Двумерная инверсия многоэлектродных вертикальных электрических зондирований

• Автор: Марченко, Михаил Николаевич
• Шифр специальности: 04.00.12
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 86 с.

Содержание
Введение
Глава 1. Обзор методов инверсии в литературе
1.1. Формальные методы инверсии данных электрических зондирований
1.1.1. Алгоритм Зохди
1.1.2. Метод Бристова
1.1.3. Алгоритм «Разрез»
1.2. Решение обратных задач электроразведки при поиске локальных объектов
1.2.1. Алгоритм Локе и Баркера
1.2.2. Программа для 2И интерпретации фирмы 1Ыегргех МБ
1.3. Разработки кафедры герфизики МГУ им М.В. Ломоносова в области решения обратных задач электроразведки при поиске локальных объектов
1.4. Алгоритм и программа двумерной инверсии многоэлектродных зондирований ТЛГ
Глава 2. Алгоритм и программа двумерной инверсии многоэлектродных электрических зондирований для однородного полупространства
2.1. Идея алгоритма Локе-Баркера
2.2. Метод наименьших квадратов
2.2.1. Идея метода наименьших квадратов в приложении к обратной задаче электроразведки постоянным током
2.2.2. Способы осуществления инверсии при решении СЛАУ
2.2.3. Идея метода наименьших квадратов в деконволюции Баркера-
Локе
2.3. Расчет частных производных кажущегося сопротивления в программе ТКГ_2Б_8 для однородного полупространства
2.3.1. Идея метода интегральных уравнений (МИУ)
2.3.1.1. Поверхностные интегральные уравнения
2.3.1.2. Численная реализация метода интегральных уравнений
2.3.2. Расчет частных производных кажущегося сопротивления в программе ТЛР_20_8 для однородного полупространства

2.4. Оптимизация расчета геометрических коэффициентов и частных производных кажущегося сопротивления в программе TRF_2D_S
2.5. Регуляризация решения в программе TRF_2D_S
2.5.1. Регуляризация решения по ограничению отклонения от модели начального приближения
2.5.2. Регуляризация решения по компактности найденных тел «по окружению в разрезе»
2.5.3. Регуляризация решения по компактности найденных тел «по окружению в ряде»
2.5.4. Регуляризация решения по классам УЭС блоков
2.5.5. Стабилизация решения по ограничению области УЭС блоков
2.5.6. Стабилизация геометрии объектов поиска
2.6. Тестирование алгоритма двумерной инверсии многоэлектродных электрических зондирований для однородного полупространства на модельных примерах
2.6.1. Оценка диапазона контрастности тел в геоэлектрическом разрезе в котором алгоритм инверсии наиболее эффективен
2.6.2. Оценка сходимости алгоритма двумерной инверсии путем изменения разбиения изучаемой среды на блоки
2.6.3. Оценка сходимости алгоритма двумерной инверсии путем расчета прямой задачи ВЭЗ по результатам инверсии и сравнении
поле исходного и полученного
2.6.4. Исследование влияния параметра регуляризации «ridge regression» на результаты двумерной инверсии
2.6.5. Исследование влияния параметра регуляризации «по компактности найденных тел в разрезе» на результаты двумерной инверсии
2.7. Сравнение результатов дифференциальной ST-трансформации, одномерной интерпретации по программе IPI и двумерной инверсии по программе TRF2DS. На модельном примере полученном по программе IE2DL
2.7.1. дифференциальная ST-трансформация
2.7.2. одномерная формальная интерпретация по программе IPI

2.7.3. двумерная инверсия по программе Т11Р
2.7.4. Результаты сравнения различных способов трансформации и инверсии поля кажущегося сопротивления для известной модели
Глава 3. Алгоритм двумерной инверсии многоэлектродных электрических зондирований для горизонтально-слоистой среды
3.1. Расчет частных производных кажущегося сопротивления для случая горизонтально-слоистой среды (ГСС)
3.1.1. Исследование зависимости частных производных КС от сопротивления вмещающего однородного полупространства
3.1.2. Сравнение значений частных производных кажущегося сопротивления для однородного полупространства и слоистых сред различной контрастности
3.1.3. Исследование поведения алгоритма инверсии при замене частных производных кажущегося сопротивления для слоистой среды частными производными для однородного полупространства
3.1.4. Сравнение значений частных производных кажущегося сопротивления для однородного полупространства с учетом (1Е201_УЗ) и
без учета (ТКЕ_20_Е) взаимного влияния вторичных источников
3.2. Тестирование алгоритма двумерной инверсии многоэлектродных электрических зондирований для горизонтально-слоистой среды на модельных примерах
3.2.1. Модель палеодолины в трехслойной среде
3.2.2. Оценка чувствительности алгоритма двумерной инверсии к ошибкам в исходных данных
3.2.3. Модель трехслойной субгоризонтально слоистой среды
3.2.4. Модель трехслойной среды с пятью двумерными телами в разных слоях
Глава 4. Результаты применения программы двумерной инверсии многоэлектродных зондирований для полевых данных
4.1. г. N. Самарской обл., профиль № 1, ноябрь 1997 г
4.2. г. Севастополь, участок «18 км.», профиль № 1, август 1997 г
4.4. Краткие выводы о свойствах алгоритма двумерной инверсии многоэлектродных электрических зондирований

моздким геометрическим коэффициентом. Этот геометрический коэффициент зависит от расположения электродов электроразведочной установки, местоположения блока и его границ а также от степени разбиения границ блока на ячейки.
Необходимо отметить, что в силу того, что кажущееся и удельное сопротивления подчиняются логнормальному закону распределения, в алгоритме программы ТКТ_2П используются логарифмы и УЭС. Поэтому и частные производные вычисляются от логарифма КС по логарифму УЭС:
£ Нр к
дп(р /)

£ (Р *у)
д р і
(2.39)
2.4. Оптимизация расчета геометрических коэффициентов и частных производных кажущегося сопротивления в программе ТКГ_21)_8.
Для симметричной установки АМЫВ «поле» частных производных является симметричным относительно центра МЛ. Из-за этой особенности возможно упростить процедуру расчета матрицы частных производных. Для этого необходимо сделать разбиение среды на блоки таковым, что ПК О ПК N
под каждым пикетом будет расположен свой столбец блоков, причем так что центры блоков совпадают по' оси X с центром МЫ (см. Рис. 2.5.). После выполнения этого условия достаточно 2І
рассчитать геометрические коэффици- „ п я - *
г г Рис. 2.5. Схема разбиения изучаемой среды на блоки,
енты (см. п. 2.3.2.) частных произвол- применяемая в программе таР205 для оптимизации
процедуры расчета матрицы геометрических коэффици-ных для одного (например самого ле- ентов.
вого) столбца блоков для всего поля КС и далее распространить посчитанное «поле» на оставшуюся часть матрицы с учетом симметричности «поля». Эта процедура реализуется в виде некоторого аккуратного «жонглирования» индексами массива геометрических коэффициентов. В результате многократно сокращается временя счета (примерно в число раз равное числу пикетов в профиле).
В случае использования слоистой среды в качестве нормального разреза, коэффициенты прохождения тока К через разные грани одного блока могут быть разными. Также коэффициенты К в общем' случае разные при второй и последующей итерациях