Образование лидирующих странных частиц во взаимодействиях нейтронов с ядрами при импульсе 4-10 ГэВ/с

• Автор: Ендалов, Александр Львович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1998
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 120 с. : ил.

1 Образование лидирующих частиц в адрон-адронных и адронядерных взаимодействиях
1.1 Эффект лидирующей частицы в адрон-адронных и адроняд ерных взаимодействиях
1.2 Поляризация Л-гиперонов в нуклон-нуклонных и нуклон-ядерных
взаимодействиях
1.3 Краткие выводы
2 Методика эксперимента
2.1 Магнитный спектрометр К А ОН
2.2 Выделение событий
2.2.1 Реакция с образованием Л-гиперона
2.2.2 Реакция с образованием пары ЛА’°
2.3 Методика восстановления кинематических параметров на спектрометре КАОН
2.4 Пузырьковая камера ЖВК-205 ИТЭФ
3 Характеристики лидирующих Л-гиперонов, образованных
при взаимодействии нейтронов с импульсом 4-10 ГэВ/с с ядрами углерода и свинца

3.1 Зависимость сечений образования Л-гиперонов от переменной Фейнмана хр, быстроты у, квадрата поперечного импульса р
3.2 Зависимость сечений образования Л-гиперонов от массового числа ядра мишени
3.3 Краткие выводы
4 Поляризация лидирующих Л-гиперонов
4.1 Зависимость поляризации Л-гиперонов от поперечного импульса
4.2 Зависимость поляризации Л-гиперонов от переменной Фейнмана
4.3 Зависимость поляризации Л-гиперонов от переменной светового конуса
4.4 Краткие выводы
5 Образование лидирующих пар ЛА0 во взаимодействиях нейтронов с импульсом 4-10 ГэВ/с с ядрами углерода и меди
5.1 Зависимость сечения образования пар ЛАГ0 от переменной Фейнмана
5.2 Зависимость сечения образования пар АК° от квадрата поперечного импульса
5.3 Зависимость распределения по хр от массового числа ядра мишени
5.4 Спектры эффективных масс системы Л А'0
5.5 Краткие выводы
6 Образование лидирующих странных частиц в 7г+р-взаимодействия? при начальном импульсе 4,2 ГэВ/с

6.1 Характеристики лидирующих странных частиц, образованных в 7г+р-взаимодействиях при импульсе 4,2 ГэВ/с
6.2 Образование пары АК в 7г+р-взаимодействиях при начальном импульсе 4,2 ГэВ/с
6.3 Краткие выводы
Заключение
Список литературы

Относительный вклад реакций на протоне и на нейтроне учитывался в соответствии с числом протонов и нейтронов в ядрах углерода и свинца. Вклады трёх- и четырёхчастичных реакций учитывались пропорционально их сечениям, взятым из мировых данных. При этом для реакций 2.5 и 2.6 использовались сечения изотонически сопряжённых рр-реакций.
Полученные вторичные частицы проводились через спектрометр и проверялось срабатывание триггера. Если триггер срабатывал, смоделированное событие запоминалось. Проведённое моделирование показало, что процесс идёт преимущественно на нейтронах ядра. Реакции, идущие на протонах ядра, подавлены за счёт включения в схему антисовпадений счётчика А2. Тем не менее реакция на протонах ядра имеет место, так как вторичные протоны могут останавливаться в мишени или пролетать мимо счётчика антисовпадений А2. Вклад реакций на протонах составляет около 6%. Вклад от четырёхчастичной реакции меньше вклада от трёхчастичной, так как электрон-позитронные пары, образующиеся при конверсии у-квантов от распада 7г°-мезона, могут вызывать срабатывание счётчика А2.
Эффективность регистрации вычислялась как отношение моделированных спектров частиц, удовлетворивших условиям отбора, и моделированных спектров частиц на входе установки. На рисунке 2.11 показана зависимость эффективности регистрации А-гиперонов от угла вылета протона после распада А для различных импульсов гиперонов.
В экспериментальные распределения были введены поправки на взаимодействие образующихся вместе с А-гипероном нейтронов, К°- и 7г°-мезонов с ядрами мишени.
Правильность введения эффективности была проверена вычислением поляризации А-гиперонов двумя способами: гибридным методом Монте-Карло [91] и прямым учётом эффективности регистрации А-гиперонов [1]. Поля-