Анализ процессов множественного рождения частиц в ядро-ядерных взаимодействиях в рамках модели FRITIOF

• Автор: Ганхуяг Батмунхийн
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 101 с.

Содержание
Введение
1 Экспериментальные методы и измерение
1.1 Пропановая пузырьковая камера ДППК
1.1.1 Общая характеристика
1.1.2 Освещение
1.1.3 Фотографирование
1.2 Обработка данных
1.2.1 Просмотр и измерения
1.2.2 Геометрическая реконструкция треков
1.2.3 Идентификация первичных частиц
1.2.4 Идентификация вторичных частиц
1.3 Корректировка данных
1.3.1 Поправки, связанные с корректировкой направления первичного трека
1.3.2 Поправки на частицы с неизмеренными импульсами и на пропущенные частицы
1.4 Классификация взаимодействий
1.4.1 Выделение упругих взаимодействий
1.4.2 Выделение событий дифракционной диссоциации ядра-снаряда

1.4.3 Разделение ансамблей на ядро-водород и ядро-углерод взаимодействия
1.4.4 Поправки, связанные с ошибками в идентификации частиц
1.4.5 Суммарная поправка
1.5 Статистика экспериментального материала
2 Используемые теоретические модели
2.1 Каскадно-испарительная модель
2.2 Модель ГШТТОК
2.2.1 Основные положения модели
2.2.2 Учет’’ферми-движения” нуклонов
2.2.3 Моделирование разрушений ядер на быстрой стадии взаимодействий. Определение числа выбитых нуклонов ядер
3 Описание пр-взаимодействий
3.1 Рождение 7Г~ мезонов В пр-взаимодействиях при Рп
ГэВ/с
3.1.1 Топологические сечения реакций
3.1.2 Множественность 7Г~ мезонов при высоких энергиях
3.2 Рождение протонов в пр-взаимодействиях
4 Ядро-ядерные взаимодействия
4.1 Рождение отрицательно заряженных частиц в адрон-ядер-
ных взаимодействиях
4.2 Распределения по множественности 7г~-мезонов в ядро-ядер-
ных взаимодействиях
4.3 Импульсные характеристики 7г~-мезонов
4.4 Распределения я---мезонов по быстротам

4.5 Анализ взаимодействий ядер с ядрами углерода при р=4
ГэВ/с/нуклон
Заключение
Приложение
А Структура записи экспериментальных данных Литература

сильных разрушениях ядер эффекты среднего поля становятся слабыми. Здесь преимущественно используют подход квантовой молекулярной динамики, учитывающий в явном виде двух- и трехчастичные взаимодействия [42]. Его релятивистское обобщение в сочетании с кварковыми идеями о процессе рождения частиц (модель ИфМО, [10]-[12]) дало возможность описать многочисленные характеристики рожденных частиц в ядроядерных взаимодействиях при высоких энергиях. Однако этот подход требует привлечения дополнительных предположений для описания мультифрагментации ядер и выхода медленных, испарительных частиц [42]. В этом смысле реализация модели кварк-глюонных струн, предложенная и рассмотренная в работах [43, 44, 45, 46], дает несколько большие возможности поскольку использует стандартные для каскадно-испарительной модели процедуры расчеты энергии возбуждения ядер. Модель учитывает рождение мезонных и барионных резонансов, взаимодействия между каскадными частицами, коаллесценцию нуклонов, равновесный и пре-дравновесный распады ядер-остатков (возможность рассмотрения мультифрагментации ядер см. в [47]).
Надо отметить, что реализация каскадно-испарительной модели [48], аналогичная использованной нами в расчетах, признана лучшей моделью, в физике промежуточных энергий [49].
2.2 Модель РШТЮЕ
2.2.1 Основные положения модели
Модель ЕШТЮЕ предполагает двухчастичную кинематику неупругих адрон-адронных взаимодействий а + Ь —> а' + Ь', где а' и /У - возбужденные состояния исходных адронов а и Ь. Возбужденные состояния характеризуются массой, для выбора которой используется следующий подход: в