Исследование свойств очарованных мезонов на установке АРГУС

• Автор: Семенов, Сергей Владимирович
• Шифр специальности: 01.04.23
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 143 с. : ил

Содержание
Введение
1 Краткий обзор экспериментальных исследований свойств очарованных мезонов
1.1 Открытие с-кварка
1.2 Основные процессы, вносящие вклад в распады очарованных мезонов
1.3 Основные состояния очарованных мезонов
1.4 Времена жизни очарованных мезонов
1.5 Полулептонные распады очарованных мезонов
1.6 Адронные распады очарованных мезонов
1.6.1 Модель Бауэра, Штеха и Вирбеля
1.6.2 Модель Бедака, Даса и Матура
1.6.3 Модель, основанная на использовании правил сумм КХД
1.6.4 Модель Камала, Верма и Синха
2 Экспериментальная установка ARGUS
2.1 Физическая программа эксперимента
2.2 Накопительное кольцо DORIS
2.3 Конструкция детектора ARGUS
2.4 Система триггеров в детекторе ARGUS
2.4.1 Триггеры первого уровня
2.4.2 Триггер второго уровня
2.5 Идентификация частиц в эксперименте ARGUS
2.6 Моделирование детектора
3 Критерии отбора событий и особенности анализа
3.1 Общие критерии отбора событий
3.2 Особенности идентификации Kg-мезонов
3.3 Идентификация /(’-мезонов. Определение эффективности ограничения на к
3.4 Описание топологических и кинематических ограничений

3.4.1 Ограничение на второй момент Фокса-Вольфрама
3.4.2 Фрагментация с-кварков, рожденных в е+е_ - аннигиляции
3.5 Использование кинематических свойств распада В*—>В°т
3.5.1 Изучение разности масс
3.5.2 Фитирование в массу частиц
3.6 Вычитание фона
3.7 Абсолютная нормировка
4 Измерения относительных вероятностей
распадов О0-мезонов
4.1 Описание процедуры восстановления И°-мезонов
4.2 Открытие распада В°-К°г
4.3 Исследование распада В°->К°-л~тг+п~ж+
4.4 Исследование распадов В0—>К°п~тг+-к°, В°->К°о;
4.5 Исследование распадов В0—В0К*°и)
и В0—>К~ж+тг~1г+п°
4.6 Сравнение с результатами других работ и модельными предсказаниями
5 Изучение распадов В0 с двумя каонами в
конечном состоянии
5.1 Изучение распада В0—>К+К~тг+п~
5.1.1 Измерение относительной вероятности распада Л°-мезона в конечное состояние К+ К~тг+п~
5.1.2 Изучение распада В°фтг+п~
5.1.3 Изучение инвариантной массы 7г+тг“-комбинаций в распаде В°фтг+ж~
5.2 Поиск других двухчастичных распадов В°-фХ
5.2.1 Поиск распада В0-*фп°
5.2.2 Поиск распада В°гфш
5.2.3 Поиск распада В°-фг)
5.2.4 Сравнение результатов с теоретическими предсказаниями

5.3 Измерение относительной вероятности распада D°—>KgKgn+-K
6 Полулептонные распады очарованных мезонов
6.1 Изучение полулептонного распада D°-K*~e+ve
6.1.1 Изучение К*е-корреляций
6.1.2 Исследование полулептонного распада D0 —> K*~l+v, с использованием О0-мезонов от распада D*+—>D°tt+
6.2 Изучение полулептонного распада D°—>K~e+ve
6.3 Поиски полулептонных распадов И°-мезонов с образованием возбужденных состояний каонов
6.4 Обсуждение результатов
7 Измерения относительных вероятностей
распадов Д*-мезонов
7.1 Изучение распадов D*°-D°n°, D°7 с использованием фотонов, зарегистрированных в калориметре
7.2 Изучение распадов D*0—»£>07Г0,130'у с использованием фотонов, конвертировавших в е+е~-пару
7.3 Определение относительных вероятностей распадов
И*°-мезонов
7.4 Измерения разности масс D*°- и О0-мезонов
7.5 Изучение распадов D*+—>D+rn°, D+7 с использованием фотонов, зарегистрированных в калориметре
7.6 Изучение распадов D*+—>И+7г°, D ' 7 с использованием фотонов, конвертировавших в е+е
7.7 Определение относительных вероятностей распадов
£>*+-мезонов
7.8 Сравнение полученных результатов с данными других экспериментов
Заключение

Числа с, d, е представляют собой три параметра модели. Vba есть нонет векторных мезонов, след Vj* не равен 0, поэтому вводится 4-е слагаемое. Щщ представляет собой шпурион ( слабое взаимодействие не сохраняет SU(3) симметрию, поэтому, чтобы работать с SU(3) инвариантными величинами, вводят фиктивную частицу - шпурион, имеющую те же характеристики по SU(3) симметрии, что и переход в 577(3)-пространстве, осуществляемый слабым взаимодействием ), отвечающий 5£ДЗ)-представлению 6*, Н[Ьс отвечает представлению 15. Для КР распадов Щс — Н]3, для КП распадов Щс = И'[2 — Н(3, для ДКП распадов Щс = Н(2. Р° = (D°,D+,Df) является 3* представлением SU(3).
Таблица 10: Предсказания для относительных вероятностей распадов D°-мезона работы [80], полученные в рамках подхода, основанного на SU(3) симметрии. Вторые значения для последних двух каналов распада объясняются неопределенностью в знаках некоторых из параметров
Канал распада Br, %
D°-+p° (0,38 ±0,14) x КГ2
D°-Kfxj (0, 35 ± 0,13) x 10~2
D°K*°K*° 0, 05 ± 0
0,021°;“
D°K*+K*~ 0,15 ±0
П f)7+0’06 uî U‘ -0
Далее вводятся еще 2 слагаемых, отвечающих нарушению БО (3) симметрии:
АрУУ, 811(3)) = А(БУ8У8) + (УаУ>Рт)(аН{)т] + ЬН1т}),
где Л(Л-Э-У8Рв) представляет амплитуду распада в векторный октет и получается из Ар—Д/У, 311(3)), если рассматривать У6а как бесследовый тензор, то есть когда 4-го слагаемого нет. Амплитуда для распада с образованием 811(3) синглета Ух возникает из последнего слагаемого в А(Г>—>УУ, 8и(3)). Если бы Б!)(3) симметрия сохранялась, то параметры (а,Ь) и (с,фе) были бы связаны соотношениями:
а=— 2/ч/з с, 6 = 2//з [д + е/5].