Поиск узких дибарионных состояний с массой ниже 2М N +m η в pd-взаимодействии

• Автор: Поташев, Станислав Ильич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 102 с.

Оглавление

ВВЕДЕНИЕ
Глава I. ОСНОВНЫЕ ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ПРЕДСКАЗАНИЯ И ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЙ ПОИСК УЗКИХ ДИБАРИОНОВ
1. Основные теоретические предсказания
1.1 Первые модели узких дибарионных состояний
1.2 Дибарионы, распад которых на два нуклона подавлен
1.3 Образование и распад сверхузких дибарионов
2. Указания на узкие дибарионы и их опровержение
2.1 Обнаружение указаний на узкие дибарионы и их достоверность
2.2 Ненаблюдения узких структур и возможные их причины
Глава П. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА
1. Кинематика реакций упругого рй-рассеяния
и реакций с рождением дибарионов
2. Пучок протонов Линейного ускорителя ИЯИ РАН
3. Геометрия установки и основное оборудование
4. Электроника и программное обеспечение
для накопления информации
5. Испытание на пучке и отбор данных
6. Калибровка
7. Факторы, влияющие на разрешение установки
Глава Ш. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ПОИСКА 6-ТИ КВАРКОВЫХ СОСТОЯНИЙ
1.- Обработка экспериментальных спектров
Глава ГУ. ОСОБЕННОСТИ ОБРАЗОВАНИЯ И РАСПАДА ИЗУЧАЕМЫХ УЗКИХ СОСТОЯНИЙ
1. Ожидаемые сечения и ширины рождения сверхузких дибарионов
2. Расчеты выходов и распределений частиц от распада дибарионов с различными квантовыми числами в условиях эксперимента
2.1 Краткое описание алгоритма расчетов
2.2 Расчеты для распада двухнуклонных связанных состояний

2.3 Расчеты для распада сверхузкого дибариона с массой 1905 МэВ/с2
2.4 Расчеты для распада сверхузкого дибариона с массой 1924 МэВ/с2
Глава V. ОБСУЖДЕНИЕ НАБЛЮДАЕМЫХ СОСТОЯНИЙ В РАМКАХ ТЕОРЕТИЧЕСКОГО ПРЕДСКАЗАНИЯ
1. Состояние с массой 1905 МэВ/с2
2. Состояние с массой 1924 МэВ/с2
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Введение.
Как известно, адроны состоят из кварков, взаимодействующих посредством глюонов. В соответствии с современными представлениями КХД невозможно выделить отдельные кварки из адронов из-за принципа ядерного конфайнмента. Однако можно исследовать кварковую структуру ядерных частиц и поведение кварков внутри них не только в области предельно высоких, но и при промежуточных энергиях. Открытие класса шестикварковых объектов микромира - дибарионов, наряду с известными классами мезонов - двухкварковых объектов и барионов, составленных из трех кварков, позволило бы найти новый вид ядерной материи и получить важные ограничения на модели квантовой хромодинамики. Эти частицы, например, играли бы важную роль при адронизации кварк-глюонной плазмы с большой барионной плотностью и могли бы давать существенный вклад в виде Бозе - конденсата в вещество нейтронных звезд. В многочисленных экспериментах пытались обнаружить шестикварковые состояния, предсказываемые различными моделями, но до сих пор единственным представителем класса с барионным числом В = 2 остается дейтрон.
Такие объекты микромира могут проявляться в виде особенностей в энергетической зависимости сечений, а также в зависимостях дифференциального сечения, анализирующей способности, тензорной поляризации от недостающей и инвариантной массы. Идентификация таких состояний взаимосвязана с их временем жизни, а значит и с их шириной. Ширина дибарионных состояний зависит от их квантовых чисел и массы. Дибарионы, распадающиеся на два нуклона, характеризуются малым временем жизни, и следовательно большой шириной ~ 10 ч-100 МэВ/с2 и их проявления трудно отличить от пороговых и других ядерных явлений.
С другой стороны могут существовать дибарионы, распад которых на два нуклона подавлен вследствие их специфических квантовых чисел. Такие объекты могут распадаться по каналу АЛ/я либо по каналам электромагнитного и слабого взаимодействия
Если дибарионы с таким набором квантовых чисел имеет массу ниже 2014 МэВ/с2, то их распад в Л?Лбг канал становится запрещенным и эти состояния будут иметь чрезвычайно узкую ширину. Два типа дибарионов с изотопическим спином Т—2 (с Тз=+2 и Тг=-2) могут распадаться только по каналу слабого взаимодействия. Однако в эксперименте они не были обнаружены.
формирования триггера, образования временных окон пропускания и для время-пролетных измерений. Время высвечивания этих детекторов ~5 не;
* детектор полного поглощения, изготовленный из сцинтиллирующей пластмассы (его размеры : 4x4x20 ст3) или германата висмута (диаметром 5см и длиной 8 ст) для измерения энергии. Детектор В СО использовался в левом плече для масс-спектрометрии и имел энергетическое разрешение 2 ч- 3% при энергии заряженных частиц 100 ч- 150 МэВ. Время высвечивания ВСО составляет ~300 не. В правом плече использовались детекторы из пластмассы с характерным временем высвечивания ~7 не и разрешением по энергии 7 ч- 10% при энергии заряженных частиц 100 ч- 200 МэВ.
Каждый кристалл просматривался фотоумножителем ФЭУ-143. Для тестирования и настройки аппаратуры вблизи кристалла были смонтированы фотодиоды, имитирующие вспышками света пролет частиц через детектор. Эти фотодиоды питались импульсным генератором, сигналы с которого были близки по длительности и форме к сигналам, вырабатываемым детекторами при регистрации частиц. Сигналы с ФЭУ обрабатывались электронной системой, которая использовала комплект быстрой электроники, специально разработанной для этой установки.