Кластерные степени свободы ядра и ядерные реакции с участием составных частиц на примере дейтронов

• Автор: Кадменский, Виктор Георгиевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Воронеж
• Количество страниц: 137 c. : ил

Глава I. ОБОЛОЧЕЧНЫЕ ФОРМФАКТОРЫ И СПЕКТРОСКОПИЧЕСКИЕ ФАКТОРЫ ДЕЙТРОНОВ В СФЕРИЧЕСКИХ ЯДРАХ
1.1. Введение
1.2. Основной формализм
1.3. Одночастичные генеалогические коэффициенты
1.4. Правила отбора и свойства дейтронных формфакторов (й) и спектроскопических
факторов л/£
Глава II. ЭФФЕКТИВНЫЕ ЧИСЛА СОСТАВНЫХ ЧАСТИЦ
2.1. Введение '

2.2. Эффективные числа нуклонов в атомных ядрах
2.3. Правило сумм для спектроскопических факторов дейтронов
2.4. Полное правило сумм для эффективных чисел нейтрон-протонных пар
2.5. Приближение "точечности" дейтрона
2.6. Эффективные числа дейтронов и их распределение в сферических ядрах
2.7. Кластерная модель атомного ядра
Глава III. КЛАСТЕРНЫЕ СТЕПЕНИ СВОБОДЫ АТОМНОГО ЯДРА И КЛАССИФИКАЦИЯ ПРЯМЫХ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ И РАСПАДОВ С УЧАСТИЕМ СОСТАВНЫХ ЧАСТИЦ
3.1. Введение
3.2. Три пространственные области родительского ядра
3.3. Кластерная область ядра
3.4. Эффективные числа составных частиц в
кластерной области ... Ю1

закл;
ЛИТЕ]

. Эксклюзивные ядерные процессы на примере оС-распада и реакций «* - и о(-передач ... loi
, Инклюзивные прямые ядерные реакции с участием составных частиц
. Заключение
О Ч Е Н И Е
3 А Т У Р А

В настоящее время достигнут значительный успех/1-4/в описании широкого круга свойств атомных ядер, основанный на использовании спектра однонуклонных возбуждений - квазичастиц. Знание энергий и волновых функций этих квазичастиц, а также характера их остаточных взаимодействий позволяет рассчитать как одноквази-частичные, так и коллективные ветви спектра возбуждений атомных ядер, эффекты спаривания, вероятности различных переходов, плотности, энергии связи, спины и электромагнитные моменты ядер. С другой стороны, при исследовании оС -распада основных и возбужденных состояний атомных ядер /5,6/ , ядерных реакций передачи, замещения и выбивания различных легких ионов ( Ах»2) /7-15/, процессов поглощения высоко энергетических у-квантов /16-17/ и 77" -мезонов /18/, а также куммулятивных реакций /19-20/, возникает проблема теоретического анализа формирования из нуклонов ядер таких осоставных частиц (кластеров), как дейтроны, тритоны, 3Не , с/, -частицы и более тяжелые многозарядные ионы. В этом случае приходится иметь дело уже с кластерными степенями свободы, изучение которых особенно актуально в наиболее распространенном случае ядер, чьи основные характеристики описываются без использования представлений о кластеризащш.
Целью данной диссертации является исследование подобных кластерных степеней свободы в достаточно тяжелых сферических ядрах. При этом главный акцент сделан не только на свойствах поверхностной кластерной области ядра, где фрагменты его распада для открытых и закрытых каналов уже реально сформированы /21-23/, но и на эффектах кластеризации во внутренней (оболочечной) области ядра, где представления оболочечной модели с дискретным и ограниченным одночастичным базисом являются справедливыми. В ука-

Глава II ЭФФЕКТИВНЫЕ ЧИСМ СОСТАВНЫХ ЧАСТИЦ
2.1. Введение
Подученные в I главе диссертации оболочечные дейтронные формфакторы (1^) и спектроскопические факторы для
конкретного канала распада с представляют собой хорошую основу для описания процессов формирования дейтронов из нуклонов ядра в различных прямых ядерных реакциях эксклюзивного типа, когда экспериментально фиксируются состояния всех продуктов распада. Такие реакции, как правило, связаны с выходом основных и низколежащих состояний дочернего ядра, поскольку с увеличением энергии возбуждения возрастает плотность состояний ядра и усложняется их структура. Это приводит к принципиальным трудностям в рамках эксклюзивного подхода при экспериментальном и теоретическом исследовании реакций с образованием индивидуальных высоковозбужденных состояний дочернего ядра. Поэтому,естественно, перейти к инклюзивной схеме анализа подобных процессов, когда состояние вылетающей составной частицы фиксируется в энергетическом интервале д Е , который соответствует достаточно большому числу уровней дочернего ядра. Именно это обстоятельство позволяет, используя условие полноты волновых функций дочернего ядра, перейти от суммирования по реальным физическим уровншдочернего ядра, имеющим очень сложную структуру, к суммированию по сравнительно простым состояниям, играющим роль "входных" состояний для формирования составных частиц в родительском ядре А . В качестве физической величины, позволяющей описывать подобные инклюзивные