Исследование структуры легких ядер в реакциях фрагментации под нулевым углом

• Автор: Ситник, Игорь Михайлович
• Шифр специальности: 01.04.23
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 122 с. : ил.

Оглавление
1 Введение
1.1 Сечения фрагментации в импульсном приближении
1.2 Поляризационные характеристики процесса фрагментации
1.3 Рассеяние назад как предельный случай процесса фрагментации
2 Эксперимент
2.1 Измерение сечений
2.1.1 Основной принцип
2.1.2 Импульсный аксептанс
2.1.3 Мишень
2.1.4 Спектрометр
2.1.5 Юстировка аппаратуры
2.1.6 On-line обеспечение
2.1.7 Набор статистики
2.1.8 Некоторые детали экспериментов по измерению сечений фрагментации ядер 3Не и АНе
2.1.9 Калибровочные измерения
2.2 Измерение поляризационных характеристик
2.2.1 Измерение Г2о в реакции C(d,p)X на установке
АЛЬФА

2.2.2 Поляризационные исследования на установке
АЛЬФА-ЗС
3 Off-line анализ информации
3.1 Организация комплекса программ
3.2 Программа первого уровня
3.3 Реконструкция событий
3.4 Некоторые детали обработки различных экспериментов
3.4.1 Измерение сечений фрагментации
3.4.2 Поляризационные измерения
4 Обсуждение результатов по сечениям
4.1 Выбор переменной
4.2 A-зависимость сечений фрагментации
4.2.1 Фрагментация ядер 3Яе и 4Не в области малых внутренних импульсов
4.3 Фрагментация дейтрона во всем диапазоне измеренных импульсов
4.4 Фрагментация 3Не во всем диапазоне измеренных импульсов
4.5 Фрагментация 4Не во всем диапазоне измеренных импульсов
4.6 Высокоимпульсные части спектров
5 Поляризационные характеристики процесса фрагментации
дейтрона и упругого dp рассеяния назад
5.1 Поляризационные наблюдаемые
5.2 Анализирующая способность Пю
5.3 Коэффициент передачи поляризации
5.4 Совместный анализ поляризационных данных
6 Заключение

А Приложения
А.1 Коллинеарная кинематика
А.2 Динамика светового фронта
А.З Соотношения между к ид
А.4 Учет углового аксептанса при измерении Тго

2.2 Измерение поляризационных характеристик
Измерение поляризационных характеристик процессов в чем-то легче, а в чем-то сложнее, чем измерение их сечений. В последнем случае мы имеем дело с пучком, поляризация которого каждый цикл ускорителя меняет знак. При этом отпадает необходимость в знании геометрической эффективности установки (определить которую - не всегда легкое дело), так как она выпадает при вычислении величин типа
<т+ — <т_
<т+ + сг_ '
С другой стороны, требования к относительной точности измерения возрастают многократно. Как правило, при таких измерениях физиков интересуют асимметрии с точностью до 1%. Чтобы обеспечить такую точность, необходимо многократно увеличить накапливаемую статистику, а требования к временной стабильности аппаратуры и геометрическим параметрам пучка становятся намного жестче.
Особенно высоки требования к стабильности пучка в экспериментах с однократным рассеянием, когда положение пучка в районе мишени прямым образом влияет на число вторичных частиц, зарегистрированных спектрометром ( как правило, треки падающих на мишень частиц не регистрируются из-за высокой интенсивности). При проведении экспериментов с двойным рассеянием (поляризация вторичных частиц) требования к стабильности пучка несколько ослабевают, гак как треки частиц, падающих на вторую мишень, как правило, регистрируются, и необходимое ограничение на геометрические параметры входящего во вторую мишень пучка всегда можно организовать с помощью критериев отбора в off-line анализе. Однако время, необходимое для накопления приемлемой статистики в экспериментах с двойным рассеянием, возрастает примерно на два порядка.
2.2.1 Измерение Т20 в реакции C(d,p)X на установке АЛЬФА
Первое измерение анализирующей способности реакции 12C(d, р)Х было проведено с помощью установки, показанной на рис.2.1. Для повышения светосилы установки для этого эксперимента был подготовлен телескоп В, описанный выше. Он использовался в триггере, аналогичном Тпри р0 >