Исследование рождения нейтральных пионов в реакции 158ГэВ/нуклон 208Pb+208 Pb

• Автор: Ипполитов, Михаил Сергеевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 110 с. : ил.

Содержание
Введение
1. Глава 1. Релятивистская ядерная физика и кварк-глюонная плазма
1.1 Теория сильного взаимодействия
1.2 Кварк-глюонная плазма
1.3 Возможные наблюдаемые сигналы от КГП
1.4 КГП и спектры нейтральных пионов
2. Глава 2. Экспериментальная установка WA
2.1 Схема экспертимента
2.2 Ускорительный комплекс SPS в ЦЕРН
2.3 Триггерные счетчики нулевого уровня
2.4 Мишени
2.5 Детектор PlasticBall
2.6 Детекторы измерения множественности
2.7 MIRAC и ZDC калориметры
2.8 Измерение координат и времени пролета
2.9 Триггера и система сбора данных
2.10 Вето детектор заряженных частиц CPV
3. Глава 3. Фотонный спектрометр
эксперимента WA
3.1 Модуль фотонного спектрометра
3.2 Супермодуль фотонного спектрометра
3.3 Высоковольтная система фотонного спектрометра

3.3.1 Делители ФЭУ
3.3.2 Описание высоковольтного контроллера
3.4 Система считывания фотонного спектрометра
3.5 Система мониторирования
4. Анализ экспериментальных данных
4.1 Калибровка детектора. Процедура коррекции коэффициентов усиления
4.1.1 Прекалибровка и времянезависимый коэффициент усиления
4.1.2 Коррекция коэффициента усиления
4.2 Энергетическое и пространственное разрешения фотонного спектрометра
4.3 Линейность
4.4 Коррекция координаты попадания фотона
4.5 Реконструкция фотонов
4.5.1 Алгоритм выделения кластеров и разделения кластеров на хиты
4.5.2 Реконструкция координаты хита
4.6 Идентификация ливней
4.7 Реконструкция нейтральных мезонов
4.7.1 Распределение по инвариантной массе
4.7.2 Определение фона
4.7.3 Вычисление выхода тс°
4.8 Эффективность реконструкции п°
4.9 Аксептанс спектрометра
4.10 Систематические ошибки
4.11 Отбор со бытий

5. Результаты
5.1 Спектры п мезонов. Зависимость от центральности
5.2 Сравнение с данными других экспериментов
5.3 Сравнение эксперимента с модельными предсказаниями
5.3.1 Сравнение эксперимента со струнными моделями
5.3.2 Гидродинамическая модель. Извлечение параметров системы в конечном состоянии
Заключение
Список литературы

Радиационная длина Хо определяется формулой:
Ух г4ал А 7(2 + 1)2108( 183 _1/3)’

где а=1/137 -постоянная тонкой структуры, Ыд =6.02 х 10 - число Авогадро, ге = 2.82 х 10-13 см -радиус электрона, А и 7 - атомный номер и заряд ядра вещества. Физически радиационная длина определяется как расстояние на котором заряженная частица теряет свою энергию в е - раз. Развитие ливня происходит до тех пор, пока энергия частиц не достигнет критического значения, в, при которой потеря энергии частицей из-за тормозного излучения не сравняются с ионизационными потерями.
Глубина ливня - расстояние на котором достигается максимальные энергетические потери, определяется выражением: х/Х0 = НЕ!е) + Сег, где Се=-0.5 для ливня, вызванного электроном и
Су = +0.5 для ливня, вызванного фотоном.
Поперечный размер ливня определяется мольеровским радиусом
/ ЛтГ 2 УС I
вещества , рм , р = л—теС > гДе 44п!а щс = 21.2 МэВ.
Как было показано в [60] 90 % энерговыделения ливня содержится в бесконечном цилиндре радиусоь 2рм.
Длина модуля составляла 14.5 радиационных длин и обеспечивала практически полное поглощение электромагнитного ливня вплоть до энергий в несколько десятков ГэВ. Поперечный размер модулей определялся значением мольеровского радиуса и был выбран так, что большая часть энергии ливня (98%) выделялась в массиве 3x3 модуля.
Каждый модуль (рис. 6) был обернут двойным слоем аллюминизированного майлара толщиной 12 мкм. На фронтальную часть модуля была наклеена полиамидная пластина толщиной 12 мм. Отверстие диаметром 16 мм в центре пластины позволяла попадать в объем модуля свету от системы мониторирования. На обратный торец модуля приклеивался