Исследование динамики деления возбужденных ядер в стохастическом подходе, основанном на уравнениях Ланжевена

• Автор: Ванин, Данил Владимирович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Омск
• Количество страниц: 103 с. : ил.

Глава 1. Модель
1.1. Параметризация формы, энергетические поверхности делящихся ядер
1.2. Модели жидкой капли
1.3. Транспортные коэффициенты. Механизмы ядерной вяз-
. кости. . . . . . . . . . ,
1.4. Выбор начальных условий. Условия разрыва
Глава 2. Множественности легких частиц в делении
2.1. Основы статистической модели эмиссии легких частиц
2.2. Объединение динамики деления с испарением легких частиц
2.3. Предразрывная и послеразрывная множественности легких частиц
Глава 3. Распределения осколков деления при делении возбужденных ядер
3.1. Энергетическое распределение. . ,
3.2. Массовое распределение. '. .'
Глава 4. Влияние параметров модели на массовое распределение осколков деления
4.1. Влияние начальных условий и эмиссии легких частиц на
параметры массового распределения
4.2. Исследование типа и величины ядерной вязкости, реализующейся в делении

Заключение
Приложение I
1.1. Уравнение Фоккера-Планка и методы его решения
1.2. Решение уравнений Ланжевена
Приложение II
Литература.

В последние два десятилетия получено много экспериментальной информации по характеристикам деления атомных ядер, образованных в реакциях с тяжелыми ионами [1—10]. Исследован довольно широкий диапазон ядер (как по массовому числу, так и по зарядовому) при разных энергиях возбуждения. Появилась новая информация о делении нагретых ядер — статические и динамические свойства формирования массово-энергетических распределений (МЭР) осколков, их зависимость от углового момента Ь и нуклонного состава, множественности легких частиц, испущенных из составного ядра и из осколков деления. В работах [4,8,9] были проведены попытки систематизировать накопленные данные о массово-энергетических распределениях осколков деления, множественностях легких частиц и 7-квантов.
Много экспериментов [3,7] посвящено изучению деления довольно легких ядер (с параметром делимости Я2/]Л < 31), у которых седловая точка (положение барьера деления) и точка разрыва близки по деформациям и по потенциальным энергиям. В этой области ядер статистическая модель [11] довольно, хорошо описывает поведение массового распределения осколков деления [12].
Предсказанное на основе статических (без рассмотрения динамики процесса деления) расчетов уширение массового распределения осколков деления с приближением к,точке Бусинаро-Галлоне [13] подтвердилось экспериментально [3, 7—9]. В этой точке массовое распределение осколков деления становится плоским, а при меньших значениях па-, раметра делимости оно становиться. 17-образным7 В зависимости от используемой теоретической модели определения потенциальной энергии ядра положение точки Бусинаро-Галлоне может изменяться в пре
Глава 2 Множественности легких частиц в делении.

ные степени свободы. Они способны уносить до 8-10 МэВ энергии возбуждения осколков. С другой стороны, это может быть связано с тем, что в данных реакциях наблюдалось не только “чистое” деление составного ядра, но также и заметный вклад прямых реакций . При этих процессах происходит лишь частичная передача энергии налетающей частицы, вследствие чего энергия возбуждения делящегося ядра оказывается меньше расчетной (получающейся при полном слиянии снаряда и мишени).
На рисунке 8 показаны составляющие полной множественности нейтронов в зависимости от энергии налетающего ионаКартина аналогична для обеих реакций. С ростом энергии возбуждения происходит увеличение числа нейтронов, испущенных до седла и на стадии спуска. В то время как число нейтронов, испущенных из осколков, практически не изменяется и даже несколько уменьшается.
На рисунке 9-а приведена зависимость температуры составной системы в точке разделения от энергии налетающих частиц, т.е. фактически от начальной энергии возбуждения составного ядра. Видно, что температура возрастает почти в два раза при изменении энергии налетающих ск-частиц от 47 до 220 МэВ. Это означает, что к разрыву ядро приходит со все большей энергией возбуждения. Однако, увеличение энергии возбуждения осколков не сказывается на множественности послеразрывных нейтронов 9-6 . Если теперь обратиться к рисункам 9-в и 9-г, то видно как возрастает множественность послеразрывных а-частиц и протонов с ростом энергии снаряда. При увеличении энергии возбуждения осколков, испарение заряженных частиц вступает уже в конкуренцию с испарением нейтронов.
Значения других величин характеризующих процесс деления при-