Теория фоторождения η-мезонов на ядрах в рамках многоконфигурационной барион-дырочной модели

• Автор: Каскулов, Мурат Мусабиевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 101 с.

Оглавление
Введение
1 Стандартная Д - дырочная модель
1.1 Баритонные резонансы и влияние ядерной среды на их свойства
1.2 Основы Д - дырочного подхода
1.2.1 Система сильно взаимодействующих нуклонов, Д-изобар и пионов
1.2.2 Когерентное многократное рассеяние и функция Грина в Д -дырочной модели. Учет взаимодействия в конечном состоянии
1.2.3 Взаимодействие Д - дырочных состояний
1.2.4 Связь входных Д - дырочных состояний с каналами реакций
1.2.5 Эффективный Д - ядерный оптический потенциал
1.2.6 Переход от системы чатйца, т ядро к системе частица - нуклон. Кинематические поправки
1.3 Фотоядерное взаимодействие в области Д(1232) резонанса
1.3.1 Фотон-ядерное рассеяние (7,7') в А - дырочной модели
1.3.2 Реакция (7, я0) в области Д(1232) резонанса
1.4 Выводы к главе
2 Многоконфигурационная барион - дырочная модель
2.1 Расширение базиса барион - дырочных состояний
2.2 Расширенный барион - дырочный пропагатор
2.3 Взаимодействие барион - дырочных состояний и эффект конфигурационного смешивания
2.4 Выводы к главе
3 Когерентное фоторождение г) - мезонов в области £>13(1520) и 5ц(1535)
резонансов в рамках многоконфигурационной барион - дырочной модели
3.1 Фоторождение г) - мезонов в элементарном процессе на нуклоне в области Г>13(1520) и 5ц (1535) резонансов. Сравнение теории с экспериментом

3.2 Краткий обзор теоретических и экспериментальных работ по когерентному фоторождению г/ - мезонов на ядрах
3.3 Построение резонансной амплитуды процесса
A(y,T])Ag.s, в рамках расширенной барион - дырочной модели
3.4 Правила отбора по спину при возбуждении и распаде резонанса 5ц (1535)
3.5 Правила отбора по спину при возбуждении и распаде резонанса Пхз(1520)
3.6 "Two-step"механизм как проявление эффекта конфигурационного смешивания между П13(1520)- и 5ц (1535)- дырочными состояниями в реакциях
12С(Ъг,У2Сд.е.и1Ю(ъп)15Од
3.7 Учет полюсной диаграммы обмена векторным мезоном. Полная амплитуда процесса А (у, rf)Ag,s,
3.8 Выводы к главе
Заключение
Литература

Список иллюстраций
1.1 Спектр барионов, относящийся к ядерной физике при энергиях ниже 1 СеУ. Приведены спины и четности частиц ./у изоспины Т, а также
их массы в МеУ
1.2 Полные фотоядерные сечения на нуклон для 9Ве и 238И в сравнении
со средним сечением фотопоглощения на нуклоне ст7 = (а-уР + <т7„)/2
1.3 яДУ - и я ЛТД - вершины, соответствующие гамильтонианам взаимодействия и Дглгд
1.4 Иллюстрация процесса, порождающего ширину распада Д яД
1.5 Вклады в собственную энергию пиона первого порядка от Д(1232)
дырочных промежуточных состояний
1.6 Иллюстрация когерентного многократного рассеяния в Д-Ь. модели и
соответствующей функции Грина 6?
1.7 Взаимодействие Д - дырка через пионный обмен
1.8 Иллюстрация процесса, а) порождающего абсорбтивную ширину рас-
пада Д —> яД через связь состояний |Д) —> 2Nlh) и Ь) соответствующая поправка в Д-Ь модели отражающая связь Д - дырочных состояний )(ДЛ)} с набором состояний 2N2h) - континуума
1.9 Вклад в ширину от действия принципа Паули. Перечеркнутая нуклон-
ная линия иллюстрирует запрет на распад Д в занятые нуклонные состояние
1.10 Сравнение полных сечений я12С и 712С в области резонанса Д(1232). Сплошные кривые - сумма свободных пион(фотон) - нуклонных сечений Аа — 2а + N0
1.11 Иллюстрация Д - резонансного фотон-ядерного рассеяния в Д - дырочной модели
1.12 Полное сечение фотопоглощения на 12С. Штриховая кривая - сумма однонуклонных сечений фотопоглощения (импульсное приближение). Сплошная кривая - полный расчет в Д - дырочной модели [19]

Д/і - тосіеі
г(т)

Рис. 1.8: Иллюстрация процесса, а) порождающего абсорбтивную ширину распада Д —¥ пИ через связь состояний |Д) —* 2Nlh) и Ь) соответствующая поправка в Д-Ь модели отражающая связь Д - дырочных состояний |(Л/г)) с набором состояний 2N2h) - континуума.
ний. Это соответствует СВЯЗИ Д-Ь СОСТОЯНИЙ С СОСТОЯНИЯМИ СО МНОГИМИ нуклонами и многими дырками (пЫпк) в последовательности
|ДЛ) о 2N2h) о о nNnh).
Однонуклонно - дырочные состояния здесь опущены, так как они кинематически подавлены в я - ядерном поглощении из-за большого рассогласования импульсов . Поэтому первым шагом в этой иерархии является связь с континуумом 2Ы2Н рис. 1.8, Ь).
Проиллюстрируем схематически, как такие механизмы увеличивают ширину А-Ь состояний. Рассмотрим связь данного А-Ь состояния |Д/г) с набором состояний континуума |А) = 2N2h) с энергиями Е. Такая