Учет кулоновских эффектов в диаграммной теории прямых ядерных реакций

• Автор: Джамалов, Полат Онерович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1985
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 216 c. : ил

Глава I. ВВЕДЕНИЕ
Глава 2. УЧЕТ ЭФФЕКТОВ КУЛОНОВСКОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЙ В ТРЕХ-ЛУЧЕВЫХ НЕШЯТИВИСТСКИХ ВЕРШИННЫХ ЧАСТЯХ.
§ 2.1. Вершинный формфактор
§ 2.2. Дифференциальное сечение
§ 2.3. Сравнение с экспериментом
Глава 3. УЧЕТ КУЛОНОВСКОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ В НАЧАЛЬНОМ,
ПРОМЕЖУТОЧНОМ И КОНЕЧНОМ СОСТОЯНИЯХ.
§ 3.1. Введение
§ 3.2. Сингулярная часть амплитуды реакции передачи в
модели трех заряженных частиц
§ 3.3. Поведение амплитуды реакции передачи нейтрона
вблизи полюсной особенности
§ 3.4. Кулоновское взаимодействие в начальном и конечном
состояниях. Сравнение с методом искаженных волн .
Глава 4. РЕАКЦИИ ОДНОНУКЯОННОГО СШВА В РЕЗОНАНСНОЕ СОСТОЯНИЕ ОСТАТОЧНОГО ЯДРА.
§ 4.1. Введение
§ 4.2. Периферийная модель реакций срыва нейтрона в
резонансное состояние
§ 4.3. Вершинный формфактор распада резонанса на две
заряженные частицы
§ 4.4. Дифференциальное сечение реакций срыва заряженных частиц в резонансное состояние
§ 4.5. Сравнение с экспериментом

Глава 5. РЕАКЦИИ ОДНОНУКЛОННОЙ ПЕРЕДАЧИ, ВЫЗВАННЫЕ ТЯЖЕЛЫМИ ИОНАМИ.
§ 5.1. Введение
§5.2. Амплитуда реакции в полюсном приближении с
искаженными волнами
§ 5.3. Полюсное приближение и учет эффектов отдачи
§ 5.4. Расчетные форели
§ 5.5. Результаты расчетов и сравнение с экспериментом
Глава 6. УГЛОВЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ И МЕХАНИЗМЫ РЕАКЦИЙ МНОГО-НУКЛОННОЙ ПЕРЕДАЧИ, ВЫЗВАННЫХ ТЯЖЕЛЫМИ ИОНАМИ.
§ 6.1. Введение
§ 6.2. Общая характеристика прямых реакций, вызванных
тяжелыми ионами
§ 6.3. Механизмы реакций и диаграммы Фейнмана
§ 6.4. Амплитуда реакции многоцуклонной передачи,
вызванной тяжелыми ионами
§ 6.5. Численный расчет и анализ угловых распределений
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Глава I. ВВЕДЕНИЕ
Для описания прямых ядерных реакций наряду с традиционным шредингеровеким формализмом успешно применяется нерелятивистская дисперсионная теория. Дисперсионный подход (ДП) к рассмотрению различных механизмов прямых реакций был сформулирован в работе /I/. Эта теория базируется на исследовании аналитических свойств амплитуд реакций по инвариантным кинематическим переменным и использует при расчетах аппарат нерелятивистских диаграмм Фейнмана.
Основным исходным пунктом теории является предположение, что амплитуда прямой реакции является аналитической функцией инвариантных кинематических переменных и имеет только те особенности, которые следуют из соотношения унитарности. Особые точки находятся путем исследования особенностей диаграмм Фейнмана. С помощью диаграмм выделяется и полный вклад от данной особенности в амплитуду реакции. Основная идея состоит в том, что специфические черты прямой реакции обусловлены ближайшими к физической области особыми точками амплитуды по инвариантным кинематическим переменным типа переданного импульса подобно тому, как характерные черты резонансных реакций обусловлены близостью брейт-вигнеровских полюсов по энергии.
Нерелятивистский дисперсионный формализм рассмотрен в работах /2-4/, в которых сформулированы правила написания амплитуд нерелятивистских диаграмм, обсуждаются те специфические особенности нерелятивистских диаграмм, благодаря которым их вычисление и аналитические свойства существенно упрощаются по сравнению с соответствующими релятивистскими диаграммами.
В дисперсионной теории каждый механизм прямой реакции описывается графиком Фейнмана, который изображает определенную последовательность виртуальных процессов. Этот график соответствует опре-

а в "ргоог "-форме
С ргСог.) , 2 ***«:<
=> *. Г агсЦ ___ . (3.45)
Введем А= ту /(***%)■ Из (3.44) и (3.45) следует, что М* ~
МС0 Р1соь
при А«^ и М^ ~Мц при ^А«£ . В реальной физической
мс&
ситуации, повидимому, следует ожидать, что ~ для малых £*;
к'» У и У ^1, т.е. в случае реакций типа (с(,р), С^,«^) на сред-

них и тяжелых ядрах. Например, для реакции АВ (с/,р) Ав ( £Л = 2,225 МэВ, = 7,725 МэВ) практически совпадает с М/0** .
л * £
В то же время при энергиях вблизи кулоновского барьера^ иог/л(*сй} ~ 1,7 ; 1,8. С ростом энергии это различие уменьшается и в пределе очень больших энергий все три амплитуды дают одинаковый результат.
В случае реакций передачи на тяжелых ионах различие между и
может быть значительным. Так, если для реакций ПС)12С { £х = £& = 18,722 МэВ) и 12СС14Д/ ,13# )13С С £*=10,553 МэВ, £б = 4,946 МэВ) различие между и не превышает
ь при энергиях Е^= 10 * 100 МэВ в с.ц.и. реакции, то для реакции 20дРв (1б0,170)207Рв С £х = 7,368 МэВ, £& = 4,142 МэВ) при Е •
70 МэВ отношение (М^0^/М^*еО)= 10,5 , а 2 = 1,22.
В работе /22/ показано, что различие результатов, даваемых "ро& " и "ргСсь "-формами при расчете по МИВ сечений реакций однонуклонной передачи на тяжелых ионах, можно уменьшить путем учета в потенциа-
/ 7Г0ПТ -
ле взаимодействия ( - потенциал оптической модели)
/ — / + / Т Г
Р*# Срг1ог.) “ Уа(Аа) у А ~
членов, отвечающих кулоновскоьу взаимодействию частиц У и А в промежуточном состоянии, а также кулоновскону взаимодействию сталкивающихся (X и А ) и разлетающихся ( У и В ) частиц.