Коллективные эффекты в соударениях релятивистских ядер в фотоэмульсии

• Автор: Вокал, Станислав
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 131 с. : ил

Содержание
Введение
1 Эмиссия вторичных заряженных частиц
1.1 Эксперимент
1.2 Множественности заряженных частиц
1.3 Угловые характеристики
1.4 Основные результаты
2 Азимутальные корреляции
2.1 Методология
2.2 Фрагменты релятивистского ядра-снаряда
2.3 Фрагменты ядра-мишени и рожденные частицы
2.4 Непериферические взаимодействия 12С и иМд со свинцом
2.5 Парные азимутальные углы э-частиц
2.6 Основные результаты
3 Коллективные эффекты
3.1 Поток частиц
3.1.1 Метод результирующих векторов
3.1.2 Экспериментальные результаты
3.1.3 Основные результаты
3.2 Плоскость реакции
3.2.1 Метод поперечных импульсов

3.2.2 Эксперимент мКг + (Ад,Вг) при 1,55 А ГэВ/с . .
3.2.3 Эксперимент 325' + (Ад, В г) при 4,5 А ГэВ/с
3.2.4 Эксперимент тАи + (Ад,Вг) при 11,6 А ГэВ/с .
3.2.5 Основные результаты
3.3 Азимутальные корреляционные функции
3.3.1 Методология
3.3.2 84Аг - эксперимент
3.3.3 325 - эксперимент
3.3.4 197Аи - эксперимент
3.3.5 Основные результаты
4 Направленный и эллиптический потоки
4.1 Метод анализа
4.2 Направленный поток частиц - спектаторов
4.3 Эллиптический поток ливневых частиц - участников . .
4.4 Направленный поток ливневых частиц - участников
4.5 Основные результаты
Заключение
Библиография

Введение
Релятивистская ядерная физика в настоящее время интенсивно развивается. С начала 1970-го года, когда на синхрофазотроне ЛВЭ ОИ-ЯИ впервые были получены пучки релятивистских ядер, исследование столкновений высокоэнергичных ядер с ядрами стало одной из наиболее актуальных задач современной физики [1]. Интерес к этой области связан прежде всего с тем, что такие столкновения представляют в настоящее время единственное средство создания в земных условиях сгустков ядерного вещества с высокой плотностью частиц и энергии. Следовательно, пучки быстрых атомных ядер предоставляют возможность изучать уравнение состояния ядерной материи в экстремальных условиях высоких температур и плотностей. Уравнение состояния ядерного вещества имеет фундаментальное значение, например, для понимания астрофизических явлений. Его необходимо учитывать при построении сценариев самых ранних этапов эволюции Вселенной, когда она быстро переходила из состояния кварк-глюонной плазмы в состояние плотного и горячего ядерного вещества.
Теоретическое рассмотрение процесса неупругого ядерного взаимодействия показывает, что в условиях сильного сжатия и высокой температуры ядерной материи, сопровождающих эти реакции, возможно существование новых форм ядерной материи, в частности, сверхплотной и кварковой [2].
Систематический поиск таких явлений производился на синхрофазотроне ЛВЭ и были получены первые результаты по ядерному кум-

коэффициенту азимутальной асимметрии ß ( 2.2 ) в индивидуальных событиях.
Как видно из данных рис. 2.1, имеет место существенная азимутальная асимметрия вылета фрагментов.
Модельным путем в [32] проведено количественное сравнение данных с расчетом согласно статистической теории быстрой фрагментации [85] с учетом поперечного движения фрагментирующей системы и оценена величина поперечного импульса qt остаточного ядра неона-22.
Кривые (1) соответствуют ожидаемым распределениям по Cij И /?! при отсутствии поперечного движения фрагментирующей системы (< Qt >~ 0). Кривые (2) соответствуют < qt >кз 0,4 ГэВ/с.
Таким образом, в полном ансамбле 22 Ne - ядерных соударений величина поперечного импульса фрагментирующего ядра равна 0,4 ГэВ/с. Значения, полученного в соударении остаточным ядром-снарядом среднего поперечного импульса < qt > при этом слабо зависят от характеристик взаимодействия. В [32] было показано, что < qt > в 22Ne + Ет - столкновениях при Р0 = 4,1 А ГэВ/с максимален при средних значениях Q, когда масса остаточного ядра порядка половины массы ядра 22Ne.
В [32] рассмотрены, так же, данные по коэффициенту коллинеарности /?2 для взаимодействий 22Ne с ядрами фотоэмульсии при 4,1 А ГэВ/с с двух- и многзарядными фрагментами (Z > 2) в конечном состоянии. Было показано, что модельные расчеты с учетом поперечного движения фрагментирующей системы удовлетворительно описывают /?2 - распределение. Экспериментальные значения /Зг (< 02 >= 0, 08±0, 03), однако, превосходят расчетные (—0, 004 і 0, 008), хотя и не велики по абсолютной величине.
Таким образом, показано, что в процессе соударения остаточное ядро 22Ne приобретает значительный поперечный импульс и, вероятно, не-