЪЕМНОГО ИНТЕГРАЛА ОТ
ФУНКЦИИ ГРИНА
ПРИЛОЖЕНИЕ 2. ПЕРЕЧЕНЬ РАЗРАБОТАННЫХ ВЫЧИСЛИТЕЛЬНЫХ ПРОГРАММ

Еіхт и Е2ут- составляющие вектора напряженности электрического поля в центре т-й ячейки (гт, фт), нормированные к #0, гт - диэлектрическая проницаемость включения в пределах Зт, отнесенная к диэлектрической проницаемости среды 2.
Чтобы из системы уравнений (2.4) найти сп,Ьп, удобно представить составляющие векторов напряженности электрического и магнитного полей токов

поляризации в виде рядов Ег”Уи(г)ехРІ~ ги(ф - Фо)]> выделив таким образом

зависимость от азимутальной координаты (р. Для этого надо определить коэффициенты комплексного ряда Фурье
еп, используя таким образом свойство ортогональности тригонометрических функций:
і 00 *
НТЛ = ш 1>„ехр[-шф]; (2.8)
^2 п=- со • і 2яш
е„ = — | -}■ НГ ехр[г7ф]г/(р.(2.9)
2 ТС 0 I
Подставив в формулу (2.9) выраже-
ние (2.7) и вычислив коэффициенты еп, запишем окончательное выражение для Н"ол
//*’ = ,Н" (Паик2г) + " + ' X
2Г2 „Л*, ”+1 "+1
х - е®/9« (Я£>, V) + у^Я<2+>№2г)) + <£>, х
-/ , 2 <2Л°) X ~(Н&(к2г) -(V)) - V’» X
х(Я<2_)1,(*2х)-^Я<2>1(*2'-))).