Исследование рождения адронов в ядро-ядерных взаимодействиях при умеренно высоких энергиях вблизи и за кинематической границей свободных NN-соударений

• Автор: Галоян, Аида Сергеевна
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 120 с.

Содержание
Введение
1. Используемые теоретические подходы
1.1. Глауберовское приближение
1.2. Модель ПИТЮР
1.2.1. Основные положения модели РШТЮР
1.2.2. Моделирование разрушений ядер на быстрой стадии взаимодействий
1.2.3. Определение импульсов выбитых нуклонов
1.3. Модель релятивистской квантовой молекулярной динамики
2. Анализ общих характеристик процессов множественного рождения частиц в ядро-ядерных взаимодействиях
2.1. Описание нуклон-нуклонных взаимодействий
2.2. Исследование С'С'-взаимодействий при импульсе 4.2 ГэВ/с
на нуклон с различной степенью центральности соударения ядер
2.3. Описание СС-взаимодействий в рамках модели ЖМБ
3. Анализ процессов рождения 7г°-мезонов в ядро-ядерных взаимодействиях

3.1. Экспериментальное исследование образования 7г°-мезонов в ядро-ядерных взаимодействиях при импульсе 4.5 ГэВ/с
на нуклон
3.1.1. Эксперимент и отбор событий
3.1.2. Инклюзивные спектры 7г°-мезонов
3.2. Анализ рождения кумулятивных я0 - мезонов в исследуемых
моделях FRITIOF и RQMD
4. Анализ рождения заряженных частиц вблизи и за кинематической границей свободных NN-взаимодействий
4.1. Анализ процессов рождения заряженных мезонов в заднюю
полусферу в ядро-ядерных взаимодействиях
4.2. Анализ процессов d + А —» и-(0°) + X при Pd = 8.9 ГэВ/с
4.3. Описание спектров протонов, вылетающих в заднюю полусферу
Заключение
Литература

Введение
Исследование кумулятивного эффекта, предсказанного А.М.Балди-ным [1] и экспериментально обнаруженного группой В.С.Ставинского[2], является актуальной проблемой физики высоких энергий, как с точки зрения определения кварк-глюонного строения ядра, так и для выяснения механизмов процессов множественного рождения. Под кумулятивным эффектом понимается рождение частиц в адрон-ядерных или ядро-ядерных взаимодействиях в областях предельной фрагментации ядер, за кинематической границей свободных нуклон-нуклонных соударений. Так в эксперименте [2] наблюдался вылет мезонов из медной мишени под действием быстрых дейтронов с импульсами, близкими к импульсу налетающих дейтронов и заведомо больше, чем импульс одного нуклона в дейтроне.
В настоящее время накоплен обширный экспериментальный материал по кумулятивным процессам (см. обзоры [3, 4, 5]) и предложено множество теоретических подходов, объясняющих это интереснейшее явление. Однако нет единого, целостного понимания этого эффекта. Так называемые ’’холодные” модели объясняют образование кумулятивных частиц за счет структурных особенностей ядер - флуктуаций плотности ядра (’’флуктонов”), малонуклонных корреляций [6], многокварковых образований [7] и т.д. В ’’горячих” моделях кумулятивные процессы обусловлены цветовой перезарядкой кварков [8], или многократными перерассеяниями вторичных частиц [9], или образованием массивных объектов в ядре в процессе адрон-ядерных и ядро-ядерных взаимодействий [10, 11, 12]

выбираются в соответствии с фазовым объемом состояний и спином частиц i, j
Считается, что сечения аннигияяционных процессов в тгж, жМ, К N и т.д. взаимодействиях ведут себя как 1 //з.
Сечения реджеонных обменов определяются как
Сяе№(«) = (сгш(з) ~ - Асг(а)) для я < я0 (1.3.8)
= (ст«о/(я) - сгВщ(я) - Ат(Д) JsqZs я > я0
для жИ, К1У и тгЕ взаимодействий. Ат (я) - представляет сечение фоновых процессов.
Рождение барионных резонансов в реакции /ц + /гг —► /г| -Ь/г является доминирующим процессом при энергиях до 10-15 ГэВ. При больших энергиях становится возможным рождение струн.
Как и в модели ГШТЮГ. предполагается, что в неупругих адрон-адронных соударениях при достаточно высоких энергиях доля х+ момента на световом конусе Р+ — Е + р; налетающего адрона (р? > 0) передается на возбуждение адрона-мишени. Распределение по х+ выбрано в виде:
, „ с1х+
йР г —. 1.3.9)

Нижний предел х+ равен положительной компоненте импульса адрона-мишени до соударения на световом конусе. Доля импульса адрона-мишени (отрицательная компонента импульса на световом конусе) передается на возбуждение адрона-снаряда. Эта доля распределена по закону (1.3.9), первоначально предложенному группой Лундского университета и реализованному в программе ГШТЮГ. Массы возбужденных адронов не должны быть меньше некоторого минимального значения, необходимого для рождения частиц. Минимальное значение массы полагается равным га + 0.3 ГэВ, где га - масса исходного адрона. Поскольку псевдоскалярные мезоны, представляющие собой голдстоуновские бозоны, имеют