Энергетические процессы в электрических цепях с несинусоидальными режимами и их эффективность

• Автор: Агунов, Михаил Викторович
• Шифр специальности: 05.09.03
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Тольятти
• Количество страниц: 168 с. : ил.

Содержание

Введение
Г лава I. Математическое моделирование энергетических процессов в цепях с несинусоидальными режимами
1.1. Общие положения
1.2. Математическое моделирование энергетических процессов при представлении тока и напряжения в виде обобщенных рядов Фурье
1.3. Математическое моделирование энергетических процессов основанное на декомпозиции кривых мгновенного тока или напряжения на ортогональные составляющие
Выводы

Глава II. Анализ сформированных математических моделей
2.1. Физическая сущность энергетических соотношений
2.2. Проверка адекватности сформированных моделей
Выводы
Г лава III. Энергетический анализ и автоматизированные средства анализа
3.1. Цели энергетического анализа
3.2. Автоматизация энергетического анализа
3.3. Использование программы схемотехнического проектирования «Micro-Cap» для разложения исследуемых кривых в ряд Фурье
3.4. Программа энергетического анализа «POWER 3»
Выводы

Г лава IV. Применение энергетического подхода к
решению некоторых задач электромагнитной совместимости
4.1. Сущность проблемы электромагнитной совместимости систем “источник-нагрузка”
4.2. Разработка способа полной компенсации неактивных составляющих тока
4.3. Синтез системы управления статическим компенсатором
Выводы
Глава V. Схемы замещения электрических цепей с несинусоидальными режимами работы
5.1. Определение активной составляющей схемы замещения
5.2. Определение реактивной составляющей схемы замещения

п=оо t
fif) = X n&fn{x)dx . (1.27)

В результате
П=со
/і (О = (ая sinmm - bn cosnat).

При непериодических функциях нужно иметь в виду, что спектр F(jco) функции f(t) и спектр Fi(jco) сопряженный ей по Гильберту связаны следующими соотношениями:
F,(jco) = -] F(j0)) , при со>0 ;
Fid а) = j F(j(o) , при ахО ;
т.е. амплитудный спектр сопряженной по Гильберту функции такой же, как и у исходной f(t) , а спектр фаз сдвинут на п/2 для отрицательных частот и на -тс/2 для положительных.
Поставив в соответствие функции f(t) напряжение u(t) в электрической цепи и следуя процедуре описанной выше, получим ортогональную систему u(t) , U](t) = Н{и}. Теперь любой вектор тока i(t) можно представить в виде его проекций на оси u(t), Н{и} (см. Рис. 1.1).