Магнитные свойства металлоорганических систем с 3d- и 4f- ионами

• Автор: Стариченко, Денис Владимирович
• Шифр специальности: 01.04.11
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2011
• Место защиты: Екатеринбург
• Количество страниц: 176 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
1. МОЛЕКУЛЯРНЫЕ ПРОВОДНИКИ И МАГНЕТИКИ
1.1 Молекулярные проводники на базе ВЕБТ-ТТЕ/ВЕБО-ТТЕ
1.1.1 Механизм проводимости
1.1.2 Структура
1.1.3 Электрические свойства
1.1.4 Магнитные свойства
1.1.5 Структурный переход
1.1.6 Гибридные магнитоактивные проводники
1.2 Непроводящие магнитоактивные комплексы
1.2.1 Органические
1.2.2 Металл оорганическиие
2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ МЕТОДИКА

2.1 Электронный Парамагнитный Резонанс (ЭПР-спектроскопия)
2.1.1 Основы теории ЭПР

2.1.2 Спектрометр ЭПР
2.1.3 Низкотемпературные измерения
2.1.4 Параметры спектров ЭПР
2.2 СКВИД-магнитометрия
2.3 Первопринципные расчеты электронной структуры
2.4 Образцы: синтез, структура
2.4.1 Молекулярные проводники на базе комплексов с переносом заряда: (ВЕП0-ТТР)2Рс04 Н20 и (ВЕВТ-ПТ)2Пу(Н03)4
2.4.2 Молекулярные магнитоактивные комплексы: [(ЬСиаСЦНгО)]
и [№(руте!с1)6№12(0Н)6(дз-0Н)16С12(Н20)2]'38Н20

3. МАГНИТНЫЕ И РЕЛАКСАЦИОННЫЕ СВОЙСТВА МОЛЕКУЛЯРНОГО МЕТАЛЛА (ВЕВ0-ТТЕ)2Ке04Н20
ЗЛ ЭГЕР и транспортные свойства (ВЕИ0-ТТЕ)2Ке04Н20
3.2 СКВИД измерения (ВЕИ0-ТТЕ)2ї1е04Н20
3.3 Неоднородные квазиэлектронные состояния в
(ВЕИО-ТТЕ)2Ке04Н20
Выводы к главе
4. МАГНИТНЫЕ И РЕЛАКСАЦИОННЫЕ СВОЙСТВА
МАГНИТОАКТИВНОГО ПРОВОДНИКА (ВЕЦТ-ТТГ)Д)у(]ЧОз)4
4.1 ЭПР и транспортные свойства (ВЕОТ-ТТЕ)2Иу(МОз)4
4.2 СКВИД измерения (ВЕОТ-ТТЕ)2Иу(Ш3)4
4.3 Температурная эволюция спиновых подсистем в
(ВЕОТ-ТП02Ву(Ш3)4
Выводы к главе
5. МАГНИТНЫЕ И РЕЛАКСАЦИОННЫЕ СВОЙСТВА
КОМПЛЕКСА Си с 3-(2-ПИРИДИЛ)-5-
ТРИФТОАЦЕТИЛМЕТИЛ-6-ФЕНИЛ-4,5-ДИГИДРО -1,2,4-ТРИАЗИНОМ В КАЧЕСТВЕ ЛИГАНДА, [(Г)2Си2С12(Н20)]
5.1 Особенности структуры, эффект димеризации [(Е)2Си2С12(Н20)].
5.2 СКВИД измерения и спонтанное разрушение [(Е)2Си2С12(Н20)]
5.3 Спин-решеточная релаксация в [(Ъ)2Си2С12(Н20)]
5.4 Квазиэлектронный спектр и особенности спиновых состояний в [<Ъ)2Си2С12(Н20)]
Выводы к главе

H = -JStSj
(1.8)
где J - константа обменного взаимодействия между двумя спиновыми
— —У
операторами 5, и Бу. Знак J зависит от типа взаимодействия: при АФМ -отрицательный, а при ФМ - положительный.
Множество ВЕОТ-ТТР солей образуют АФМ цепочки с 8=1/2, которые в зависимости от параметра размерности п могут быть описаны тремя различными моделями [50]:
1) Модель Изинга (н=1)
Поскольку в ВЕОТ-ТТР солях при высоких температурах спины могут быть выстроены вдоль любого направления, то они образуют АФМ цепочку Гейзенберга 8=1/2 (рис. 1.9).
При наложении магнитного поля Н АФМ цепочка Гейзенберга описывается гамильтонианом вида:
(1.9)
2) Модель ХУ (п=2)
(1.10)

3) Модель Гейзенберга (п=Ъ)
(1.11)
Н = -Б1Б]-8МбНБ

(1.12)