Магнитные фазовые диаграммы и кривые намагничивания ферримагнетиков с магнитной нестабильностью : Интерметаллические соединения с редкими землями

• Автор: Некрасова, Марина Юрьевна
• Шифр специальности: 01.04.11
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1998
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 166 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ

ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1 ФЕРРИМАГНЕТИКИ С МАГНИТНОЙ
НЕСТАБИЛЬНОСТЬЮ (литературный обзор)
§1.1. Процессы намагничивания двухподрешеточных
ферримагнетиков со стабильными подрешетками
1.1.1. Неколлинеарная фаза в изотропных ферримагнетиках
1.1.2. Влияние анизотропии на существование неколлинеарных фаз
§1.2. Нестабильность, связанная с явлением зонного
метамагнетизма
1.2.1. Зонная модель магнетизма
1.2.2. Зонный метамагнетизм соединений типа 11Со2
1.2.3. Влияние замещений на магнитную нестабильность соединений ЯСо2
1.2.4. Определение величины межподрешеточного £-(1 обмена в соединениях типа ИСо2
косвенными методами
1.2.5. Определение параметров обменного £-6 взаимодействия в соединениях типа ЯСо2 с тяжелыми редкими землями
из кривых намагничивания
1.2.6. Зонный метамагнетизм соединений ЯСоз
§1.3. Особенности магнитной нестабильности ТтСо2
§1.4. Нестабильность двухподрешеточных

ферримагнетиков с антиферромагнитным
обменом внутри одной из подрешеток
1.4.1. Модель Яфета-Киттеля
1.4.2. Двухподрешеточный ферримагнегик с
инверсией знака обменного взаимодействия
1.4.3. Магнитная нестабильность изотропного трехподрешеточного ферримагнетика
1.4.4. Магнитная нестабильность тройных интерметаллических соединений типа
КМп2Х2 (X -Се или 81)
ГЛАВА 2. ЧИСЛЕННЫЙ РАСЧЕТ КРИВЫХ
НАМАГНИЧИВАНИЯ ДВУХПОДРЕШЕТОЧНЫХ МАГНЕТИКОВ С МАГНИТНОЙ НЕСТАБИЛЬНОСТЬЮ В ОДНОЙ ИЗ
ПОДРЕШЕТОК
§2.1. Теоретическая модель
§2.2, Численное моделирование
для соединений типа УЯ(СоА1)2
§2.3. Описание программы
ГЛАВА 3 АНАЛИЗ КРИВЫХ НАМАГНИЧИВАНИЯ
СОЕДИНЕНИЙ УККСоьхАЬЬ
§3.1. Кривые намагничивания У 14К*(Со1_хА1х)2 с тяжелыми редкими землями,
Я = Ш, ТЬ, Оу, Но, Ег, Тш
§3.2. Кривые намагничивания У14(Со1.хА1х)2
с легкими редкими землями, Я = Рг, Ш

ГЛАВА 4. МАГНИТНЫЕ ФАЗОВЫЕ ДИАГРАММЫ
И КРИВЫЕ НАМАГНИЧИВАНИЯ ФЕРРИМАГНЕТИКОВ С НЕСТАБИЛЬНОСТЬЮ
В ПОДРЕШЕТКАХ.

§4.1. Магнитные фазовые диаграммы ферримагнетика с двумя нестабильными подрешетками

§4.2. Аналитическое исследование влияния
восприимчивости магнитно- нестабильной подсистемы на магнитные фазовые диаграммы и кривые намагничивания двухподрешегочного ферримагнетика
с нестабильностью в одной подрешетке
§4.3. Магнитные фазовые диаграммы
ферримагнетиков с антиферромагнитным обменным взаимодействием в
одной из подрешеток
ЗАКЛЮЧЕНИЕ

ЛИТЕРАТУРА

ПРИЛОЖЕНИЕ. Программа численного моделирования кривых намагничивания двухподрешеточных
магнетиков с магнитной нестабильностью

парамагнитной до самых низких температур. Детальные нейтронографические исследования системы Eri.xYxCo2 в критической области, где происходит магнитное разупорядочение d-подсисгемы, выявили [31], что в области концентраций х = 0.3-0.5 d-подсистема разбивается на магнитные кластеры, возникающие вследствие концентрационных неоднородностей.
Во многом аналогичным оказывается и поведение системы Hoj.s УхСо2 [33-36]. В этой системе при увеличении х также происходит
монотонное снижение Тс, а при х « 0.5 происходит трансформация рода магнитного фазового перехода с первого на второй (при этой концентрации происходит магнитное разупорядочение d-подсистемы).
Магнитное поведение Dyi_xYxCo2 качественно аналогично поведению
этих систем.
В системе Gdi_xYxCo2 не удалось наблюдать изменения рода перехода [37, 38]. Это обусловлено тем, что Нш в GdCo2 намного превышает критическое поле Нт, которое при разбавлении иттрием достигается вблизи концентраций х « 0.8. При этих концентрациях система Gdi.xYxCo2 не является магнитно гомогенной и в ней возникает состояние кластерного спинового стекла [39].
Из-за особенностей энергетической зависимости плотности состояний d-электронов замещение кобальта на другие элементы может
приводить к возникновению необычных эффектов. В системах R(Coi_x
А1Х)2 с тяжелыми РЗ от Gd до Тт при малых замещениях кобальта алюминием происходит резкое возрастание температуры Кюри [40], которая проходит через максимум при х * 0.1 - 0.125 , а затем уменьшается. Наиболее вероятным механизмом этого явления, с точки