Корреляции в основном состоянии и вибрационные возбуждения в ядрах

• Автор: Северюхин, Алексей Павлович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 96 с. : ил

Содержание
Введение
1 Квазичастично-фононная модель и расширенное приближение случайных фаз
1.1 Расширенное приближение случайных фаз
1.2 Гамильтониан модели
1.3 Однофононные состояния в рамках модели
1.4 Влияние канала частица-частица на корреляции в основном состоянии
2 Корреляции в основном состоянии и ангармоничность вибрационного движения в ядрах
2.1 Введение
2.2 Обобщенные уравнения квазичастично-фононной модели
2.3 Ангармоничность и сдвиги энергий двухфононных конфигураций
2.4 О роли трехфононных компонент волновой функции
2.5 Выводы
3 Свойства вибрационных возбуждений в изотопах Zn
3.1 Введение

3.2 Число квазичастиц в основном состоянии и параметры модели
3.3 Энергии и приведенные вероятности электрических переходов
•3.4 Зарядовые переходные плотности
3.5 Выводы
Заключение
Приложение А
Приложение Б
Приложение В
Приложение Г
Список литературы

Введение
Хорошо известны успехи микроскопических подходов в изучении вибрационных возбуждений в атомных ядрах, трактующие ядро как конечную систему взаимодействующих нуклонов и широко использующие методы теории многих тел. Одним из основных подходов при описании вибрационных возбуждений является приближение случайных фаз (ПСФ). Этот подход - вариант метода приближенного вторичного квантования, предложенный H.H.Боголюбовым в конце 40-х годов [1] и первоначально примененный к анализу коллективных свойств электронного газа [2]. ПСФ подробно излагается во многих книгах, например [3-8]. В этом подходе волновые функции од-нофононных состояний являются суперпозицией двухквазича.стич-ных конфигураций. Рассматривая только однофононные возбуждения, удается получить достаточно точное и физически ясное описание нижайших и высоко лежащих, типа гигантских резонансов, коллективных вибрационных состояний в четно-четных ядрах.
Однако, ангармоничность спектра низколежагцих вибрационных состояний и проблема описания ядерных характеристик, связанных с фрагментацией однофононных состояний, таких, как вероятности электромагнитных переходов между низколежагцими вибрационными состояниями, сечения фотопоглощения, ширины гигантских резонансов, стимулировали развитие теоретических подходов в 70-80 годы.

Здесь введены следующие обозначения:
т?(Л) = <0| [Ж<ЭлЛ |0), (2.9)
= (-с
Х[ +А2+А
(2.10)
(0| <9ліре'і«і)А , (Аїреіг'і яі
*2/12*2У Л
10).
(2.11)
Ц =*,ь
+ 1.';!'ііЛ|!/Ь'|.'11Лг.. (-1)Л|+Л-+Л +
А л(Л'2г2, Лі*! | А х * і, <2*2))
Представим явный вид матричных элементов (2.9), (2.10)
(2.12)
£Лгг'' (т) (-1)Л+Лі+7' (/'(АііЛій І Аг, Аг') - К((Аьг'2, Аг | Лій, Аг')) +
рА а'
ХГ (т) + Х"‘(т))Кг(ХА,іІ Аг',Ліг,)),
(Ч = (*;,(. ті (А,) + й,;,„ УУ,| (А,)) + ЧлЛ* (-1)А,+Лг+Л (у,і. ті (Аг) + ті (Аі>) +
Лійй.А'У, І Лігі.Аггг).